Коротковолновое возмущение
Cтраница 3
Интересно рассмотреть связь между этими частотами и полным спектром собственных колебаний системы. В полном спектре содержатся и коротковолновые возмущения, для которых существенно обменное взаимодействие. Как уже отмечалось, обменное взаимодействие играет существенную роль, когда длина волны мала по сравнению с размерами образца и, следовательно, влиянием границ можно пренебречь. Возмущение в этом случае можно представить в виде плоских волн, дисперсионное уравнение для которых известно. Андерсон и Сул [6-8] указали, что для образцов конечной величины уравнение дисперсии зависит от формы вследствие наличия размагничивающих полей. [31]
Простое объяснение этого результата дано в следующем параграфе, где рассматривается газ, молекулами которого являются звезды или скопления звезд. Очевидно, это крайний случай громадного числа коротковолновых возмущений. [32]
А - - В, причем скорость реакции сравнима со скоростью диффузии реагирующего компонента. Получено характеристическое уравнение и определены области стабильности для длинноволновых и коротковолновых возмущений. Установлено, что скорость нарастания возмущений увеличивается с увеличением da / dc, диффузионного числа Ргж и особенно константы скорости поверхностной реакции и с уменьшением скорости жидкости. По Соренсану [116] даже малейшее протекание реакции на поверхности капли приводит к изменению структуры характеристического уравнения. [33]
Другая возможность непрерывного спектра связана, как мы знаем, с плавным обращением в нуль поверхностной плотности а0 ( г) на краю диска. В отсутствие значительного тало или большой центральной массы все коротковолновые возмущения диска ( которые содержатся среди колебаний, принадлежащих рассматриваемому спектру) неустойчивы. Характер эволюции таких возмущений достаточно очевиден: апериодическое нарастание с постепенным выделением наиболее мелкомасштабных составляющих начального возмущения. [34]
 |
Возмущение, вытянутое вдоль Если возмущение вытяну. [35] |
Если же возмущение вытянуто вдоль силовых линий ( рис. 24), то оно раздвигает силовые линии и неограниченно апе риодически нарастает. Скорость нарастания возмущения тем больше, чем меньше длина волны, и коротковолновые возмущения ( мелкая рябь на поверхности плазмы) нарастают неограниченно быстро. Для коротковолновых возмущений скорость нарастания во времени обратно пропорциональна корню квадратному из длины волны. [36]
 |
Воздушная каверна за диском, имеющая гладкую прозрачную.| Воздушная каверна за диском при повышенной турбулентности потока, имеющая волны на поверхности, при Fr. 5 5, CQ т 3 7 - 10 - 3. [37] |
В работе 147 ] для улучшения устойчивости предлагается отсос жидкости из пограничного слоя в районе кавитатора. При определенной степени отсоса, независимо от положения щели отсоса, все коротковолновые возмущения поверхности каверны исчезают и она становится зеркально гладкой. [38]
Поскольку инкремент пропорционален волновому числу ky, то в первую очередь будут развиваться коротковолновые возмущения, и всю коротковолновую часть спектра можно считать установившейся. [39]
Отметим, что магнитное поле, перпендикулярное границе раздела, оказывает стабилизирующее действие лишь на скорость нарастания коротковолновых возмущений. [40]
Расчет показывает, что чем больше &, тем быстрее исчезает неустойчивость при отклонении слоя от горизонтали. Любопытно, что в определенной области параметров ( область 5 на рис. 127) существует колебательная неустойчивость по отношению к коротковолновым возмущениям. [41]
Инкременты некоторых неустойчивых мод могут расти с уменьшением масштаба возмущений в этой плоскости. Если, однако, иметь в виду, что реальные системы ( например, плоские галактики) обладают некоторой ( малой) дисперсией скоростей звезд в плоскости вращения, то ясно, что как раз самые коротковолновые возмущения будут стабилизированы. В то же время более крупномасштабные колебания, представляющие тогда в смысле потери устойчивости наибольшую опасность, правильно описываются функцией распределения ( 1), не содержащей дисперсии скоростей. [42]
В этом отношении гравитоны подобны фотонам ( квантам электромагнитных волн) и нейтрино. Однако, как подчеркивает Грищук ( 1974), уравнения гравитационных волн не являются конформно-инвариантными ( в отличие от уравнений Максвелла для фотонов) относительно преобразования той усредненной крупномасштабной метрики, на фоне которой рассматривается ( как ее малое коротковолновое возмущение) гравитационная волна. [43]
Опасной а легко развивающейся деформацией шнура в этих условиях будет такая, при которой шнур, изогнувшись но винтовой силовой линии, пролезет между силовыми линиями магнитного поля, не искривляя их. Иными словами, опасная длина волны возмущения К совпадает с шагом винтовой линии. Коротковолновые возмущения с К h оказываются стабилизированными. В прямом шнуре неограниченной протяженности длина волны возмущения ничем не лимитируется и винтовые неустойчивости будут свободно развиваться. Для тороидального шнура ( замкнутые магнитные ловушки) длина возмущения не может превышать длину тора L. [44]
Если же возмущение вытянуто вдоль силовых линий ( рис. 24), то оно раздвигает силовые линии и неограниченно апе риодически нарастает. Скорость нарастания возмущения тем больше, чем меньше длина волны, и коротковолновые возмущения ( мелкая рябь на поверхности плазмы) нарастают неограниченно быстро. Для коротковолновых возмущений скорость нарастания во времени обратно пропорциональна корню квадратному из длины волны. [45]
Страницы: 1 2 3 4