Краевые условия - задача
Cтраница 1
Краевые условия задачи ( 22) - ( 25) с помощью формул Колосова-Мусхелишвили [7] можно записать в виде граничной задачи для отыскания двух пар комплексных потенциалов: Фь ( - г), Ф & ( г) для втулки и Ф (), Ф () для подкрепляющего цилиндра. [1]
Краевые условия задачи имеют вид. [2]
Краевые условия задачи о собственных значениях и рассматриваемой вариационной задачи также совпадают. Поэтому функция Х1 ( х), дающая экстремум D ( X) при условии Н ( Х, является собственной функцией исходной задачи о собственных значениях. Так как всегда D ( Xi) l по теореме 3, то, очевидно, собственное значение, которому соответствует Х ( я), должно быть наименьшим. [3]
Иногда краевые условия задачи не удается выявить ни прямыми, ни косвенными измерениями. Например, при исследовании теплоотдачи между криволинейной поверхностью и газовым потоком, содержащим конденсированные частицы, интенсивность теплообмена существенно зависит от распределения инерционных массовых потоков частиц, движущихся к поверхности. [4]
Теперь рассмотрим краевые условия задачи. Для простоты будем считать, что автомодельный режим не достигается. [5]
Если заданы краевые условия задачи ( 85), кроме аппроксимации уравнения в частных производных и начальных условий необходимо аппроксимировать и краевые условия. Для этого узлы, лежащие на прямых х - О, х nh, t - О, будем считать граничными, а остальные внутренними. [6]
Теорема 2.6. Пусть краевые условия задачи (2.3) - (2.9) регулярны. [7]
При наличии демпфирующей гильзы краевые условия задачи становятся иными. Изменяющийся результирующий магнитный поток индуктирует в гильзе вихревые токи, которые поддерживают на поверхности магнитопровода определенную индукцию. [8]
Итак, мы можем считать, что краевые условия задач I - IV заданы на единичной окружности, a a ( t) переводит эту окружность взаимно-однозначно на себя. [9]
Равенства ( 158), ( 159) и ( 160) представляют собой краевые условия задачи Герца. Следует также считать, что напряжения и вращения для Dx и D2 равны нулю на бесконечности. [10]
При выводе формулы (4.1) подразумевается, что задача теории упругости решена и поэтому в точках поверхности тела можно определить не входившие в краевые условия задачи на той или иной части поверхности тела компоненты смещений и ( или) усилий. [11]
Таким образом, метод фиксирования времени отличается от косвенного метода моделирования тем, что если в косвенном методе влияние члена, содержащего б - функцию Дирака переносится в основном на краевые условия задачи, то в методе фиксирования времени оно отражается и на сведенном дифференциальном уравнении. Другое отличие - то, что метод фиксирования времени служит для моделирования процессов, характеризующихся наличием в области движущегося источника, тогда как косвенный метод предназначен для неподвижных источников. [12]
Граничные условия для дифференциальных уравнений устойчивости получаются [206] путем сравнения краевых условий (3.2.19) для основного и смежного положений равновесия. Аналогично устанавливаются и статические краевые условия задачи устойчивости. [13]
Общее решение однородного дифференциального уравнения четвертого порядка выполняется при четырех неизвестных постоянных. Поэтому необходимо учитывать четыре краевые условия задачи, по два на каждой стороне оболочки. [15]
Страницы: 1 2