Фаза - вычисление
Cтраница 1
Следующая, конвективно-переточная фаза вычислений состоит в построении расчетной сетки в газовой области таким образом, чтобы она была согласована с геометрией оболочки, причем поверхность препятствия должна обязательно располагаться вдоль координатных линий. В сравнении с методами, допускающими использование нерегулярных ячеек в окрестности границы [75], это повышает точность вычислений и значительно упрощает постановку граничных условий. [1]
 |
Согласованные с контуром мембраны сетки разной структуры, различающиеся числу зон. [2] |
Итак, в следующей за расчетом оболочки фазе вычислений на основе анализа геометрии оболочки в момент времени tn 1 устанавливается структура новой сетки на этот момент времени. [3]
Динамика всей системы определяется суммой по законченным траекториям фаз вычислений ( Тс) и действий ( Та) - Анализируется простой пример задачи на измерение расстояния между квантовым роботом и частицей на одномерной решетке с дисперсией квантовой фазовой траектории. Приведена и проанализирована диаграмма решения задачи. [4]
Вслед за явными вычислениями в соответствии с ПЛЭ методом следует фаза неявных лагранжевых вычислений. Она служит для снятия ограничения Куранта на выбор шага интегрирования по времени. Это особенно полезно при расчетах дозвуковых течений, где местная скорость звука значительно больше скорости потока. Кроме того, использование неявной фазы благоприятно сказывается на расчетах ударных волн. Схемная вязкость становится такой, что нет необходимости во введении дополнительной искусственной вязкости. Расчеты показывают, что ширина размазываемого фронта скачка при допустимых осцилляциях в его окрестности получается не больше, чем без неявной фазы, но с применением искусственной вязкости в виде комбинации квадратичного и линейного типов. Использование метода Ньютона-Рафсона обеспечивает итерационному процессу хорошую сходимость. [5]
Уравнения ясно показывают, что для любого п состояние всей системы есть линейная комбинация множества состояний фазовых траекторий чередующихся фаз вычислений и действий задачи, представленная Т - Для каждой величины t и р уравнение дает амплитуду фазовой траектории р, содержащую t - 1 полных фаз, и одну, которая может быть полной, а может и не быть. [6]
В данной задаче неявно предполагается существование Тс, который связывает каждое входное состояние траектории с единственным выходным состоянием траектории в каждой фазе вычисления. Существование таких Тс следует из факта, что существует соответствующий ператор классической машины Тьюринга, действие которого описыва-т единственную траекторию состояния внутри каждой фазы вычисления. Обобщение на Тс, включающее суммы по различным фазовым состояниям, как было сделано здесь для Та, - задача дальнейших исследований. [7]
Вероятность Рь ( п у) выбирает все фазовые траектории в уравнении ( 3), содержащие 2п 1 фазы ( п фазы действий и п 1 фаз вычисления) в завершенной части поиска. Эти траектории объединяет то свойство, что во всех фазах вычисления, кроме последней, р не была обнаружена квантовым роботом. В части поиска суммы по фазовым траекториям это соответствует ограничению для всех фаз, кроме двух последних, выражающемуся в том, что состояния, в которых находятся квантовый робот и р, не описывают одно и то же их местоположение. [8]
Это основано на представлении чисел как состояний квантовых регистров, времени, требующегося для выполнения различных частей задачи ( например, операции 1 или - 1 в фазе вычислений), и других факторов. [9]
Это основано на представлении чисел как состояний квантовых регистров, времени, требующегося для выполнения различных частей задачи ( например, операции 1 или - 1 в фазе вычислений), и других факторов. [10]
Вероятность Pk ( n y) выбирает все фазовые траектории в уравнении ( 3), содержащие In 1 фазы ( п фазы действий и п - - 1 фаз вычисления) в завершенной части поиска. Эти траектории объединяет то свойство, что во всех фазах вычисления, кроме последней, р не была обнаружена квантовым роботом. В части поиска суммы по фазовым траекториям это соответствует ограничению для всех фаз, кроме двух последних, выражающемуся в том, что состояния, в которых находятся квантовый робот и р, не описывают одно и то же их местоположение. [11]
Здесь эти ограничения будут сохранены только для фазы вычислений. [12]
Динамика описывается в терминах задач, решаемых квантовыми роботами. Задачи определены как последовательности сменяющих друг друга фаз вычислений и действий. Модель описывает динамику задачи в терминах итераций пошаговых операторов и фейнмановских сумм по фазовым траекториям. [13]
Эти первые десять этапов заканчивают повторяющуюся часть вычислений. Приступим к описанию последних этапов, соответствующих фазе вычислений, когда максимум уже достигнут. [14]
Далее следует расчет оболочки. Поле нагрузки при этом определяется на основе полученного в фазе неявных лагранжевых вычислений поля давления. При определении распределения давления на поверхности оболочки (2.50) применяется линейная интерполяция, так как в общем случае узлы ячеек газа могут и не совпадать с узлами элементов оболочки. Здесь интегрирование газа и оболочки ведется с одним и тем же шагом по времени Atn. Это обеспечивается неявным методом решения уравнений оболочки. Ясно, что при таком подходе не происходит нарушения согласованности по времени при интегрировании газа и оболочки. [15]
Страницы: 1 2