Участок - волна
Cтраница 2
 |
Шкала электромагнитных волн. [16] |
На диаграмме указаны участки К ( или п), занимаемые различными видами электромагнитных волн. Мы видим, что этот участок волн, которые получают электрическими способами, перекрывается на своем коротковолновом конце с инфракрасными ( тепловыми) волнами. [17]
На диаграмме указаны участки К ( или v), занимаемые различными видами электромагнитных волн. Мы видим, что этот участок волн, которые получают электрическими способами, перекрывается на своем коротковолновом конце с инфракрасными ( тепловыми) волнами. [18]
 |
Ионно-звуковая волна, возникающая при импульсном. [19] |
Если же амплитуда волны достаточно велика, то ее форма оказывается иной вследствие нелинейных эффектов. Как будет показано в дальнейшем, участок волны с большей концентрацией электронов распространяется быстрее участка с меньшей концентрацией, и в результате передний фронт импульса становится круче. Увеличение крутизны волнового фронта приводит к появлению дисперсионных эффектов, так как последний член в уравнении ( 13) или ( 17) становится достаточно большим. Таким образом, если амплитуда волны велика, необходимо рассматривать как нелинейные, так и дисперсионные эффекты, даже если начальный импульс достаточно широк. Фронт широкого вначале импульса становится круче, и затем импульс распадается на большое число коротких импульсов. Как будет показано ниже, эти импульсы представляют собой соли-тоны. [20]
Применение принципа Гюйгенса к распространению волн в среде при наличии преград позволяет качественно объяснить явление дифракции - загибание волн в область геометрической тени. Для простоты будем считать, что падающий на стенку участок волны полностью поглощается, так что отраженной волны нет. На рис. 12.3 показаны построенные по принципу Гюйгенса волновые поверхности позади преграды. Видно, что волны действительно загибаются в область тени. Но принцип Гюйгенса ничего не говорит об амплитуде колебаний в волне за преградой. [21]
 |
Влияние ионной силы раствора на спад первой. [22] |
Повышение первой волны на подпрограммах 5-бром - 2-ацетил-тиофена при увеличении ионной силы щелочного раствора ( см. рис. 39) - как показывает совокупность опытных данных, обусловлено главным образом смещением волны в область менее катодных потенциалов, где адсорбция непротонированной формы 5-бром - 2-ацетилтиофена значительно выше, и предельный кинетический ток практически достигает значений диффузионного тока. Повышение же адсорбируемости 5-бром - 2-ацетилтиофена с ростом ионной силы сравнительно мало; результатом этого повышения адсорбируемости является лишь небольшой сдвиг к более катодным потенциалам участка волны, соответствующего началу снижения тока. Интересно отметить, что при приближении первой волны к значениям диффузионного тока, на волне развивается максимум 1-го рода, отсутствующий на полярограммах, если кинетический ток заметно меньше диффузионного. [23]
 |
Влияние ионной силы раствора на спад первой. [24] |
Повышение первой волны на подпрограммах 5-бром - 2-ацетил-тиофена при увеличении ионной силы щелочного раствора ( см. рис. 39), как показывает совокупность опытных данных, обусловлено главным образом смещением волны в область менее катодных потенциалов, где адсорбция непротонированной формы 5-бром - 2-ацетилтиофена значительно выше, и предельный кинетический ток практически достигает значений диффузионного тока. Повышение же адсорбируемости 5-бром - 2-ацетилтиофена с ростом ионной силы сравнительно мало; результатом этого повышения адсорбируемости является лишь небольшой сдвиг к более катодным потенциалам участка волны, соответствующего началу снижения тока. Интересно отметить, что при приближении первой волны к значениям диффузионного тока, на волне развивается максимум 1-го рода, отсутствующий на полярограммах, если кинетический ток заметно меньше диффузионного. [25]
Иногда на кривых не получается строго горизонтальных участков предельного тока. В этом случае для измерения высоты волны через наиболее отлогие части верхнего и нижнего участка кривой проводят прямые линии, и такую же прямую проводят через наиболее крутой поднимающийся участок волны. [26]
В частности, рассмотрим распространение волны в среде, в которой имеются тела, не пропускающие этой волны, поглощающие или отражающие ее. Допустим, плоская волна 5, имеющая во всех своих точках одинаковую амплитуду колебаний, встречает непрозрачное для этой волны тело Р, не пропускающее участок волны АВ. [27]
Эль-вингом [685] увеличение крутизны волны нитрометана при повышении рН раствора ( а следовательно, и смещении области потенциалов, в которой наблюдается волна, к отрицательным значениям) также связано с десорбцией нитрометана. При рН 5 0 крутизна волны достигает наивысшей постоянной величины [685] - можно считать, что в этом случае вследствие десорбции нитрометана предшествующая протонизация его ( которая имеет место, видимо, вплоть до рН 8 0) протекает практически только в объеме и наблюдаемое значение апа 0 97 [685] соответствует его истинному значению. В кислых растворах, где восстановление протекает при менее отрицательных потенциалах, возможна некоторая адсорбция нитрометана, так что по мере увеличения катодного потенциала ( в-пределах участка волны, соответствующего изменению тока) количество адсорбированного вещества падает. Это приводит к уменьшению скорости протонизации, увеличению доли непротонированной формы в общем количестве разряжающегося вещества и к сдвигу, в результате этого, верхней части волны в сторону более отрицательных потенциалов. Крутизна волны становится меньше, вследствие чего значительно уменьшается кажущееся значение апа. [28]
Эль-вингом [685] увеличение крутизны волны нитрометана при повышении рН раствора ( а следовательно, и смещении области потенциалов, в которой наблюдается волна, к отрицательным значениям) также связано с десорбцией нитрометана. При рН 5 0 крутизна волны достигает наивысшей постоянной величины [685] - можно считать, что в этом случае вследствие десорбции нитрометана предшествующая протонизация его ( которая имеет место, видимо, вплоть до рН 8 0) протекает практически только в объеме и наблюдаемое значение апа 0 97 [685] соответствует его истинному значению. В кислых растворах, где восстановление протекает при менее отрицательных потенциалах, возможна некоторая адсорбция нитрометана, так что по мере увеличения катодного потенциала ( в пределах участка волны, соответствующего изменению тока) количество адсорбированного вещества падает. Это приводит к уменьшению скорости протонизации, увеличению доли непротонированной формы в общем количестве разряжающегося вещества и к сдвигу, в результате этого, верхней части волны в сторону более отрицательных потенциалов. Крутизна волны становится меньше, вследствие чего значительно уменьшается кажущееся значение апа. [29]
Найденные в предыдущем разделе волновые функции напряжений МО. О дают возможность не только найти напряжения на ударяемом конце стержня, но и определить полные напряжения в любом другом месте стержня в виде функции времени. Полное напряжение в любой точке стержня всегда будет равно сумме напряжений от всех волн, проходящих в сторону закрепленного конца, сложенной с суммой напряжений от всех волн, движущихся через эту точку от закрепленного конца. Когда участок волны, соответствующий максимальному значению s ( /) ( точки максимума на рис. 15.17), достигает закрепленного конца и отражается там, напряжения и от падающей, и от отраженной волн принимают максимальные значения. Полное напряжение сжатия в этот момент в этом месте принимает наибольшее из возможных значений в стержне при ударе. Поэтому в дальнейшем целесообразно исследовать зависимость напряжения от времени на закрепленном конце. [30]
Страницы: 1 2 3