Cтраница 1
Учет инерционных членов, который приводит к уравнениям (5.36), нужен для изучения нестационарного процесса деформирования при приложении нагрузки со стороны жидкости или при помощи непроницаемого поршня, когда исключен также ее отток через другие границы, а в задачах консолидации - для оценки времени установления начального давления. [1]
В этом случае необходим учет инерционных членов соответствующих уравнений. [2]
Результаты расчета приведены на рис. 5.3. Как видно, учет инерционного члена приводит к увеличению расчетного давления всего на 0 1 - 0 2 МПа, что представляет совершенно незначительную величину с точки зрения возможности глушения фонтана. В то же время близость результатов, приведенных на рис. 5.2 и 5.3, выполненных с помощью различных численных методов, говорит о достоверности расчетных данных. [3]
Уравнение (3.12) при Яр0 есть известное обобщение закона Дарси с учетом инерционных членов. Обстоятельный его вывод, опирается на предположение, что вязкие силы трения можно считать объемными. Нам представляется целесообразным писать инерционный член по аналогии, а время Ли определять экспериментально. [4]
Уравнение (2.4) при Ар 0 есть известное обобщение закона Дарси с учетом инерционных членов. При Х 0 уравнение (2.4) дает фильтрационный аналог жидкости Максвелла. [5]
Уравнение (1.22) при Хр 0 есть известное обобщение закона Дарси с учетом инерционных членов. Нам представляется целесообразным писать инерционный член по аналогии, а время Ху определять экспериментально. [6]
Уравнение (IV.22) при А Р 0 есть известное обобщение закона Дарси с учетом инерционных членов. Подробный его вывод, приведенный И. А. Чарным, опирается на предположение, что вязкие силы трения можно считать объемными. Нам представляется целесообразным писать инерционный член по аналогии, а время определять экспериментально. [7]
При расчете L, необходимы опытные данные для определения коэффициента сопротивления среды с учетом инерционных членов при замедленном движении вдоль пылеосадительной камеры, а также знание распределения скоростей потока газа по объему камеры. [8]
Математическое описание теплового удара может быть получено при совместном решении уравнения теплопроводности и системы уравнений термоупругости с учетом инерционных членов. Первое аналитическое решение подобной динамической задачи было получено в работе [ 9 ], где рассмотрен тепловой удар, возникающий в хрупком полупространстве при внезапном нагревании его границы. [9]
Кривые / и / рассчитаны по гомогенной модели для Q3 0 18 м3 / с без учета и с учетом инерционного члена. [10]
Для сверхбыстрых тепловых процессов ( взрыв, тепловые системы с большими тепловыми потоками) правильную картину распространения термоупругих напряжений дает решение динамических задач термоупругости с учетом инерционных членов, в то время как поля температурных напряжений при более медленных тепловых воздействиях довольно точно определяются из решения квазистатических задач термоупругости. [11]
Сводка основных характерных размеров, фигурирующих в проблеме пересоединения в различных ее моделях, дана Василюнасом [484] в табл. 4.3. Как видно из нее, ни аномальное сопротивление, ни учет инерционных членов в обобщенном законе Ома не позволяют увеличить скорость пересоединения силовых линий магнитного поля в рамках модели Паркера-Свита до величины, необходимой для объяснения экспериментальных данных относительно интенсивности потока энергичных частиц и скорости переноса потока магнитного поля в хвост магнитосферы во время магнитосферных возмущений. [12]
Аппаратура высокой точности, применяемая в настоящее время при геофизических методах исследования, позволяет регистрировать весьма малые колебания давления и температуры, в связи с чем исследование волновых процессов в пористых средах приобретает существенный интерес. Таким образом, учет инерционных членов, который обычно считался представляющим чисто академическое значение, во многих случаях может оказаться необходимым. В связи с этим в § 3 - 8 дан вывод полной системы уравнений - неразрывности, импульсов и энергии - с учетом инерционных членов, в которые из-за неравномерного распределения скоростей частиц в сечении потока введены поправочные коэффициенты типа коэффициентов Кориолиса в выражения потоков количества движения и энергии. Насколько известно, поправки Кориолиса в задачах фильтрации до сего времени не предлагались. Обычно эти поправки фигурируют в задачах гидравлики трубопроводов и открытых русел. [13]
При изучении динамических явлений в многослойных оболочках исходными являются уравнения движения, получаемые из уравнений статики при введении в них динамических членов. В частных случаях используют различные упрощенные варианты с соответствующим учетом инерционных членов. [14]
Рассмотрена задача о движении полубесконечной плоской нагретой пластины сквозь твердую среду с образованием слоя расплава у поверхности пластины. Решение о течении расплава получено в приближении теории тонкого слоя с учетом инерционных членов в уравнении движения и дис-сипативного слагаемого в уравнения теплопроводности. Описана процедура нахождения точного автомодельного решения задачи и развит асимптотический метод, позволяющий приближенно представить результаты решения в виде простых формул. Для пластины конечной длины получены простые оценочные выражения для длины жидкой полости за пластиной. [15]