Cтраница 2
Такие характерные особенности (1.9) как наличие резонансной ( 5-функции, пропорциональность производной dfo / dv, величина фазового сдвига относительно возмущения потенциала позволяют сделать вывод, что это выражение описывает псевдоволну, обсуждавшуюся в начале данного пункта. [16]
При использовании указанной стандартной системы короткодействукшие силы отталкивания предполагаются одинаковыми для всех веществ, а дальне-действующие силы притяжения рассматриваются кгк возмущение потенциала взаимодействия стандартной системы. [17]
При использовании указанной стандартной системы короткодействукшие силы отталкивания предполагаются одинаковыми для всех веществ, а дально-действующие силы притяжения рассматриваются кгк возмущение потенциала взаимодействия стандартной системы. [18]
Если слой окружен горячим легким газом, то нужно учитывать Давление этого газа, но можно пренебречь его тяготением и возмущением под действием возмущения потенциала. [19]
Однако одной ямки для нашей цели недостаточно. Если возмущение потенциала будет чисто отрицательным, оно сдвинет вниз все уровни спектра, а наша задача рассмотреть простейшие спектральные преобразования: при изменении лишь единственного спектрального параметра и оставить остальные уровни на прежних местах. Поэтому необходимо создать компенсирующее отталкивание - потенциальные холмики ( барьерчики) у стенок исходной ямы - см. рис. 1.1 а, с. На основное состояние они оказывают ослабленное влияние, так как в области их действия исходная функция близка к нулю. Там, кстати, модули волновых функций возбужденных состояний несколько больше, чем сдвигаемого основного, а в центре положение обратное. [20]
Сравнивая формы потенциальных кривых AT / i ( x) и А Т / 2 ( ж), сдвигающих вниз-вверх основное состояние на рис. 1.1, 1.2 и возбужденное на рис. 1.3, 1.4 А Т / 2 ( ж), не сразу понимаешь, что здесь имеется простая закономерность повторения силового воздействия на отдельные пучности соответствующих волновых функций. Теперь же легко пояснить форму возмущения потенциала для сдвига вниз ( вверх), например, одного лишь второго уровня в бесконечной прямоугольной яме. Соответствующая невозмущенная функция - синусоида с одним узлом в центре, так что ее модуль имеет два максимума. Следовательно, чтобы опускать ( поднимать) второй уровень, в потенциале возмущения на рис. 1.3, 1.4, должно быть уже два минимума ( максимума) притяжения ( отталкивания) в тех местах, где у Ф2 () расположены максимумы. [21]
Уравнения ( 19) и ( 23) достаточны для описания колебаний плоских слоев с плотностью р0 ( г), обращающейся на границах z c в нуль плавно, без скачка. В противном случае нужна еще учитывать возмущение потенциала, происходящее от искривления границ. [22]
Вывод дисперсионного уравнения можно, как обычно, разделить на два этапа. Первый заключается в решении линеаризованного, кинетического уравнения, дричем возмущение потенциала Ф считается заданным. [23]
При малых возмущениях, когда Ямакс - Я0, получаем, что и УЛ-Для малых амплитуд можно получить аналитическое выражение профиля волны. В отличие от ионно-звуковых волн, где ширина одиночного импульса возмущения потенциала порядка дебаевского радиуса Гое в данном случае одиночный импульс магнитного поля имеет ширину порядка с / соре. [24]
То, что утверждение ( i) верно для всех W, а не просто для какого-то множества меры 1, можно объяснить простыми соображениями, основанными на аппроксимации. Эти соображения неприменимы к ( ii), ибо абсолютно непрерывный и другие спектры могут меняться скачком при возмущении потенциала. [25]
Следует учесть разную чувствительность к изменениям потенциала полного набора ортогональных состояний. Действительно, рассмотрим мнимый - сдвиг основного состояния в разных потенциалах. Формы возмущений потенциалов для энергетических сдвигов АЕ - г и АЕ - 1 для основного состояния солитоноподобного потенциала показаны на рис. 6.30. При этом преобразованный потенциал остается безотражательным для волн в непрерывном спектре как и при реальных сдвигах энергии. Интересно, что, например, для осцилляторного потенциала без непрерывного спектра картина будет очень похожей. [26]
Во-первых, барьер справа толкает функцию Ф i ( x) влево. Это тоже способствует приближению максимума пучности к началу координат. В то же время отталкивающая и притягивающая части возмущения потенциала взаимно компенсируют свое влияние на уровни энергии: в яме с искаженным дном все они остаются такими же как и в бесконечной прямоугольной яме. Волновые функции возбужденных состояний подстраиваются под новую форму потенциала, но так, чтобы производные Ф I ( CL) оставались неизменными, - см. Ф С61) на Рис - 2.1 а, с: при разных значениях параметра ci функции ъ ( х) у левого края сливаются в одну линию. [27]
Вначале обсудим явления в негенерирующем магнетроне. Расчеты показали, что облако из N машинных электронов распадается на относительно небольшое число крупных слоев, что и приводит к флуктуациям. Флуктуации плотности пространственного заряда в свою очередь приводят к возмущениям потенциала, а, следовательно, и скорости. Действительно, пусть все эмиттируемые электроны имеют нулевые начальные скорости. Если поле вблизи катода в данный момент времени не препятствует вылету электронов, то все термоэлектроны и вторичные электроны, эмиттированные на данном шаге, поступают в область взаимодействия, образуя компактный слой. Если же ат - 0 или поле препятствует вылету электронов, то слой поглощается катодом практически сразу и расслоения не наблюдается. [28]
Какой должна быть деформация дна потенциала, чтобы сдвинулся единственный избранный уровень ( спектральный кирпичик), а все остальные остались на своих прежних местах. Очень важно понять именно такие элементарные преобразования, чтобы постигнуть методы конструирования из них произвольных систем. В каком месте ямы основное состояние наиболее чувствительно к возмущениям потенциала. Конечно же там, где больше вероятность обнаружить частицу ( волну), где волновая функция имеет максимальную абсолютную величину. [29]
В связи с этим представляет интерес подход, разработанный в последнее десятилетие, к описанию плотных жидкостей с помощью простой модели жидкости как системы, состоящей из твердых шариков, в котором используется расчет на ЭВМ. Хорошее аналитическое приближение для систем из концентрированных твердых шаров было получено в теории Перкуса - Евика и в макроскопической теории. К сожалению, первая теория плохо описывает системы, в которых имеются также силы притяжения между частицами. В настоящее время наиболее удовлетворительные результаты удалось получить методом возмущений, согласно которому силы взаимодействия рассматриваются как возмущения потенциала взаимодействия в задаче о твердых шарах. [30]