Фактор - гаунт
Cтраница 1
 |
Спектральная интенсивность тормозного ( 1 и рекомбинационно-го ( 2 непрерывных спектров. [1] |
Фактор Гаунта учитывает отличие квантово-механического выражения для kv от классического крамерсова. [2]
В формулу входит фактор Гаунта Л, поэтому возникают прежние трудности. [3]
С ростом частоты фактор Гаунта в конце концов обращается в нуль. [4]
Здесь gG есть табулированный фактор Гаунта ( gG 1), который содержит поправки, вносимые квантово-механическими расчетами в формулы, полученные с помощью принципа соответствия. [5]
Вопрос о форме фактора Гаунта, удобной для использования в формулах для теплового тормозного излучения, большой и очень сложный. [6]
Классические выражения для фактора Гаунта получены в § 6.5. Кванто-вомеханическая формула Зоммерфельда [2] дает точное выражение для тормозного излучения нерелятивистских электронов на частотах оз сор. Однако эта формула содержит гипергеометрическую функцию, что несколько затрудняет вычисления. Таким образом, полученный Крамер-сом результат остается справедливым при частотах, гораздо более высоких, чем можно было бы ожидать. Формула Борна [19] - получена в результате квантовомеханического анализа в первом борцовском приближении. Использованная Элвертом 120 ] модификация борновского приближения ( формула Борна - Элверта) дает спектр тормозного излучения более медленных электронов, для которых борновское приближение неприменимо, и высокочастотную область спектра, которая формулой Борна не описывается. [7]
На частотах hv kT фактор Гаунта зависит от частоты только логарифмически. [8]
 |
Зависимость усредненного по распределению Максвелла фактора. [9] |
За некоторым исключением усреднение (6.60) выражений для фактора Гаунта ( см. табл. 6.1) не может быть выполнено аналитически; обычно приходится прибегать к методам численного интегрирования. [10]
 |
Зависимость полной энергии тормозного излучения от температуры в сравнении с простым результатом, соответствующим G - 1 [ См.. J. Greene. Astrophys. J. [11] |
Противоположное влияние оказывает уменьшение с ростом температуры фактора Гаунта для высоких частот. При температурах, несколько превышающих 13 6 Z2 эв, полная энергия тормозного излучения уменьшается; вблизи 13 6 Z2 эв имеет точку максимума. [12]
 |
Зависимость классического поправочного множителя Гаунта от приведенной частоты. Точки на графике получены Грантом [ G г а л t. Month. Not. Koy. Astron. Soc., П8, 24 ( 1958 ]. [13] |
Покажем теперь, что при высоких частотах со vjb фактор Гаунта равен единице. [14]
Поэтому результаты различных квантовомеханических расчетов представляют обычно с помощью фактора Гаунта G, поправочного множителя, характеризующего отклонение формулы, полученной в рамках квантовой механики, от соответствующего классического выражения для тормозного излучения высокой частоты. [15]
Страницы: 1 2