Фаза - возмущение
Cтраница 1
Фаза возмущения равна а, когда t и z оба равны нулю. [1]
Фаза возмущения равна а, когда и t и z обращаются в нуль. [2]
Первое - вполне определенное соотношение между амплитудой и фазой возмущения плотности, с одной стороны, и амплитудой, направлением и фазой пекулярной скорости, с другой стороны. [3]
Интеграл действительно должен быть стационарным, иначе совпадающие по фазе возмущения, исходящие из некоторой точки пространства и после пробега по нескольким различным путям пересекающиеся в другой точке, окажутся различными по фазе. [4]
 |
ЗО. Амплитуда гармонических составляющих трапецеидальных возмущений. [5] |
Все рекомендуемые колебания на входе симметричны относительно оси времени, поэтому фаза всех их гармоник совпадает с фазой экспериментальных возмущений. [6]
Такой тип возмущения был выбран для рассмотрения в связи с математическим упрощением задачи, сводящейся к исследованию зависимости амплитуды и фазы возмущения от времени. Пространственное распределение возмущения эволюционирует так, что длина волны растет пропорционально радиусу мира. Решающим в выбср; исследуемого решения является тот факт, что, пока возмущения малы, любое произвольно распределенное в пространстве возмущение может быть представлено в виде суммы плоских волн и каждое слагаемое ведет себя так же, как одна-единственная отдельная волна. [7]
Парадокс объясняется, если вспомнить, что волновой фронт определяется как геометрическое место точек, одновременных в одной и той же фазе возмущения. Теперь же события, происходящие в разных точках и одновременные в системе измерения времени А, вообще говоря, неодновременны в системе В. [8]
Поскольку оно вводится для того, чтобы связать без нарушения закона сохранения импульса задаваемые, вообще говоря, произвольно возмущения параметров течения слева и справа от а, то фаза Р может не совпасть с фазой возмущения скоростного напора течения перед зоной ст. Это не должно смущать читателя, так как и фактическое гидравлическое сопротивление реальной камеры сгорания при нестационарном характере процесса горения вовсе не следует за изменением скоростного напора набегающего потока. [9]
 |
Импульсная характеристика.| Амплитудная частотная характеристика. [10] |
Активные методы требуют введения на вход изучаемого объекта возмущения, вид которого определяется типом характеристики. Амплитуда, частота и фаза возмущения выбираются в зависимости от предварительно произведенной оценки регулируемого объекта с таким расчетом, чтобы при проведении эксперимента не возникло непредвиденное внешнее возмущение, а также по возможности не нарушалось нормальное течение технологического процесса. По результатам экспериментов после леобходимой обработки строятся графики динамических характеристик. [11]
О ( X 0) величина со вещественна. Это означает, что наложение на границу раздела фаз возмущений вида ( 3.1 а) вызывает распространение по поверхности незатухающих прогрессивных волн. Такой случай называется нейтральной устойчивостью. В действительности из-за влияния вязкости, которым мы пренебрегли, такие волны должны постепенно затухать, и их амплитуда а медленно падать со временем. Энергия колебаний фаз постепенно диссипирует, превращаясь в теплоту. Система устойчива, так как возвращается с течением времени в исходное состояние. [12]
Во многих областях физики, и в частности в оптике, приходится иметь дело с комплексными случайными переменными, представляющими собой сумму многих малых элементарных комплексных вкладов. В роли таких комплексных чисел часто выступают фазоры, характеризующие амплитуду и фазу возмущения монохроматической или квазимонохроматической волны. [13]
Поскольку внешние потери отсутствуют, р J. Следовательно, Л2 0, и возбуждение звука невозможно. Таким образом, запаздывание фазы возмущения скорости является необходимым условием самовозбуждения акустических колебаний в трубе Рийке. [14]
При колебаниях тел в потоке газа появляются существенные эффекты, связанные с конечной скоростью распространения возмущений. При построении решения использовался потенциал скорости обтекания одиночной пластины в плоском потоке, выраженный М. Д. Хас-киндом ( 1947), по существу с помощью метода потенциала ускорений, в эллиптических координатах через функции Матье - Ганкеля. Таким способом были проведены расчеты для плоского и пространственного потока ( Д. Н. Горелов и Л. В. Доминас, 1966, 1967) и показана возможность автоколебаний лопатки с одной степенью свободы при околорезонансных режимах, - соответствующих, помимо указанных выше, собственным частотам коле-баний газа вдоль образующих пространственных лопаток длиной h ( между ограничивающими плоскостями) v3 nvajh, а также еще некоторым частотам v4, зависящим от угла выноса Р и сдвига а фаз колебаний соседних лопаток. Последние частоты, зависящие от взаимодействия лопаток, совпадают с собственными значениями матриц линейных уравнений и физически трактуются авторами как наложение совпадающих по фазе возмущений от соседних лопаток. Эти частоты для плоского потока впервые и наиболее прямым способом были определены в 1967 г. Г. С. Самой-ловичем, который рассмотрел распространение волн вдоль оси решетки диполей, соответствующих действию сосредоточенных сил, и поведение потока вдали от решетки. [15]
Страницы: 1 2