Звуковое возмущение

Cтраница 3

Схема обтекания тонкого остроконечного тела сверхзвуковым потоком. [31]

Семейство волн, исходящих из точки А, имеет две общие касательные Ат и Ат. Эти линии называют границами слабых или звуковых возмущений, слабыми волнами или характеристиками. [32]

Эти линии называют границами слабых или звуковых возмущений, слабыми волнами или характеристиками. [33]

Общее решение этого уравнения дается суммой общего решения однородного уравнения и частного решения уравнения с правой частью. Первое есть F ( x - vt - ct, где F - произвольная функция; оно описывает звуковые возмущения, приходящие слева. [34]

Общее решение этого уравнения дается суммой общего решения однородного уравнения и частного решения уравнения с правой частью. Первое есть F ( x - vt - ct), где F - произвольная функция; оно описывает звуковые возмущения, приходящие слева. [35]

Общее решение этого уравнения дается суммой общего решения однородного уравнения и частного решения уравнения с правой частью. Первое есть F ( х - vt - ct), где F - произвольная функция; оно описывает звуковые возмущения, приходящие слева. [36]

Подчеркнем в то же время, что неравенства v u и vz 2 справедливы для релятивистских ( как и для нерелятивистских) ударных волн вне зависимости от каких бы то ни было термодинамических условий - как следствие требования эволюцион-ности. Напомним, что при выводе этих условий ( § 88) был существен только знак скоростей и v распространения звуковых возмущений в движущейся жидкости по отношению к неподвижной поверхности разрыва. Согласно релятивистскому правилу сложения скоростей эти скорости даются выражениями ( м v) / ( vu / c2), знак которых определяется только их числителями, так что все проведенные в § 88 рассуждения остаются в силе. [37]

Подчеркнем в то же время, что неравенства Vi и и vz 2 справедливы для релятивистских ( как и для нерелятивистских) ударных волн вне зависимости от каких бы то ни было термодинамических условий - как следствие требования эволюцион-ности. Напомним, что при выводе этих условий ( § 88) был существен только знак скоростей и v распространения звуковых возмущений в движущейся жидкости по отношению к неподвижной поверхности разрыва. Согласно релятивистскому правилу сложения скоростей эти скорости даются выражениями ( и и) / ( 1 им / с2), знак которых определяется только их числителями, так что все проведенные в § 88 рассуждения остаются в силе. [38]

Подчеркнем в то же время, что неравенства v и и и2 2 справедливы для релятивистских ( как и для нерелятивистских) ударных волн вне зависимости от каких бы то ни было термодинамических условий - как следствие требования эволюцион-ности. Напомним, что при выводе этих условий ( § 88) был существен только знак скоростей и 0 распространения звуковых возмущений в движущейся жидкости по отношению к неподвижной поверхности разрыва. [39]

Однако в отличие от ударных волн, ширина которых зависит только от их интенсивности и постоянна во времени, ширина слабого разрыва растет со временем, начиная с момента образования разрыва. Закон, по которому происходит это возрастание, легко найти ( качественно) исходя из аналогии между перемещением слабого разрыва и распространением малых звуковых возмущений. [40]

Вклад нелинейных эффектов зависит от амплитуды волны и характеризуется акустич. Маха числом: Ма - vm / c0 pm / p0 ( где vm - амплитуда колебат, скорости частиц, рт - вызванная звуковым возмущением амплитуда избыточной плотности), имеющим порядок отношения нелинейного члена к линейному в ур-нии ( 1), Относит, роль нелинейных и диссипативных эффектов характеризуется акустич. [41]

В ряде случаев движений основные закономерности поведения среды целиком обусловлены ее сжимаемостью; при этом, сколь бы малы ни были изменения плотности среды, ими пренебрегать нельзя. И все же, несмотря на столь малое проявление сжимаемости среды, именно это ее свойство и обусловливает само существование явлений распространения по среде сильного возмущения давления от взрыва или слабых звуковых возмущений и определяет основные закономерности этих явлений. [42]

Характер возмущений ( см. рис. 4.1, а) соответствует дозвуковой скорости движения газа ( V С а), так как фронт малых возмущений, двигаясь со скоростью звука, распространяется навстречу потоку. В случае, показанном на рис. 4.1, б, скорость потока равна скорости звука ( V а) и возмущения перемещаются только по потоку. На рис. 4.1, б изображен вид распространения звуковых возмущений в сверхзвуковом потоке ( V а), поэтому все слабые возмущения находятся в пространстве ( конус Маха), ограниченном образующими - прямыми АВ и АС. [43]

Наличие вязкости и теплопроводности приводит к возникновению ширины у слабого разрыва, так что слабые разрывы, как и сильные, представляют собой в действительности некоторые переходные слои. Однако в отличие от ударных волн, ширина которых зависит только от их интенсивности и постоянна во времени, ширина слабого разрыва растет со временем, начиная с момента образования разрыва. Закон, по которому происходит-это возрастание, легко найти ( качественно) исходя из аналогии между перемещением слабого разрыва и распространением малых звуковых возмущений. [44]

Наличие вязкости и теплопроводности приводит к возникновению ширины у слабого разрыва, так что слабые разрывы, как и сильные, представляют собой в действительности некоторые переходные слои. Однако в отличие от ударных волн, ширина которых зависит только от их интенсивности и постоянна во времени, ширина слабого разрыва растет со временем, начиная с момента образования разрыва. Закон, по которому происходит это возрастание, легко найти ( качественно) исходя из аналогии между перемещением слабого разрыва и распространением малых звуковых возмущений. [45]

Страницы: 1 2 3 4