Cтраница 1
Учет движения ядра сводится к тому, что вместо массы т, электрона в формулу (38.11) следует ввести приведенную массу т, двух частиц электро ia и ядра, движущихся относительно центра масс системы ядро электрон: т 1П, m M / ( me M), где М масса ядра атома. К) 15 с -) находится в хорошем согласии с данными, подученными из спектроскопических измерений. [1]
Учет движения ядра сводится к тому, что вместо массы те электрона в формулу (38.11) следует ввести приведенную массу гпщ т двух частиц электрона и ядра, движущихся относительно центра масс системы ядро - электрон: / Яприв теМ / ( т, М), где М - масса ядра атома. Найденное значение R для водорода ( Ян 3 28805 1015 с 1) находится в хорошем согласии с данными, полученными из спектроскопических измерений. [2]
Учет движения ядер приводит для каждого из этих термов к возникновению колебательной и вращательной структур. [3]
Учет движения ядра вокруг общего центра масс атома наиболее легко произвести для систем с одним электроном - водорода и врдородоподобных ионов. [4]
Таким образом, учет движения ядра приводит к тому, что во всех формулах, в частности в выражении (24.23), для Е нужно вместо те написать тпрт. В остальном полученные нами результаты остаются без изменений. [5]
Для молекул с учетом движения ядер результаты о конечности z бесконечности числа связанных состояний наименее полны. Пусть с - некоторая молекула и квантовые числа s i w - заданы. [6]
Поправки, вызванные учетом движения ядра, приводят к смещению термов, обратно пропорциональному массе ядра. Относительные смещения термов изотопов тогда должны быть пропорциональны разностям масс изотопов. Поэтому для нескольких изотопов с массовыми числами, отличающимися на единицу, мы должны были бы получить одно и то же расстояние между линиями этих изотопов. [7]
Ридберга, полученные без учета движения ядра, от соответствующих уточненных значений этих величин. [8]
До сих пор все проводимые нами расчеты производились без учета движения ядра. Поэтому построенная выше теория водо-родоподобного атома будет строгой лишь в случае, когда масса ядра бесконечно большая, что, вообще говоря, в особенности для легких элементов ( например, для водорода и гелия) можно принять лишь в сравнительно грубом приближении. [9]
Значение О указывают в виде нижнего индекса у символа терма; так, при Л 1 5 - 1 / 2 получаем термы 2Ili / 2, 2Пз / 2 - Учет движения ядер приводит для каждого из этих термов к возникновению колебательной и вращательной структур. [10]
Формула (13.11) дает значение постоянной Ридберга для водорода. Учет движения ядра сводится к тому, что вместо массы т электрона в формулу (13.11) следует ввести приведенную массу / ппряв двух частиц - электрона и ядра, движущихся относительно центра масс системы ядро - электрон: / пприв / пЛ1 / ( т М), где М - масса ядра атома. Полученное таким образом значение R для водорода RH 3 28805 х X Ю15 с 1 находится в хорошем согласии с данными, полученными из спектроскопических измерений. [11]
При этом предполагается, что ядро атома неподвижно и энергия водородо-подобной системы равна энергии движущегося электрона. Учет движения ядра приводит к незначительным изменениям результатов. [12]
Учет движения ядра вокруг центра инерции атома приводит к зависимости постоянной Рид-берга от массы ядра. [13]
Масса электрона 0 91 - 10 г) примерно в 1840 раз меньше массы протона или нейтрона ( 1.67 - Ю-24 г), поэтому центр тяжести А. Учет движения ядра относительно общего центра тяжести ядра л электронов приводит в теории А. [14]
Ридберга ( J. R. Rydberg), к-рый ввел ее эмпирически в 1890 г. при изучении сериальных зависимостей в спектрах атомов. При учете движения ядра масса электрона заменяется приведенной массой электрона и ядра и R - Roo / ( l т / М), где М - масса ядра. [15]