Учет - пространственная дисперсия
Cтраница 1
Учет пространственной дисперсии приводит ( см. [117], а также § 7 гл. IV) к появлению в Vab ( R) дополнительных и более быстро убывающих с ростом R слагаемых. Эти слагаемые, однако, важны только для частот а0 Г, достаточно близких к частотам собственного поглощения среды. В частном случае кристалла с одной анизотропной молекулой в ячейке и в приближении ( 3.18 а) выражение ( 3.59 а) переходит в полученное Ю. В. Конобеевым и Н. Е. Камено-градским [137], использовавших, как и в [136], аппарат теории экситонов малого радиуса. [1]
Учет пространственной дисперсии может быть сформулирован в таком виде, что в уравнениях поля диэлектрическая проницаемость е ( или, точнее, тензор диэлектрической проницаемости ец) полагается зависящей не только от частоты поля о, но и от волнового вектора k ( см. Ландау Л.Д., Лиф-шиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. [2]
Учет пространственной дисперсии может быть сформулирован в таком виде, что в уравнениях поля диэлектрическая проницаемость е ( или, точнее, тензор диэлектрической проницаемости е /) полагается зависящей не только от частоты поля ш, но и от волнового вектора k ( см. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. [3]
Без учета пространственной дисперсии кубические кристаллы оптически изотропны; учет квадратичной по k дисперсии приводит к появлению в них нового свойства - оптической анизотропии ( Я. [4]
При учете пространственной дисперсии в ур-ниях Максвелла для фурье-образов полей при замене ( 25) на ( 26) необходимо указать еще дополнит, граничные условия, обусловливаемые физ. Эти условия определяют, в частности, эффективность возбуждения в ней разл. [5]
В этой области учет пространственной дисперсии меняет картину далее качественно. [6]
Диэлектрическая проницаемость с учетом пространственной дисперсии широко используется при рассмотрении, например, различных электромагнитных явлений в плазме, так как электроны плазмы обладают большой подвижностью и легко может реализоваться ситуация, когда их свободный пробег станет сравнимым с характерной длиной изменения электромагнитного поля. [7]
 |
Закон дисперсии поляритетов в одноосном кристалле при распространении волн вдоль оси кристалла. [8] |
Эти добавочные волны, возникающие при учете пространственной дисперсии, приводят к определенным сложностям при попытке найти коэффициент отражения и коэффициент прохождения на границе двух сред. [9]
Тензор диэлектрической проницаемости бесстолкновитель-ной магнитоактивной плазмы с учетом пространственной дисперсии вычисляется по функциям распределения электронов и ионов, определяемым кинетическим уравнением. [10]
Отметим, что поправки, связанные с учетом пространственной дисперсии в е / могут приводить к качественно новым эффектам при распространении, например, электромагнитных волн в прозрачных средах. [11]
Тензор диэлектрической проницаемости бесстолкновительной магнитоактивной плазмы с учетом пространственной дисперсии вычисляется по функциям распределения электронов и ионов, определяемым кинетическим уравнением. [12]
Формула (8.6) соответствует выражению (5.6), полученному при учете пространственной дисперсии. Преобразование Фурье и запись шпура в энергетическом представлении приводят непосредственно к выражению (8.3) для восприимчивости. [13]
 |
Схема прыжковой проводимости. [14] |
Этот результат, впервые полученный Моттом, впоследствии строго доказал Березинский [61] без учета пространственной дисперсии. [15]
Страницы: 1 2