Волновая ф-ция

Cтраница 3

Полная энергия молекулы в нулевом приближении, следовательно, равна 2 ( f0, а ее волновая ф-ция р, согласно Паули принципу, должна быть антисимметричной по отношению к перестановке пространств, и спиновых координат электронов. Поскольку электроны принципиально неразличимы, безразлично, какой из них будет находиться у определ. [31]

Лондона - Гайтлера - Гейзенберга ( модель ЛГГ) [1], [3], [5], в к-рой волновая ф-ция кристалла строится из волновых ф-ции изолированных атомов. Эта модель применялась ранее Лондоном и Гайтлером в квантовой теории строения молекул и была обобщена Гейзенбергом на случай кристаллов. [32]

Из ( 59) следует, что отличный от нуля поток вероятности существует только в том случае, если волновая ф-ция имеет зависящую от координат фазу ( если ф - действительная, то j O), Несколько др. ситуация будет для заряж, частицы в эл. [33]

С конфигурационным представлением, ограничиваясь для простоты случаем одной частицы, Пусть ф ( р) р т) 1 - волновая ф-ция данной частицы в И. Оператор координаты выглядит как x - ikdjdp, что согласуется с перестановочными соотношениями [ дг /, /) ] гАбг - ( г 1, 2, 3), & ik - символ Кронекера. [34]

Формально энергия и ширина квазистационарного уровня могут быть получены путем решения ур-ния Шредингера с граничным условием, требующим, чтобы на больших расстояниях волновая ф-ция представляла собой расходящуюся сферич. Это условие отвечает частице, вылетающей из ямы, и приводит к комплексным собств. [35]

Если атомы кристалла удалены на достаточно большой расстояние, то его волновую ф-цию можно представить в виде определителя из волновых ф-ций изолированных атомов Фп ( г) 8, где xg - спиновая волновая ф-ция, s 1 / а. При этом обычно предполагают, что каждый атом имеет по одному электрону в s - состоянии, с левым или правым спином. [36]

Если в нек-ром нестационарном состоянии молекулы волновая ф-ция, описывающая движение ядер, локализована у одного из минимумов ППЭ, то при послед, эволюции этого состояния во времени рано или поздно возникает состояние, также нестационарное, в к-ром волновая ф-ция будет локализована у др. минимума. Время, к-рое система проводит в одном из минимумов ( или время, за к-рое происходит такой переход), обычно наз. [37]

В более общем случае системы частиц интеграл от квадрата модуля волновой ф-ции должен давать единицу при интегрировании по всем координатам. Волновая ф-ция, описывающая п невзаимодействующих частиц, есть произведение их волновых ф-ций. [38]

КОНФИГУРАЦИОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ МЕТОД, квантовохимический метод расчета волновых ф-ций основного и возбужд. Волновая ф-ция - ф молекулы ( или атома) записывается как линейная комбинация детерминантов Слэтера ( см. Молекулярных орбиталей метод), отвечающих возможным электронным конфигурациям молекулы для фиксированного набора молекулярных орбиталей. В случае многоатомных молекул число всех возможных конфигураций так велико, что приходится производить отбор небольшого числа ( от десятков до десятков тысяч) наиболее существенных для i i конфигураций. Нередко прибегают к методам неявного учета большого числа конфигураций, основанным на разл. [39]

При Т Тк в жидкости происходит Бояе - Эйнштейна конденсация, так что в наинизшем квантовом состоянии с р 0 находится конечная доля всех атомов. Волновая ф-ция г) 0 этих сконденсированных атомов является дополнит, классич. [40]

N частиц, описывается ур-нивм Щредин-гера, содержащим потенц. Волновая ф-ция также является ф-цией координат всех частиц. [41]

Рассмотрим для примера молекулу водорода Н2, состоящую из двух протонов и двух электронов. Волновая ф-ция такой системы представляет собой произведение двух ф-ций, одна из к-рых зависит только от координат, а другая - только от спиновых переменных обоих электронов. Если суммарный спин электронов равен нулю ( спины антипараллелыш), спиновая ф-цяя антисимметрична относительно перестановки спиновых переменных электронов, и для того чтобы полная волновая ф-ция ( в соответствии с принципом Паули) была антисимметричной, координатная часть волновой ф-ции 1H i 7 а) должна быть симметричной относительно перестановки координат электронов. [42]

Схема заполнения.| Свж. ь между Видом функции гяя а ных гпгтпя-илотности состояний g ( g в ступемчп - связанных состон-той зависимостью р от концентра - НИИ, напр, вигнеров-ции электронов п / пн екая кристаллиза. [43]

Ландау, повторяющий в пространстве рельеф дна треугольной потенц. Волновая ф-ция каждого состояния электрона занимает область вблизи эквипотенц. Следовательно, электроны, занимающие такие состояния, локализованы: они не могут перемещаться за пределы экстремума при Т - - - 0 К. В двумерном слое бесконечной протяженности такие траектории занимают бесконечно узкий поясок по энергии вблизи середины уровня Ландау. [44]

КОНФИГУРАЦИОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ МЕТОД, квантовохимический метод расчета волновых ф-ций основного и возбужд. Волновая ф-ция ф молекулы ( или атома) записывается как линейная комбинация детерминантов Слэтера ( см. Молекулярных орбиталей метод), отвечающих возможным электронным конфигурациям молекулы для фиксированного набора молекулярных орбиталей. В случае многоатомных молекул число всех возможных конфигураций так велико, что приходится производить отбор небольшого числа ( от десятков до десятков тысяч) наиболее существенных для ij) конфигураций. Нередко прибегают к методам неявного учета большого числа конфигураций, основанным на разл. [45]

Страницы: 1 2 3 4