Температурное возмущение

Cтраница 2

То, что время распространения температурных возмущений пропорционально отношению z2 / x, вполне очевидно не только из предыдущих рассуждений, но также и на основании соображений размерности или из анализа уравнения для температурных возмущений. [16]

В первый период происходит распространение температурных возмущений по всему телу и захват все новых и новых слоев тела. На рис. 31.1, а этот период характеризуется отрезком времени rv Скорость изменения температур в различных точках тела в этот период различна. Время этого периода в основном зависит от начальных условий взаимодействия тела с окружающей средой. Постепенно влияние начальных условий взаимодействия тела с окружающей средой уменьшается и наступает второй период - период упорядоченного процесса распространения теплоты, когда относительная скорость изменения температуры во всех точках тела становится постоянной. [17]

Изотермы для одной нагнетательной и двух добывающих скважин. [18]

Точные решения для времени переноса температурного возмущения можно найти также и для прямолинейного ряда равнодебитных скважин, как это показано в предыдущей главе при вычислении обводненности. [19]

Это совпадает с тенденцией роста положительных концентрационных и температурных возмущений, переводящих систему в другое стационарное состояние. [20]

На первый взгляд кажется странным, что температурные возмущения могут принимать также отрицательные значения. Однако нетрудно убедиться в закономерности такого явления. В самом деле, нагретые части воздуха при своем подъеме приводят в движение вследствие трения и такие слои воздуха, которые сами не нагреты; эти слои воздуха, поднявшись на большую высоту, приобретают там температуру, меньшую температуры окружающих слоев воздуха, не участвовавших в движении. [21]

Продвижение температурного фронта по центру пласта при осуществ.| Изотермы и соответствующие им радиальный и вертикальный температурные профили при осуществлении комбинированного метода t 2 года. [22]

На втором этапе осуществляется максимальный охват пласта температурным возмущением. [23]

Зависимость грева А У Од. [24]

Анализ температурных кривых показывает, что глубина проникновения температурных возмущений, вызванных деятельностью центра парообразования при установившемся кипении, в металлическую поверхность составляет величину порядка десятых долей миллиметра. [25]

Полученная зависимость позволяет оценить время, в течение которого температурные возмущения, вызванные циркуляцией жидкости в цементном растворе, практически не доходят до стенки скважины. [26]

Этот подход соответствует случаю высокой теплопроводности жидкости, когда температурные возмущения быстро рассасываются. В этом предельном случае, очевидно, Рг - 0 и Ре - 0, тогда как их отношение Re Ре / Рг остается конечным. [27]

Но иначе обстоит дело со вторым предположением, что центр температурного возмущения расположен не слишком близко к поверхности тела, так как при обычно встречающихся случаях теплота проникает внутрь тела именно с поверхности его. Здесь безусловно необходимо разбить изложенную теорию в соответствующем направлении. [28]

Локальные возмущения плотности порядка Ьр / р должны вести к температурным возмущениям порядка Ь Т / Т микроволнового фона. Они не обнаруживаются на уровне 0 1 %, но могут существовать на более низких уровнях. Угловым масштабам, на которых выполняются эти измерения, соответствует вклад от очень больших линейных масштабов Можно с уверенностью предполагать, что из таких измерений получается средняя плотность по масштабам, которые сравнимы с размерами видимой части Вселенной. [29]

Рг, когда можно пренебречь расстоянием, на которое успевают распространиться температурные возмущения к моменту достижения скоростными возмущениями оси трубы. [30]

Страницы: 1 2 3 4