Доплеровское уширение

Cтраница 3

Если принять во внимание максвелловское распределение скоростей молекул, то доплеровское уширение линии м - ч0 при абсолютной температуре Г пропорционально У Т и при обычных температурах значительно больше естественной ширины. [31]

Спектроскопия двухфотонного поглощения. Кванты излучения с частотами tot и ш ( поглощаются одновременно. [32]

При этом спектры поглощения из возбужденного состояния оказываются свободными от доплеровского уширения. В отличие от спектроскопии двух - или многофотонного поглощения, в спектроскопии двойного резонанса происходит реальное заселение промежуточных энергетич. Переходы из возбужденных состояний в более высоколежащие можно зондировать не только по поглощению, но и изучать во вторичным эффектам: люминесценции из высоко-возбужденного состояния ( уровень 3 на рис, 3); дополнит, локальному нагреву среды, вызываемому поглощением фотонов с частотами mlt ( oa и последующей безызлучателъной передачей энергии возбуждения в поступат. [33]

Дано систематическое изложение основных принципов нелинейной лазерной спектроскопии сверхвысокого разрешения без доплеровского уширения: спектроскопии насыщения поглощения, двухфотонной спектроскопии ла-зерно-охлажденных атомов. Изложены как основы теории, так и сведения об экспериментальных методах. Рассмотрены разнообразные применения методов для спектроскопии атомов и молекул, квантовой метрологии, атомной физики и квантовой электроники. [34]

Ясно, что для рассеяния в направлении падающего излучения ( 60) доплеровское уширение линии будет минимально. [35]

Для иллюстрации метода покажем, как из формулы (8.9) для поляризационного оператора получается доплеровское уширение в том случае, когда не учитываются эффекты плотности, приводящие к дальнейшему уширению спектральных линий. [36]

Температура газа в полом катоде как функция тока.| Атомный пучок. [37]

Если возбудить пучок атомов, летящих перпендикулярно направлению наблюдения, то естественно, что доплеровского уширения линий наблюдаться не должно. В действительности имеет место небольшой эффект уширения, связанный с тем, что в атомном пучке скорости атомов всегда имеют не равные нулю составляющие, перпендикулярные направлению распространения пучка. Кроме того, оптическая система, служащая для наблюдений, имеет конечную угловую апертуру. [38]

Наличие неоднородного уширения маскирует тонкие детали спектральных линий, что особенно свойственно системам с большим доплеровским уширением. Нелинейные методы позволяют извлекать и исследовать различные скрытые для традиционных методов характеристики. Эта ситуация схожа с поглощением в лазерном резонаторе. Различие состоит в том, что амплитуды двух полей в резонаторе равны между собой. Отказ от этого ограничения существенно расширяет возможности спектроскопии. [39]

По этой причине пронаблюдать одну длинную серию, в которой член с An 1 имел бы чисто доплеровское уширение, а старшие члены - достаточно сильное штарковское уширение, невозможно. [40]

Эффект насыщения с двумя распространяющимися навстречу друг другу лазерными пучками пригоден для эффективного устранения или минимизации доплеровского уширения особенно в атомизаторах низкого давления, где доп-леровское уширение является основным источником уширения линии. Этот метод представляется многообещающим для анализа изотопов, где линии располагаются очень близко друг к другу. Двухфотонное возбуждение верхнего энергетического уровня представляет еще одну возможность минимизации доплеровского уширения. [41]

На частотах УФ - и ВУФ-диапазонов при умеренных давлениях можно считать, что ширина линии AVQ определяется доплеровским уширением. В этом случае Av0 - VQ и dP IdV увеличивается как vjj. Таким образом, если мы, к примеру, перейдем из зеленой области ( X 500 нм) всего лишь в мягкий рентген ( К ж 10 нм), то длина волны уменьшится в 50 раз, a dPnop / dV увеличится на несколько порядков. С практической точки зрения заметим, что многослойные диэлектрические зеркала в рентгеновской области обладают большими потерями и трудны в изготовлении. Основная проблема состоит в том, что в этом диапазоне разница в показателях преломления различных материалов оказывается очень малой. Поэтому для получения приемлемых коэффициентов отражения необходимо использовать большое число ( сотни) диэлектрических слоев, а рассеяние света на столь большом числе поверхностей раздела приводит к очень большим потерям. [42]

Плазма тлеющего разряда внутри катода имеет температуру около 800 К - Благодаря относительно малому давлению и низкой температуре лоренцевское и доплеровское уширение линий испускания в лампе с полым катодом существенно меньше ( на - 2 порядка), чем в применяемых атомизаторах, например в пламени. Эффективность работы лампы с полым катодом зависит от ее конструкции и напряжения, которое подводится к электродам. Высокие напряжения и соответственно высокие значения тока приводят к увеличению интенсивности свечения. Однако это преимущество часто приводит к увеличению эффекта Доплера для линии испускания атома металла. Более того, кинетическая энергия иона инертного газа, бомбардирующего внутренние стенки полого катода, зависит от массы иона, напряжения на электродах лампы и числа соударений в единицу времени, которые происходят по мере движения иона инертного газа к катоду. [43]

Колебательные уровни молекулы СО. [ N. Patel, Phys. Rev. Lett., 12, 588, 1964. [44]

Когда давление газа увеличивается свыше 5 мм рт. ст., из-за многочисленных столкновений возникает уши-рение линий, которое превышает доплеровское уширение. [45]

Страницы: 1 2 3 4