Температурное возмущение

Cтраница 1

Функциональная схема системы самонаведения. [1]

Температурные возмущения возникают из-за разности температур между элементами конструкции радиотелескопа и могут привести к весьма значительным ошибкам в положении его осей. [2]

Суммарное температурное возмущение от большого числа флуктуационных пузырьков. В начальной фазе вскипания считаем пузырьки невзаимодействующими. [3]

Внесение температурных возмущений в процессе кристаллизации может производиться как в ручном, так и в автоматическом режиме путем изменения электрической мощности. Степень изменения указанного параметра выбирается с учетом заранее установленного характера зависимости температуры в реакционном объеме от электрической мощности. [4]

Возникновение температурных возмущений среды в окрестности поглощающих излучение частиц пылевой дымки приводит к изменению условий распространения лазерного пучка, которое заключается в ослаблении его интенсивности и самоуширении за счет эффектов ореольного рассеяния и самодефокусировки. [5]

При температурном возмущении первая температурная волна, перемещающаяся со скоростью 1 / Х2 вдоль реактора, вызывает концентрационную волну, имеющую бо лыную скорость 1 / A. Это вновь может привести к возникновению вторичной волны. Поскольку все вторичные волны перемещаются быстрее, чем первичная волна, состояние реактора изменяется до тех пор, пока последняя волна не достигнет конца реактора. [6]

Вызываемое ИПТ температурное возмущение объекта можно значительно уменьшить, помещая вблизи чувствительного элемента ( например, спаи термопары) миниатюрный электрический нагреватель и с его помощью компенсируя тепловой поток по ИПТ от контролируемого участка поверхности тела. Принципиальные схемы термопар с нагревателями показаны на рис. 11.7. В варианте I момент компенсации и требуемую мощность электрического нагревателя устанавливают при быстром перемещении термопары вдоль поверхности. Если при смещении спая показания термопары не изменяются, то мощность нагревателя подобрана правильно. [7]

Время прихода температурного возмущения в заданную точку определяется так. [8]

Устойчивость к температурным возмущениям одновременно является устойчивостью к концентрационным возмущениям, поскольку при местном повышении или понижении концентрации соответственно изменяется скорость реакции, а с ней и температура. Особенно чувствительны к концентрационным возмущениям автокаталитические реакции и цепные реакции с вырожденным разветвлением цепей. В этих случаях небольшое отклонение в концентрации промежуточного продукта, ответственного за автоускорение, ведет к резкому изменению температуры. [9]

При Pr 1 температурные возмущения захватывают ту же область ( всю или часть ее), что и возмущения скорости, поэтому они распространяются вполне аналогично последним. [10]

В результате релаксации температурного возмущения по прошествии времени т в элементарном объеме устанавливается состояние, близкое к локальному термодинамическому равновесию между фазами, и тогда дисперсную среду можно рассматривать как сплошную, характеризуемую эффективными теплофизическими свойствами и, в частности, одной температурой. Ясно, что время релаксации температурных возмущений в элементарной ячейке в дисперсной системе на много порядков больше, чем для сплошной фазы, где такая ячейка неизмеримо меньше. Вследствие этого время, в течение которого невозможно рассматривать элементарный объем дисперсной среды как сплошную среду, достаточно велико и заходит в область практически интересных времен. [11]

Кроме того, при температурных возмущениях окружающей среды слоистый корпус обеспечивает определенную изотермнчпость жидкости в цилиндрическом зазоре. [12]

В случае малых чисел Прандтля температурные возмущения захватывают значительно большую область по сравнению с возмущениями скорости. Только в непосредственной близости от пластины температурные и скоростные возмущения распространяются аналогичным образом; за пределами скоростного пограничного слоя температурные возмущения распространяются уже в других условиях, а именно при постоянной повсюду скорости жидкости, тогда как до этого скорость жидкости возрастала с удалением от пластины. [13]

Заметим при этом, что температурное возмущение углубилось в пласт незначительно. [14]

В тех случаях, когда внешнее температурное возмущение не выходит на стационарный режим и условие (3.291) нарушается, для улучшения сходимости приближенного решения выбор оптимальной системы базисных координат производится следующим образом. В качестве первой координатной функции с точностью до постоянного множителя берется решение уравнения (3.290) для периода квазистационарного режима. [15]

Страницы: 1 2 3 4