Cтраница 2
В этом случае волновая ф-ция примесного электрона содержит 2 разных масштаба, представляющих собой длины волн де Бройля для частиц с одной энергией, но разными эфф. По мере удаления от примесного центра волновая ф-ция определяется сначала меньшим масштабом, соответствующим тяжелым дыркам, а затем большим масштабом, соответствующим легким дыркам. Энергия связи определяется тяжелой массой. [16]
КФС) - приближенная волновая ф-ция молекулы для заданного электронного состояния, определяемая на основе метода мол. Паули и симметрии расположения ядер. Взаимная согласованность движений электронов ( электронная корреляция) не описывается одной КФС, однако состояние молекулы можно охарактеризовать неск. КФС, каждая из к-рых выделяет одну из особенностей сложного движения электронов. [17]
В результате такого поворота волновая ф-ция приобретает множитель схр ( / 5), где 5 - соответствующее классич. J определяется соотношением ехр ( / 5) ехр ( 271 / 7), и для стандартного действия с-модели [ первый член в ф-ле ( 29), имеющий порядок 1 / 7 - 0 при 7 - ос ] получаем J-0. [18]
Борн в 1926, волновая ф-ция имеет статистич. Эволюция состояния с течением времени однозначно определяется с помощью Шредингера уравнения. [19]
В квантовой механике частицы волновая ф-ция 1р ( х) определяется ур-нием вида L ( x) ty ( x) Q, где L ( x) - нек-рый оператор, х - точка пространства-времени. О ( х, х) определяется ур-нием L ( x) G ( x, х) - б ( х - х) [ где б ( х - х) - дельта-функция ] и, следовательно, имеет точно такой же смысл, как в матем. В КТП волновую ф-цию частицы заменяет величина ы ( ж) 0, где и ( х) - оператор поля, [ 0 - вектор состояния вакуума. Для свободных полей о д-ночастичная ( двухточечная) Г.ф., наз. [20]
Для частиц с полуцелым спином волновая ф-ция должна менять знак при перестановке любой пары частиц, поэтому в одном квантовом состоянии не может находиться больше одной частицы ( Паули принцип), Кол-во частиц с целым спином в одном состоянии может быть любым, но требуемая в этом случае неизменность волновой ф-ции при перестановке частиц и здесь приводит к изменению статистич. Частицы с полуцелым спином описываются Ферми - Дирака статистикой, их называют фермионами. К фермио-нам относятся, напр. Частицы с целым спиной ( бозоны) описываются Бозе - Эйнштейна статистикой. [21]
Дирака матрицы, р - волновая ф-ция протона; и, d, s - волновые ф-цип кварков. [22]
Если в нек-ром нестационарном состоянии молекулы волновая ф-ция, описывающая движение ядер, локализована у одного из минимумов ППЭ, то при послед, эволюции этого состояния во времени рано или поздно возникает состояние, также нестационарное, в к-ром волновая ф-ция будет локализована у др. минимума. Время, к-рое система проводит в одном из минимумов ( или время, за к-рое происходит такой переход), обычно наз. [23]
В связи с тем, что волновая ф-ция деформированного ядра может быть представлена в виде произведения вращат. К - константа движения, возникает ряд интересных следствий для вероятностей электромагнитных переходов. [24]
Над каждой горизонт, прямой приведена волновая ф-ция данного состояния. За пределами ямы ( в неклас-сич. [25]
Вторым истоком общего понятия квантового поля явилась волновая ф-ция частицы if ( ж, (), к-рая является не самостоятельной физ. [26]
Такой вид, в частности, имеет волновая ф-ция отдельного электрона в эффективном периодич. U ( r), Периодичность волновой ф-цин означает, что состояния, описываемые квазиимпульсами, отличающимися на величину 2яЙб н с одинаковыми п, физически эквивалентны. Индекс п определяет номер полосы или зоны. Лвнып вид зависимости энергии электрона от квазиимпульса может быть получен при очень спец. [27]
Вблизи каустик, но вдали от их особых точек волновая ф-ция сравнительно быстро меняется по нормали и медленно в касательной к каустике плоскости. Приближенное решение вблизи каустик, как и в одномерном случае, подчиняется эталонным уравнениям, простейшим и наиболее типичным из к-рых является уравнение Эйри. Решение эталонных уравнений позволяет сшить квазиклассич. [28]
При выполнении условия Дирака Др 2л п, так что волновая ф-ция непрерывна во всем пространстве. К тому же скачок А не дает вклада в напряженность маги, поля, к-рая определяется законом Кулона, поэтому поверхность S ненаблюдаема. [29]
Шредингера ( № ЕЧ, где Е и Ч полная энергия и волновая ф-ция системы, Н - оператор Гамильтона ( гамильтониан) системы, представляющий собой сумму операторов кинетич. [30]