Cтраница 2
Точные количественные законы возникновения энтропии еще не известны, мы еще не имеем общих законов изменения энтропии во времени, подобных законам механики; фактически до недавнего времени существовала не термодинамика, а термостатика, интенсивная разработка вопросов термодинамики в точном смысле этого слова началась только в последние 25 лет. Мы изложим главным образом результаты, относящиеся к термодинамическому равновесию и обратимым процессам, при которых энтропия не создается, а только переходит от одной системы к другой. [16]
Предельное состояние характеризуется минимальным возникновением энтропии, потому что а положительная величина. [17]
Это означает, что возникновение энтропии является однородной функцией второй степени ( квадратической) от обобщенных сил. [18]
Наконец, третье слагаемое описывает возникновение энтропии, вследствие процесса вязкого трения, и является неотрицательным в согласии с законом возрастания энтропии. Мы видим, что это слагаемое пропорционально квадратам градиентов скоростей, что оправдывает сделанное в (94.40) допущение квазиравновесности процесса. [19]
Это уравнение, называемое уравнением возникновения энтропии, может быть установлено следующим образом. [20]
Интересно проследить вклад каждой поляризации в возникновение энтропии. [21]
Нетрудно показать, что принцип минимума возникновения энтропии непосредственно следует из принципа минимальной диссипации энергии Онзагера в стационарном случае (2.22), поскольку при линейных законах диссипативная функция (2.9) равна половине производства энтропии (2.11), и их минимумы совпадают. [22]
Нетрудно показать, что принцип минимума возникновения энтропии непосредственно следует из принципа минимальной диссипации энергии Онсагера в стационарном случае (14.21), поскольку при линейных законах диссипативная функция (14.9) равна половине производства энтропии (14.11) и их минимумы совпадают. Принцип минимального производства энтропии справедлив только в случае, когда кинетические коэффициенты постоянны и удовлетворяют соотношениям Онсагера. Если эти условия не выполняются, то стационарное состояние реализуется без минимального производства энтропии. [23]
Здесь использованы понятие и обозначение скорость возникновения энтропии ( diS / dt ахим) в системе. [24]
В дальнейшем будем оперировать со скоростью возникновения энтропии в единице объема системы, сохраняя, впрочем прежнее обозначение - а, относившееся ранее ко всей системе в целом. [25]
При выводе основного уравнения для скорости возникновения энтропии вследствие химической реакции, диффузии, теплопередачи и других неравновесных процессов, важную роль играет составление различного ряда балансов. [26]
Пригожину, при стационарном состоянии скорость возникновения энтропии делается не только постоянной, но и минимальной для заданных постоянных параметров внешнего воздействия. Это свойство особенно важно для трибосистем, так как обеспечивает принципиальную возможность минимизации скорости накопления энтропии и, как следствие, снижение скорости изнашивания при установившемся режиме трения. [27]
Здесь опять аналогично (9.32), скорость возникновения энтропии, умноженная на Т, представлена в виде двух сомножителей - теплового потока W и величины - grad Т / Т, которую следует назвать тепловой силой или тепловым ( термическим) сродством. [28]
При выводе основного уравнения для скорости возникновения энтропии вследствие химической реакции, диффузии, теплопередачи и других неравновесных процессов важную роль играет составление различного рода балансов. [29]
Здесь опять аналогично (9.32), скорость возникновения энтропии, умноженная на Т, представлена в виде двух сомножителей - теплового потока W и величины - grad Т / Т, которую следует назвать тепловой силой или тепловым ( термическим) сродством. [30]