Уширение - импульс
Cтраница 2
Из рис. 4.6 и 4.7 следует, что основной эффект ФСМ-это измен ние скорости уширения импульса, вызванного ДГС. [16]
Эти данные взяты из работы [8], в которой исследовано также влияние важного явления меж-модовой связи на уширение импульса. [17]
Экспериментальные профили корреляционных функций интенсивности для различных значений Рй приведены на рис. 5.5. При Р0 0 3 Вт уширение импульса соответствовало линейному режиму и по величине находилось в согласии с расчетным значением. [19]
ВС приводит к их взаимному перекрытию, что ограничивает ипформац. За уширение импульсов в ВС ответственны три механизма: мсж-модовая дисперсия, материальная дисперсия и волно-водная дисперсия. Наиб, вклад в уширение импульса в многомодоиых ВС вносит м е ж м о д о в а я д и с-нсрсия - разл. При типичных параметрах многомодо-вых ВС межмодовая дисперсия ограничивает полосу пропускания световода до писк, десятков Мгц-км. Различие групповых скоростей мод можно значительно снизить, обеспечив плавное изменение показателя преломления по закону, близкому к параболическому, с максимумом на оси световода. В результате полоса пропускания ВС увеличивается до 000 - 800 Мгц-км и более. [20]
При распространении импульса следует ожидать его уширения в пространстве на величину порядка Avgt. Вопрос об уширении импульса мы еще раз рассмотрим в разд. [21]
Из уравнения (3.3.11) следует несколько интересных выводов. Вообще говоря, свой вклад в уширение импульса вносят и Р2, и Р3, но зависимость их относительно вклада от параметра частотной модуляции С качественно разная. Вклад Р2 зависит от знака Р2 С, тогда как вклад Р3 не зависит ни от знака Р3, ни от знака С. [22]
В этой схеме применяется столкновение встречных СКИ в нелинейном быстрорелаксирующем поглотителе, к-рый обеспечивает взаимное сжатие импульсов за счет совместного просветления поглотителя. Длительность импульсов, к-рые могут генерироваться в таком лазере, составляет 20 - 30 фс, при условии компенсации дисперсии групповой скорости ( такая дисперсия определяется наличием в резонаторе зеркал, активной среды и насыщающегося поглотителя и приводит к уширению импульса) путем помещения в резонатор пары призм, к-рая при определенной их установке может давать отрицат. [23]
ВС приводит к их взаимному перекрытию, что ограничивает ипформац. За уширение импульсов в ВС ответственны три механизма: мсж-модовая дисперсия, материальная дисперсия и волно-водная дисперсия. Наиб, вклад в уширение импульса в многомодоиых ВС вносит м е ж м о д о в а я д и с-нсрсия - разл. При типичных параметрах многомодо-вых ВС межмодовая дисперсия ограничивает полосу пропускания световода до писк, десятков Мгц-км. Различие групповых скоростей мод можно значительно снизить, обеспечив плавное изменение показателя преломления по закону, близкому к параболическому, с максимумом на оси световода. В результате полоса пропускания ВС увеличивается до 000 - 800 Мгц-км и более. [24]
 |
Уширение импульса в волокне длиной 2 5 км, обусловленное линейной дисперсией. а - импульс на входе в волокно. б - импульс на выходе из волокна. [25] |
Это второе слагаемое можно качественно объяснить тем, что из-за дисперсии групповой скорости разные частотные составляющие распространяются с различными скоростями. Это может иметь место в оптических волокнах, когда для некоторой длины волны излучения частотная и материальная дисперсии компенсируют друг друга. На рис. 2.7 показано экспериментально измеренное уширение импульса. [26]
Качественное поведение в этом случае сильно отличается от случаев, когда либо ДГС, либо ФСМ доминируют. Это объясняется тем, что ФСМ приводит к генерации новых частотных компонент, смещенных в длинноволновую ( красную) область на переднем фронте и в коротковолновую ( синюю) область на заднем фронте импульса. Так как красные компоненты движутся быстрее, чем синие в области нормальной дисперсии, ФСМ ведет к увеличению скорости уширения импульса по сравнению с дисперсионным уширением. Это в свою очередь влияет на спектральное уширение, так как фазовый набег NL из-за ФСМ уменьшается в сравнении со случаем, когда форма импульса остается неизменной. В самом деле, фмакс 5 при z 5LD, и в отсутствие ДГС возникает двугорбый спектр. То, что спектр импульса при z / D D 5 на рис. 4.6 имеет один максимум, означает, что эффективный фма с меньше л из-за уширения импульса. [28]
Качественное поведение в этом случае сильно отличается от случаев, когда либо ДГС, либо ФСМ доминируют. В частности, импульс уширяется значительно быстрее, чем в случае N 0 ( в отсутствие ФСМ), Это объясняется тем, что ФСМ приводит к генерации новых частотных компонент, смещенных в длинноволновую ( красную) область на переднем фронте и в коротковолновую ( синюю) область на заднем фронте импульса. Так как красные компоненты движутся быстрее, чем синие в области нормальной дисперсии, ФСМ ведет к увеличению скорости уширения импульса по сравнению с дисперсионным уширением. Это в свою очередь влияет на спектральное уширение, так как фазовый набег § NL из-за ФСМ уменьшается в сравнении со случаем, когда форма импульса остается неизменной. В самом деле, фмакс 5 при z 5LD, и в отсутствие ДГС возникает двугорбый спектр. То, что спектр импульса при z / D D 5 на рис, 4.6 имеет один максимум, означает, что эффективный фма1 [ с меньше л из-за уширения импульса. [30]
Страницы: 1 2 3 4