Cтраница 2
Магнитное поле в области контакта влияет на разность фаз волновых функций слабосвязанных сверхпроводников, а следовательно, и на ток в контакте. [16]
В данной главе мы покажем, что эти две фазы волновой функции ВКБ-приближения действительно можно интерпретировать как динамическую и топологическую фазы. Для этого в разделе 6.1 мы кратко знакомимся с понятием фазы Берри, а затем в разделе 6.2 заново выводим вид волновой функции ВКБ-приближения методом, наиболее ясно демонстрирующим аналогию с фазой Берри. [17]
В джозефсоновском переходе с однородным барьером предполагается равномерное изменение фазы волновой функции вдоль поверхности барьера, соответствующей запертому в барьерном слое потоку. Кроме того, изменение плотности туннельного потока предполагается примерно синусоидальным; эти предположения подтверждены экспериментально. Однако в данном случае туннельные токи оказываются протекающими только у концов капли припоя. Эти два туннельных тока зависят от разности фаз волновых функций по каждую сторону от барьерных слоев. Как и в основном стационарном эффекте Джозефсона, критический сверхпроводящий ток через барьеры является периодической функцией потока в барьерном слое, который в свою очередь прямо пропорционален току в ниобиевой проволоке. Поэтому число периодов, за которое протечет критический сверхпроводящий туннельный ток, является мерой тока в проволоке. Устройство работает следующим образом. [18]
Это происходит благодаря образованию системы ВН, каждой из которых отвечает фаза волновой функции а ( р, равная азимутальной координате в локальной цилиндрической системе с осью, направленной по оси нити. [19]
В связи с эффектом Джозефсона докажите следующее утверждение: пусть / - фаза волновой функции, d - эффективная ширина слоя, в котором создан магнитный поток, Н - напряженность магнитного поля в барьере, а п - единичный вектор нормали к границе последнего. [20]
Следовательно, физические законы не изменяются от того, что мы сдвигаем фазу волновой функции на некоторую произвольную постоянную. [21]
Отсюда видно, что для придания квазиимпульсу прежнего смысла ( величины, определяющей изменение фазы волновой функции при трансляциях) надо положить k eAo / Яс К; определенную таким образом величину К можно назвать обобщенным квази-импулъсом. [22]
Таким образом, к центробежной энергии добавлен член Эта добавка приводит к более правильному значению фазы волновой функции. [23]
Анализ экспериментальных данных в указанной выше области температур и магнитных полей показал, что время релаксации фазы волновой функции для исследуемых материалов описывается зависимостью вида-ср СТЛ, где значение С - 10Л1 К сек-i - 1 для обоих типов графитов. Такой ход зависимости от температуры, а также порядок величины характерен для времени релаксации электрон-фотонного взаимодействия в графите. Таким образом, сбой фазы в исследуемых материалах в данной области температур происходят за счет электрон фотонного взаимодействия. [24]
Теоретическим стимулом для авторов был, несомненно, хорошо известный в то время факт существования локальных преобразований фазы волновой функции в электродинамике. Авторы ссылаются здесь на известный обзор Паули. [25]
Если бы сверхпроводники были полностью изолированы друг от друга, то, согласно уравнениям Гинзбурга - Ландау, фазы волновых функций % 2) в каждом из них могли бы изменяться независимо. Действительно, из любого решения названных выше уравнений можно получать и другие решения, просто меняя фазу. [26]
Отсутствие полной симметрии между выражениями (109.3) и (109.4) ( в показателе степени у - 1) связано с зависимостью фазы волновых функций от порядка сложения моментов. Эту разницу надо иметь в виду, если приходится вычислять матричные элементы одновременно для обеих подсистем. [27]
Как показано в приложении В, граничные условия, соответствующие изменению ( при прохождении электрона через систему длины L) фазы волновой функции ф на величину (, в точности эквивалентны замыканию системы в кольцо длины L с проходящим через него потоком Ф, см. ( В. [28]
В эффекте Джозефсона впервые в истории физики экспериментально обнаружено, что макроскопическое явление - электрический ток определяется микроскопической характеристикой - фазой волновой функции и квантуется, принимая лишь дискретные значения. При этом размываются границы между макро - и микрофизикой. [29]
С этим, в частности, связано то обстоятельство, что упругое рассеяние определяется не матричным элементом, а просто фазой волновой функции. [30]