Столкновительное уширение

Cтраница 1

Столкновительное уширение также обусловлено движением атомов ( молекул), составляющих газ. Изменение частот переходов в для ансамбля атомов ( молекул) приводит к увеличению реальной ширины резонансного перехода по сравнению с приведенной естественной шириной. [1]

Столкновительное уширение и отсутствие хорошо разделенных вращательных уровней в жидкой фазе могут затруднять наблюдение предиссоциации даже в случае простой молекулы, что заставляет использовать косвенные методы, например наблюдение за длиной волны, соответствующей началу предиссоциации, которая может различаться в случае газа и жидкой фазы. Таким образом, при переходе от газа к раствору могут изменяться как длина волны излучения, вызывающего фотохимические процессы, так и относительный вклад фотохимического процесса по сравнению с другими конкурирующими процессами. [2]

Нормированные на единицу лоренцева и гауссова формы линии излучения с одинаковой шириной на половине высоты. [3]

Столкновительное уширение линии излучения связано не только с сокращением времени жизни частицы в определенном энергетическом состоянии. [4]

Естественное и столкновительное уширение линии вызвано одной и той же причиной - конечным временем жизни частицы в возбужденном состоянии. Форма линии уширения в обоих случаях определяется особенностью вероятных процессов и поэтому одинакова. [5]

Эта функция распределения учитывает как радиационное, так и столкновительное уширение уровней. [6]

В пламенных атомизаторах при атмосферном давлении кроме доплеровского уширения возможны столкновительное уширение и сдвиги, обусловленные взаимодействиями с нейтральными частицами. Ширина доплеровского и столкновитель-ного контуров линии сравнима друг с другом. Согласно теоретическим расчетам, сдвиги, вызванные вандерваальсовскими силами притяжения, должны составлять около одной трети ( 0 36) столкновительной ширины линии. Наблюдаемые в пламени N2O - ацетилен [28] сдвиги 14 линий семи элементов составили всего 0 1 - 0 3 столкновительной ширины линии, что свидетельствует об участии в столкновениях сил отталкивания [24, 29], а не только вандерваальсовских сил притяжения. [7]

А А - Av - расстройка резонанса с учетом штар-ковского сдвига из-за столкновений, а Г Г v / 2 - полная ширина, учитывающая как радиационное, так и столкновительное уширение. [8]

Херман показал [ 466, 467J, что существование качественных различий зависимостей величин [ 7 ( d d) ( d Q) и Ud - d от взаимной ориентации тел приводит к необходимости учитывать диполь-квадрупольный вклад I / ( d d) ( d Q) при теоретической интерпретации экспериментов по столкновительному уширению колебательно-вращательных линий молекулы НС1 в инертных газах. Существенной может оказаться также зависимость диполь-квадру-польного ван-дер-ваальсова взаимодействия (4.150) от расстояния d между центром распределения электрического заряда и центром массы молекулы. Величина d проявляет изотопическую зависимость. Например, для молекул Н2, HD и НТ можно положить d 0, rJ6, r / 4 соответственно, где ге-равновесное расстояние между ядрами, одинаковое для данных молекул. [9]

Первым механизмом однородного уширения линии мы рассмотрим тот, который обусловлен столкновениями. Он называется столкновительным уширением. В газах это уширение проявляется при столкновениях атома с другими атомами, ионами, свободными электронами или стенками резервуара. В твердых телах оно возникает за счет взаимодействия атома с фононами решетки. [10]

Затухание сильно зависит от концентрации излучающих атомов. При относительно небольшом затухании столкновительное уширение примерно в 10 раз превышает естественную ширину линии, которая также показана на этом рисунке в несколько искаженном масштабе. [11]

Здесь ту - время релаксации при Н 0, вычисленное для тех же самых рассеивающих центров. Таким образом, в данном случае речь идет о столкновительном уширении, не зависящем от номера уровня Ландау. Оно, однако, зависит от величины магнитного поля. [12]

Зависимость теплопроводности твердых тел от температуры Я, Вт / ( м - К, при Т, К. [13]

В табл. 3 и 4 показано влияние коэффициента уширяющего давления на интегральную излучательную способность двух вышеупомянутых газов. Когда линии слабые и их интенсивность линейно растет с PaL, столкновительного уширения не наблюдается. Когда линии сильные и интенсивность их растет пропорционально ( P0L) / 2, то эффект уширения пропорционален ( Ра) / г. При высоких температурах форма полосы имеет более важное значение, чем форма линии, и влияние Ре слабее. И в этом случае рекомендуется логарифмическая интерполяция. [14]

Частотная граница такого обрезания при любом механизме уширения определяется обратным корреляционным временем к. Это справедливо и для формы линии в поле с флуктуирующей фазой, и для столкновительного уширения, когда корреляционное время имеет порядок длительности одного столкновения. [15]

Страницы: 1 2