Уширение - спектр
Cтраница 2
Перечисленные причины уширения спектра излучения генератора, а также аналогичные им носят название технических. [16]
Покажем, что уширение спектра на нужную для применения квазилинейной теории ширину может иметь место. Если в плазме распространяется циклотронная волна с частотой, близкой к со я, то нетрудно показать, что она может распадаться на две коротковолновые потенциальные волны, волновые вектора которых ориентированы почти вдоль постоянного магнитного пол я. Одной из таких волн будет ионно-звуковая с частотой со / / / со ыНе ( предполагаем, что Те Т i, это обычно справедливо для установок по циклотронному нагреву электронов), другой - гибридная в. [17]
Парамагнитные объекты, уширение спектров которых обусловлено магнитными полями, медленно флюктуирующими по сравнению с временем спин-решеточной релаксации, были названы неоднородными. Спектры ЭПР таких систем называют неоднородноуширенными. Большинстве магнитно-разбавленных парамагнитных образцов в твердой фазе имеет неоднородное уширение спектров ЭПР. ЭПР на основе принципа независимых уширении относится, по существу, только к парамагнитным объектам с неоднородным уши-рением. [18]
Диссоциация, ответственная за уширение спектра. [19]
Предполагается [6], что уширение спектров ЭПР как на воздухе, так и в вакууме при температурах коксования выше 650 связано с появлением электронов проводимости из-за роста углеродных сеток и слияния их в графитовые пластины. Вероятно, из-за аналогичного явления мы наблюдаем уширение спектров ЭПР как на воздухе, так и в вакууме и при горении углей. [20]
 |
Обобщенная схема с опорным пучком. Соотношение интенсивностей входных пучков выбрано удовлетворяющим условию автокомпенсации постоянной составляющей. [21] |
В [190] показано, что уширение спектра за счет конечного размера поля интерференции эквивалентно уширению спектра за счет неопределенности направлений волновых векторов световых пучков. Следовательно, ЛДИС формирует в исследуемой области движущейся среды интерференционное поле световых пучков. Изображение этого интерференционного поля в рассеянном движущимися частицами свете переносится на фотоприемник. [22]
Парамагнитные системы, в которых уширение спектров обусловлено локальными магнитными полями, быстро флюктуирующими по сравнению с временем спин-ре-шеточных переходов, были названы однородными. Факторами, приводящими к однородному уширению, являются: дипольное взаимодействие между спинами с достаточно близкими частотами, спин-решеточная релаксация, взаимодействие с полем излучения, обменные взаимодействия, движение парамагнитных центров в радиочастотном поле, спиновая диффузия, а также различного рода быстрые движения парамагнитных центров, приводящие к усреднению локального поля. В однородной системе энер-гия, получаемая частью системы, быстро передается по всей системе и, таким образом, все спины находятся в тепловом равновесии. [23]
Обсудим еще один возможный механизм уширения спектра - фазовую кросс - модуляцию. Суть его состоит в следующем. При одновременном распространении в кубичной среде на разных частотах слабого и интенсивного коротких импульсов последний вызывает изменение фазы слабого импульса. Фазовая кросс - модуляция, подобно эффекту самомодуляции, приводит к уширению спектра слабого импульса. В [56] рассчитано индуцированное сверхуширение спектра слабой второй гармоники, обусловленное мощным импульсом основного излучения в кубичной среде. [24]
 |
Спектры фотолюминесценции GaSe при атмосферном давлении ( 7 и 17 кбар ( 2.| Зависимость уширения спектра фотолюминесценции GaSe. [25] |
На рис. 4.23 представлена зависимость уширения спектра флуоресценции от давления. [26]
В связи с тем, что уширение спектра Лео происходит благодаря сдвигу частоты поглощения индивидуальных молекул, с ростом давления спектр выжигания становится несимметричным. Это объясняется различной величиной красного сдвига спектра поглощения индивидуальной молекулы. [28]
При омТа 1 / 3 уже наблюдается небольшое модуляционное уширение спектров. [29]
Из этого уравнения следует, что коэффициент уширения спектра приблизительно равен величине максимального набега фазы фма1Ц: - В случае супергауссовского импульса оценить Дю трудно из-за того, что его спектр негауссовский. Тем не менее если предположить, что Дю приблизительно равно Т 1, где Tr T0 / m - время нарастания импульса, определяемое уравнением (3.2.24), то из уравнения (4.1.9) следует, что коэффициент уширения также равен максимальному фазовому набегу фмакс. В случае интенсивных сверхкоротких импульсов уширенный спектр может иметь ширину 100 ТГц и более [4]; это явление иногда называют генерацией суперконтинуума. [30]
Страницы: 1 2 3 4