Cтраница 4
Качественное поведение в этом случае сильно отличается от случаев, когда либо ДГС, либо ФСМ доминируют. В частности, импульс уширяется значительно быстрее, чем в случае N 0 ( в отсутствие ФСМ), Это объясняется тем, что ФСМ приводит к генерации новых частотных компонент, смещенных в длинноволновую ( красную) область на переднем фронте и в коротковолновую ( синюю) область на заднем фронте импульса. Так как красные компоненты движутся быстрее, чем синие в области нормальной дисперсии, ФСМ ведет к увеличению скорости уширения импульса по сравнению с дисперсионным уширением. Это в свою очередь влияет на спектральное уширение, так как фазовый набег § NL из-за ФСМ уменьшается в сравнении со случаем, когда форма импульса остается неизменной. В самом деле, фмакс 5 при z 5LD, и в отсутствие ДГС возникает двугорбый спектр. То, что спектр импульса при z / D D 5 на рис, 4.6 имеет один максимум, означает, что эффективный фма1 [ с меньше л из-за уширения импульса. [46]
Вынужденное комбинационное рассеяние ( ВКР) - нелинейны. ВКР-усилителей и перестраиваемых ВКР-лазеров Но, с другой стороны, этот же процесс может резко ограничит. В этой главе рассматриваются как применения ВКР, так и паразитные эффекты связанные с ним. Там же обсуждаются характеристик. ВКР-лазеров и усилителей и рассматриваются пере крестные помехи в многоканальных оптических линиях связи, обус ловленные ВКР. ВКР сверхкоротких импульсов ( СКИ), возникающ при импульсах накачки длительностью менее ЮОпс, рассмотрено в разд. ВКР, возникающем в области отрица тельной дисперсии групповых скоростей волоконного световода Особое внимание уделено совместному действию дисперсионной уширения импульса с фазовой самомодуляцией ( ФСМ) и фазово. [47]
Ранее считалось, что метод измерения времени распространения акустического сигнала представляет собой простой, но достаточно точный метод определения скорости звука. Однако этому методу присущ один существенный недостаток. Он заключается в том, что для определения времени прихода импульса необходимо привязаться к некоторой реперной точке на его профиле или же воспользоваться каким-либо другим критерием. Выбор единственной реперной точки не всегда приемлем, поскольку форма излучаемого импульса может меняться по мере распространения через исследуемую среду. Следует отметить, что в биологических тканях дисперсия скорости звука сама по себе весьма незначительна и не приводит к заметному искажению формы импульса. В свою очередь это означает, что импульсную методику измерения сигнала трудно использовать для исследования дисперсии скорости в подобных средах. В противоположность этому затухание ультразвука в тканях сильно зависит от частоты. Этот простой пример, полученный путем математического моделирования прохождения импульса через частотный фильтр ( без сдвига фазы), наглядно показывает, что погрешности за счет уширения импульса будут минимальными, если в качестве реперной точки выбрать центр импульса. Однако в тех случаях, когда форма импульса заметно меняется, местонахождение центра импульса определить достаточно трудно. Поэтому часто выбираются другие реперные точки, особенно если возникает необходимость в автоматизации метода измерения. Так, например, Гринлиф и др. [40] при измерении времени распространения импульса в качестве реперной точки использовали тот первый момент времени, когда на фоне шума появляется полезный сигнал. Боуэн и др. [11] регистрировали момент времени, когда сигнал впервые пересекает нулевую отметку. Однако и эти критерии не являются идеальными. [48]