Учет - многократное отражение
Cтраница 3
Как уже отмечалось выше, разрешанЦЩий угловой коэффициент излучения определяет долю энергии, переносимой из одной зоны в другую с учетом многократных отражений излучения от ограничивающих поверхностей и ослабления его на пути между зонами. Широкое применение для определения этих коэффициентов при расчетах теплообмена между зонами получил известный метод Монте-Карло. [31]
Если светящие элементы достаточно равномерно распределены по поверхности стен, то подобно ранее сказанному при т - 1 можно считать коэффициент использования ( с учетом многократных отражений) относительно горизонтальной расчетной поверхности равным т ойс. Желая и в этом случае найти распределение первичных потоков, можем воспользоваться формулами ( 3 - 31) - ( 3 - 36), позволяющими найти шесть коэффициентов первичного использования, если известен один коэффициент. [32]
Оба рассмотренных метода расчета осветительных установок с учетом многократных отражений дают хорошо согласующиеся результаты ( рис. 10 - 6), что позволяет применять любой из них для расчета осветительных установок с учетом многократных отражений. При этом, однако, следует отметить, что первый из рассмотренных методов не требует определения светового потока, падающего от светящих элементов на потолок, и предусматривает применение таблиц, значительно упрощающих расчетные операции. [33]
Этот вывод позволяет рассматривать приведенную выше электрическую схему в качестве математической ( электрической) модели, моделирующей процессы многократных отражений светового потока в замкнутом объеме и, следовательно, пригодной для решения задачи расчета осветительных установок с учетом многократных отражений. [34]
Сравнение исходного интегрального уравнения для эффективного излучения ( 17.94) с его решениями в формах (17.113) и (17.118) показывает, что в последнее под знак интеграла вошла функция Е, характеризующая собственное излучение, вместо неизвестной функции Egfofl, выражающей эффективное излучение. Учет многократных отражений с этой функции переносится на разрешающий угловой коэффициент и резольвенту излучения. Следовательно, вей сложность задачи и ее решения сосредоточивается на определении резольвенты излучения. [35]
 |
Зависимость расчетного ФАС-сигнала q ( а - Q ( a / Qs от оптического коэффициента поглощения а при различных толщинах / ( цифры у кривых ( lis 210 мкм ( 71. [36] |
С - - теплоемкость материала /, ai принимает обозначения s, g и Ь для пленочного образца, газа и материала обкладки соответственно. Уравнение (3.3.2) описывает ФАС тонких пленок в более общем виде, чем РГ-теория, имея в виду учет многократных отражений, но оно является довольно громоздким. [37]
Температура приточного воздуха в расчете без учета многократного отражения ( условия /) оказывается несколько ниже ( примерно на 0 8 С), чем для условий / /, но та разница составляет около 1 % и не выходит за пределы допустимой погрешности расчета. Таким образом, анализ данных для вариантов) и 2 позволяет сделать вывод о возможности проведения инженерных расчетов без учета многократного отражения /, что значительно упрощает решение задач. [38]
Для наибольшего упрощения расчета коэффициентов использования нами составлены табл. 3 - 12 - 3 - 14, построенные по аналогии с таблицами, применяемыми в США в системе зонально-полостного метода. Для каждой десятиградусной круговой зоны эти таблицы содержат коэффициенты, умножение на которые силы света в направлении середины зоны дает непосредственно полезный поток данной зоны с учетом многократных отражений. [39]
Еще большие погрешности заложены в обычные формы метода коэффициента использования. Первичные потоки на поверхности чаще всего определяются по десятиградусным зонам, что дает приближенный результат. При учете многократных отражений принимается, что ограждающие поверхности помещения являются диффузными и что первичные потоки равномерно распределены по каждой из них. Весьма ориентировочно известен коэффициент перехода от средней освещенности к наименьшей. [40]
 |
Прохождение света через плоскопараллельную пластину. [41] |
Петля Тд р4 учитывает собственный световой поток, проходящий через слой люминофора в обратном направлении. Например, нижняя ветвь подграфа собственного излучения позволяет определить световой поток без учета многократных отражений и получить выражение для Фобщ. Анализ подграфа внешней засветки без повторного прохождения контуров приводит к выражению для Фвн. [42]
Свойство ортонормированности системы собственных функций полезно при решении задачи из теории резонаторов. Например, рассмотрим задачу о свободных колебаниях в резонаторе без потерь, полагая, что при z 0 и zl имеются короткие замыкания. Считаем известными начальную форму напряжения Ынач ( г) и тока 1вач ( г), которые заданы при t - О. VII подобная задача решена методом Даламбера применительно к линии неограниченной длины. Метод Даламбера применим и здесь, однако неизбежный учет многократных отражений весьма трудоемок. Гораздо лучше приспособлен для элементов этой задачи метод Бернулли, позволяющий без труда получать результат в замкнутой форме. [43]
Как показано выше, в действительности этого не происходит, так как в конце удара вдоль проволоки распространяется волна разгрузки. Когда волна разгрузки достигает фронта пластической волны, она уменьшает амплитуду последней и отражается обратно к концу проволоки. Происходит ряд таких отражений, и в результате окончательное распределение пластических деформаций позади фронта пластической волны изображается гораздо более пологой кривой, чем в момент прекращения удара. Далее, надо ожидать, что кривая распределения деформаций по длине будет иметь ступенчатую форму, причем каждая ступень соответствует точке, в которой упругая волна разгрузки догоняет фронт пластической волны. Дюве нашел экспериментально, что распределение пластических деформаций на фронте пластической волны в действительности более полого, чем он ожидал, и последующие расчеты с учетом многократного отражения волн разгрузки дало лучшую согласованность с экспериментальными результатами. [44]
Страницы: 1 2 3