Изучение - резонанс
Cтраница 2
Сходные результаты получены при изучении резонанса на ядрах азота, а не на протонах. [16]
При значениях энергий, которые примерно на 1 кэв выше наименьшей энергии нейтронов, уровни, как мы видели, расположены столь густо, что они перекрываются, и индивидуальные резонансы более не проявляются. Следует отметить, что из изучения резонансов методом рассеяния и захвата нейтронов можно получить лишь случайный набор тех состояний ядра, которым соответствует энергия возбуждения около 8 Мэв, и весьма возможно, что примерно миллион состояний в ядрах со средним атомным весом лежит ниже этой изучаемой области. [17]
Поэтому интересно исследование резонансных эффектов, связанных с возбуждением низкочастотной ветви волн в плазме. Как будет показано ниже, изучение низкочастотных резонансов ограниченной плазмы более перспективно с точки зрения разработки методов диагностики плазмы. [18]
Задаче динамического прилива в тесной двойной уделялось сравнительно немного внимания. Каулинг, который первым описал вынужденные колебания звезды, ограничился лишь изучением возможных резонансов самых низких - мод ( см. разд. Согласно этому автору, можно считать, что приливная деформация звезды за редкими исключениями будет мало отличаться от равновесной. Каулинг указал на следующие причины: 1) явно слабое влияние резонансного колебания на равновесную деформацию звезды и необходимость очень точного резонанса для усиления полного прилива, 2) быстрое нарушение такого точного резонанса эффектами второго порядка, которые вызываются большими горизонтальными смещениями, связанными с g - модами высоких порядков. Изучая вслед за Каулингом эти обертоны, Цан обнаружил, что для возникновения приливов с большими амплитудами на поверхности не нужен слишком уж точный резонанс с g - модой высокого порядка. Но, как указал Цан, оба результата сомнительны, поскольку они получены в изоэнтропическом приближении, которое у поверхности звезды становится очень грубым. [19]
При изучении резонанса на ядрах 43, 2D, 13С частично дейтерированпого полиэтилена [29] оценены константы косвенного спин-спинового взаимодействия, а по ним - соотношение гош - и тпранс-копформаций в растворе и разница их свободных энергий, равная 0 7 ккал / моль. Несмотря на ограниченную подвижность цепей, спектры 13С узкие и позволяют определить микротактичность полимера. Протонные же спектры оказались неразрешенными для получения структурных данных. При исследовании поливипилпирролидона [31] оказалось, что наиболее удобными для изучения структуры полимера являются спектры четвертичного углерода. [20]
 |
Схема спектрометра магнитного резонанса. [21] |
В спектрометрах магнитного резонанса стремятся применять по возможности более сильные магнитные поля. Поэтому диапазон значения магнитной индукции определяется техническими возможностями создания соответствующих магнитов. Чаще всего используются магниты, создающие поле в несколько единиц тесла. При изучении резонанса на ядрах используемый диапазон частот соответствует ультракоротким радиоволнам ( для протонов используемые частоты лежат в пределах 60 - 360 кГц), для электронов - микроволновому излучению. Эти диапазоны требуют совершенно различной техники. [22]
 |
Схема спектрометра. [23] |
В спектрометрах магнитного резонанса стремятся применять по возможности более сильные магнитные поля. Поэтому диапазон значения магнитной индукции определяется техническими возможностями создания соответствующих магнитов. Чаще всего используются магниты, создающие поле в несколько единиц тесла. При изучении резонанса на ядрах используемый диапазон частот соответствует ультракоротким радиоволнам ( для протонов используют частоты 60 - 360 МГц), для электронов - микроволновому излучению. Эти диапазоны требуют совершенно различной техники. [24]
 |
Схема спектрометра. [25] |
В спектрометрах магнитного резонанса стремятся применять по возможности более сильные магнитные поля. Поэтому диапазон значения магнитной индукции определяется техническими возможностями создания соответствующих магнитов. Чаще всего используются магниты, создающие поле в несколько единиц тесла. При изучении резонанса на ядрах используемый диапазон частот соответствует ультракоротким радиоволнам ( для протонов используют частоты 60 - 360 МГц), для электронов - микроволновому излучению. Эти диапазоны требуют совершенно различной техники. [26]
В 1971 году в издательстве Наука вышел в свет сборник оригинальных работ Степана Прокофьевича Тимошенко Устойчивость стержней, пластин и оболочек, который был полностью просмотрен и одобрен автором. Предлагаемый вниманию читателей сборник также был просмотрен автором и составлен согласно его желанию, хотя и выходит он уже после смерти С. П. Тимошенко, произошедшей 29 мая 1972 года в городе Вуппертале ( Федеративная Республика Германия) на девяносто четвертом году жизни. Здесь содержатся двадцать шесть оригинальных работ С. П. Тимсшечко по проблемам прочности и колебаний элементов конструкций. Эти исследования посвящены изучению резонансов валов, несущих диски, эффективному анализу продольных, крутильных и изгибных колебаний прямых стержней посредством использования энергетического метода и применению общей теории к расчету мостов при воздействии подвижной нагрузки, вычислению напряжений в валах, лопатках и дисках турбомашин, расчету напряжений в рельсе железнодорожной колеи как стержня, лежащего на упругом сплошном основании, при статических и динамических нагружениях. Детально рассмотрены важные вопросы допускаемых напряжений в металлических мостах. [27]
Требования, предъявляемые к тонким мишеням. При облучениях на ускорителе в огромном большинстве случаев необходимо использовать тонкие мишени. Смысл понятия тонкие изменяется в очень широких пределах в зависимости от цели эксперимента. При исследованиях, проводимых с целью определения эффективного сечения реакции, мишень должна быть достаточно тонкой, чтобы потеря энергии бомбардирующей частицы при прохождении через мишень не вызывала бы значительного изменения сечения. Однако конкретное содержание этого общего требования может сильно различаться в разных условиях. Например, мишень, тонкая для целей исследования ( р, 2тг) - реакций под действием протонов с энергиями 30 - 50 Мэв, может оказаться слишком толстой при изучении узкого резонанса для ( р, - реакции в области 2 Мэв. [28]
Многие магнитоакустические эффекты обусловлены дрейфом электронов вдоль волнового вектора звука. Резонансным образом со звуком взаимодействуют те электроны, среднее смешение которых вдоль волнового вектора звука за циклотронный период кратно длине волны звука. На открытых периодических траекториях резонанс наблюдается и при k J H, если волновой вектор звука не параллелен направлению открытой траектории. Обнаружение резонанса именно на открытых траекториях в олове [17] положило начало широкому изучению различных резонансных магнитоакусти-ческих эффектов на доплер-сдвинутых частотах. Многообразие магни-тоакустических эффектов при наличии дрейфа электронов вдоль k связано с характером зависимости величины смещения электрона за циклотронный период от проекции импульса РН электрона на направление магнитного поля. Если абсолютная величина смещения электрона вдоль k не зависит от Рн, то условие резонанса выполняется одновременно для всех электронов. Эти магнитоакустические резонансные явления при дрейфовом движении носителей тока вдоль волнового вектора звука могут давать обширную информацию об особенностях энергетического спектра электронов из нецентральных участков ПФ. Но в большинстве металлов ПФ имеет весьма сложную форму что значительно затрудняет интерпретацию экспериментальных результатов и однозначную идентификацию механизма отбора резонансных электронов. Поэтому для обнаружения и изучения магнитоакусти-ческих резонансов при дрейфе электронов вдоль k были взяты сурьма и висмут-полуметаллы со сравнительно простой ПФ. [29]
Страницы: 1 2