Доплеровское уширение

Cтраница 2

Для получения спектральных линий без доплеровского уширения используют узкий слаборасходящийся пучок возбужденных атомов и наблюдение ведут в направлении, перпендикулярном пучку. [16]

Аналитические преимущества, обеспечиваемые устранением доплеровского уширения, уже обсуждались в разд. Недостатком двухфотонного метода является зависимость аналитического сигнала от плотности мощности обоих пучков. В случае только одного лазерного пучка, отраженного на самого себя, она пропорциональна квадрату плотности мощности лазера, по меньшей мере до тех пор, пока верхний энергетический уровень не приблизится к насыщению. [17]

Из этого выражения видно, что доплеровское уширение больше для легких атомов и растет с увеличением температуры. Для атомов, находящихся в средней части периодической системы, и обычной дуги ( Т я 5000) доплеровская ширина составляет в видимой области спектра 0 01 - 0 02 А, что легко может быть замечено на приборах с большой дисперсией. [18]

Эти методы спектроскопии, свободной от доплеровского уширения, основаны на одновременном взаимодействии молекул с двумя электромагнитными полями. Верхний уровень 2 заселяют молекулы только с компонентами скорости vz 0 Дог ( см. рис. 5.9, а и разд. [19]

Тепловое движение в газе приводит к доплеровскому уширению. Взаимодействие атома или молекулы с окружающими частицами вызывает уширение, сдвиг и асимметрию контура спектральной линии, зависящие от сорта возмущающих частиц и характеристик их движения. [20]

Всюду мы будем предполагать, что величина доплеровского уширения значительно превышает характерное естественное уширение из-за спонтанных переходов. Это обычно имеет место при не слишком низких температурах для газов, подвергающихся воздействию оптического излучения. Мы ограничимся здесь только стационарными процессами, отнеся явления, зависящие от хода времени, в следующий параграф. [21]

В пламенных атомизаторах при атмосферном давлении кроме доплеровского уширения возможны столкновительное уширение и сдвиги, обусловленные взаимодействиями с нейтральными частицами. Ширина доплеровского и столкновитель-ного контуров линии сравнима друг с другом. Согласно теоретическим расчетам, сдвиги, вызванные вандерваальсовскими силами притяжения, должны составлять около одной трети ( 0 36) столкновительной ширины линии. Наблюдаемые в пламени N2O - ацетилен [28] сдвиги 14 линий семи элементов составили всего 0 1 - 0 3 столкновительной ширины линии, что свидетельствует об участии в столкновениях сил отталкивания [24, 29], а не только вандерваальсовских сил притяжения. [22]

С помощью этой установки он измерил ограниченные доплеровским уширением спектры колебательной полосы УЗ молекул 12СН4 и 13СН4 и с высокой точностью определил тетраэдрическое расщепление в Р - и - ветвях. [23]

Различные конфигурации трехуровневых систем. а - V-система. б - Л - система. [24]

Один из традиционных методов спектроскопии, свободной от доплеровского уширения, основывается на изучении двухфотон-ных переходов. Естественно, что квантовая система должна содержать для этого три уровня. Этот случай рассмотрен в разд. [25]

Последовательный квантовый подход к лазерной спектроскопии систем с доплеровским уширением изложен в обзоре [132], где многие из рассмотренных нами вопросов обсуждаются с несколько иной точки зрения. [26]

В полученном контуре центральная часть и ширина определяются доплеровским уширением, а края распределения - уширением лоренцевского характера. На этом основаны методы разделения контура на гауссову и дисперсионную части. [27]

К сожалению, достижение такой стабильности частоты осложнено доплеровским уширением линий поглощения в ИК, диапазоне. Для молекул средней массы в диапазоне 10 мкм ширина доплеров-ски уширенной линии близка к 50 МГц. Чаще всего на практике такая стабильность приемлема. Здесь, однако, имеются потенциальные возможности понижения нестабильности частоты еще почти на два порядка. Для этого следует обеспечить привязку частоты ССулазера к узким резонансам ( лембовским провалам), наблюдаемым при регистрации поглощения отраженной в обратном направлении волны в сильно разреженном газе. [28]

Ширина спектральных линий в полом катоде обусловлена в основном доплеровским уширением. Для его уменьшения прибегают к охлаждению катода. Вследствие выделения тепла при разряде температура газа внутри полости катода может быть заметно выше температуры его стенок. Штарка, может оказаться существенным их уширение заряженными частицами в плазме. Резонансные линии элементов нередко испытывают уширение вследствие самопоглощения. [29]

Это соответствует характерному гауссову профилю спектральной линии, обусловленному доплеровским уширением. [30]

Страницы: 1 2 3 4