Конечное возмущение

Cтраница 2

Когда новая структура возникает в результате конечного возмущения, флуктуация, приводящая к смене режимов, не может сразу одолеть начальное состояние. Юна должна сначала установиться в некоторой конечной области и лишь затем распространиться и запол-шить все пространство. Иначе говоря, существует механизм нуклеации. В зависимости от того, лежат ли размеры начальной области флуктуации ниже или выше критического значения ( в случае химических дисси-пативных структур этот порог зависит, в частности, от кинетических констант и коэффициента диффузии), флуктуация либо затухает, либо распространяеся на всю систе-му. Явления нуклеации хорошо известны из классической теории фазового перехода: например, в газе непрестанно образуются и затем испаряются капельки конденсата. Вели размеры капли превышают порог нуклеации, газ почти мгновенно превращается в жидкость. [16]

Отсюда следует основное отличие явления распространения конечных возмущений от распространения малых возмущений: начальная форма распределения возмущений не сохраняется. [17]

Когда новая структура возникает в результате конечного возмущения, флуктуация, приводящая к смене режимов, не может сразу одолеть начальное состояние. [18]

Графический расчет позволяет оценить скорость затухания конечных возмущений в системе деривация - уравнительный резервуар - турбинный трубопровод турбина с регулятором. Основная особенность расчетов на резонанс колебаний заключается в том, что при этом расход, потребляемый турбиной после сброса или наброса некоторой части мощности, не остается постоянным. [19]

Интегрирование этой системы позволяет исследовать эволюцию конечных возмущений и определить предельные состояния и их устойчивость. Таким путем были проведены расчеты для ряда случаев и была непосредственно продемонстрирована возможность отбора конечного состояния в результате нелинейного взаимодействия. [20]

Движение при малых возмущениях и движение при конечных возмущениях математически описываются совершенно различными уравнениями. Первое определяется линейным дифференциальным уравнением в частных производных, называемым в математике волновым уравнением. [21]

Графический расчет позволяет оценить амплитуду колебаний и скорость затухания конечных возмущений в системе деривация - уравнительный резервуар - турбинный трубопровод - турбина с регулятором. [22]

Построение колебаний уровня в цилиндрическом резервуаре при постоянстве мощности турбин. [23]

Графический расчет позволяет определить амплитуду колебаний и скорость затухания конечных возмущений в системе деривация - уравнительный резервуар - турбинный трубопровод - турбина с регулятором. Основная особенность расчетов колебаний с учетом работы автоматических регуляторов заключается в том, что при этом расход, потребляемый турбиной после сброса или наброса некоторой части мощности, не остается постоянным. [24]

Получен закон роста малых возмущений и общее решение для конечных возмущений с давлением, равным нулю. [25]

Построение колебаний уровня в цилиндрическом резервуаре при постоянстве мощности турбин. [26]

Графический расчет позволяет определить амплитуду колебаний и скорость затухания конечных возмущений в системе деривация - уравнительный резервуар - турбинный трубопровод - турбина с регулятором. Основная особенность расчетов колебаний с учетом работы автоматических регуляторов заключается - в том, что при этом расход, потребляемый турбиной после сброса или наброса некоторой части мощности, не остается постоянным. [27]

Прежде чем перейти к более детальному рассмотрению вопроса о распространении конечных возмущений, заметим, что волновой характер уравнений ( 86) позволяет указать графоаналитический метод их интегрирования. Изложим основную идею этого метода. [28]

Прежде чем перейти к более детальному рассмотрению вопроса о распространении - конечных возмущений, заметим, что волновой характер уравнений ( 86) позволяет указать графоаналитический метод их интегрирования. Изложим основную идею этого метода. [29]

Однако даже промежуточный слой из желатины не обеспечивает требуемого теорией отсутствия конечных возмущений. Наилучшие результаты в решении этой проблемы получены следующим приемом. На поверхность исследуемого вещества наливают слой высотой в 5 - 7 мм медленно горящей жидкости, удельный вес которой меньше, чем у изучаемого ЖВВ. При этом необходимо, чтобы вспомогательное ЖВВ при данных условиях опыта горело нормально. [30]

Страницы: 1 2 3 4