Cтраница 4
Рассчитывают кажущуюся длину зародыша ( lg) f без учета столкновений с другими зародышами, приводящими к его гибели. [46]
Дисперсионное соотношение для свистящих атмосферик получено в задаче 3.13. Мы выведем его здесь с учетом столкновений электронов и частиц газа. Для этого в уравнении движения электронов необходимо учесть силу трения, обусловленную столкновением электронов с частицами газа. [47]
К этому полю должно быть добавлено поле, связанное со столкновениями электронов. Чтобы найти его, нужно определить плотность тока при наличии полей Е и Н с учетом столкновений. Эта задача должна решаться с помощью кинетического уравнения для функции распределения электронов Др) в присутствии полей. [48]
Нелинейные эффекты проявляются, в частности, в волнах конечной амплитуды, когда существенно изменяется характер взаимодействия волны с резонансными частицами; такая волна создает плато на усредненной ф-ции распределения, что соответствует захвату волной тех частиц, к-рые отражаются потенциальными барьерами. В результате, затухание Ландау в чистом виде для таких волн исчезает, и лишь при учете столкновений между частицами появляется затухание значительно меньшей величины. [49]
В полностью ионизованной плазме радиус действия сил ве - - лик и движущаяся частица взаимодействует одновременно со многими частицами ( см. разд. Формула ( 48) остается справедливой, если вместо те подставить эффективное время соударения, вычисленное с учетом дальних столкновений. Эта величина представляет собой время торможения, определяемое формулой ( 41) разд. Полученные таким образом результаты являются приближенными в том смысле, что в наших расчетах мы не учитываем должным образом истинного распределения по скоростям и влияния электрон-электронных столкновений. [50]
В плазме столкновения частиц очень редки, поэтому исходным математическим уравнением, описывающим свойства такой плазмы, является кинетическое уравнение без учета столкновений частиц, но учитывающее так называемое самосогласованное поле частиц. Это уравнение было установлено А. А. Власовым и носит название уравнения Власова. [51]
Рассматриваются с единой точки зрения основные виды неустойчивости плазмы в тороидальных разрядах и те макроскопические эффекты, к которым приводят развившиеся за счет неустойчивости нелинейные колебания плазмы. Прежде всего рассматривается линейная задача об устойчивости осесимметричного разряда ( тороидаль-ность имитируется граничными условиями сшивки на торцах) на основе кинетического уравнения с учетом столкновений и конечности ларморовского радиуса ионов, дается классификация неустойчивостей. Результаты решения линейной задачи служат основой для последующего рассмотрения нелинейных процессов в разряде. [52]
Формула ( 127) дает, следовательно, также и число этих последних пар молекул. Но область J, а значит, и определяемая ею область i совершенно произвольны; следовательно, для произвольно выбранных областей число пар молекул, для которых значения переменных лежат внутри этих областей, в начальный момент времени и в момент t одно и то же; таким образом, распределение состояний остается стационарным также и с учетом столкновений. [53]