Мелкомасштабное возмущение
Cтраница 3
Усилительные системы на неодимовом стекле состоят, как правило, из многих оптических элементов. Кроме собственно усилителей в их состав входят затворы, телескопы, оптические ретрансляторы и просто воздушные промежутки, разделяющие усилительные каскады. Вследствие этого на особенности нарастания мелкомасштабных возмущений кроме усиления оказывают влияние и другие эффекты: изменение поперечного масштаба возмущений при теле-скопировании пучка и фазовый набег в линейной среде ( в воздушных промежутках, в телескопах) между нарастающими гармониками и основной мощной волной. [32]
Важным аспектом турбулизации пограничного слоя является переход течения из детерминированного в стохастическое состояние. Одна из возможностей стохастизации связана с существованием в начальном спектре волн Толлмина-Шлихтинга некоррелированных гармоник, взаимодействия которых способны привести к сплошному спектральному распределению пульсаций. Другая - заключается в так называемой вторичной неустойчивости пограничного слоя по отношению к случайным мелкомасштабным возмущениям. Наблюдаемые в опыте интенсивные всплески пульсаций в ограниченных областях течения объясняются его локальными свойствами: появлением точек перегиба в мгновенном профиле скорости, индуцированных первичными возмущениями. Из линейной теории гидродинамической устойчивости известно, что течения с такими перегибными профилями сильно неустойчивы. На рис. 7 приведены экспериментальные результаты по взаимодействию волны неустойчивости с Л - структурой приводит к нарастанию последней в направлении потока и ее трансформации в турбулентное пятно. В этом случае вторичные возмущения развиваются в областях максимального транверсального сдвига скорости на продольных вихрях в хвостовой части структуры. [33]
Если эффективная вязкость жидкости т ] велика, а характерные размеры твердых частиц d малы, то из (3.129) следует, что, начиная с некоторого 2, коэффициент / будет весьма велик. Этим объясняется допущение о малой значимости в уравнениях движения (3.124), (3.125) сил инерции относительного движения для включений. Кроме того, при описании движения двухфазной смеси принимается, что дополнительная сила давления, возникающая за счет мелкомасштабных возмущений около включений, близка к нулю, так как мелкомасштабные возмущения гасятся вязкостью жидкой фазы. [34]
Если эффективная вязкость жидкости т ] велика, а характерные размеры твердых частиц d малы, то из (3.129) следует, что, начиная с некоторого 2, коэффициент / будет весьма велик. Этим объясняется допущение о малой значимости в уравнениях движения (3.124), (3.125) сил инерции относительного движения для включений. Кроме того, при описании движения двухфазной смеси принимается, что дополнительная сила давления, возникающая за счет мелкомасштабных возмущений около включений, близка к нулю, так как мелкомасштабные возмущения гасятся вязкостью жидкой фазы. [35]
При отражении от такой поверхности поле на расстояниях, больших по сравнению с а, будет асимптотически таким же, как при отражении от некоторой плоской поверхности. Все мелкие ( с масштабом а) возмущения будут существовать лишь на расстояниях порядка а - аналогично тому, что поле вблизи эллиптического цилиндра только на расстояниях, малых или сравнимых с аэф, отличается от поля вблизи кругового цилиндра. Вдали от гофры мелкомасштабные возмущения затухнут, сгладятся, и в этой области характеристикой гофры является положение упомянутой эквивалентной плоскости, которое мы и будем искать. [36]
Страницы: 1 2 3