Cтраница 3
При значениях показателя п1 кривые процессов располагаются между изохорой и изотермой. Расширение газов в этих процессах сопровождается подводом теплоты и возрастанием внутренней энергии и энтальпии газа. При сжатии, наоборот, теплота от газа отводится и внутренняя энергия и энтальпия его уменьшаются. [31]
Из результатов этих измерений можно сделать вывод, что холодная вытяжка полимерного образца характеризуется, с одной стороны, уменьшением энтропии, а с другой стороны, возрастанием внутренней энергии. В то время как уменьшение энтропии является следствием ориентации цепей, возрастание внутренней энергии связано с увеличением прочности материала. [32]
Как видно из уравнений (1.5.3) и (1.5.4), при изотермическом процессе ( dT 0) элементарная работа деформации otidEtj совершается за счет возрастания свободной энергии подобно тому, как при адиабатическом процессе ( dS 0) эта работа происходит за счет возрастания внутренней энергии. [33]
Наиболее простые выражения для различных свойств системы получаются, если рассматривать внутреннюю энергию как функцию объема и энтропии. Зная эту функцию, легко получить значения переменных температуры и давления. При этом очевидно, что температура является мерой возрастания внутренней энергии системы с увеличением энтропии при постоянном объеме, а давление - мерой убыли внутренней энергии с увеличением объема при постоянном значении энтропии. [34]
Если еще учесть резкое возрастание при плавлении атомного объема и динамических смещений атомов, то вполне понятна сдвиговая неустойчивость жидкости. Высокая мобильность блочной структуры [194] жидкости обусловливает высокое значение энтропии жидкого состояния. Это обеспечивает фазовый переход кристалл - жидкость, при котором возрастание внутренней энергии компенсируется энтропийным слагаемым. [35]
Иными словами, речь идет о том же эффекте, который приводит к повышению критической точки при ускорении нагрева в отожженной стали. То же явление наблюдается и для деформированных сталей при ускорении нагрева. Отсюда следует, что зарегистрировать образование аустенита при температурах ниже равновесной критической точки Ас в условиях непрерывного нагрева можно в том случае, когда повышение ( за счет увеличения скорости нагрева) инструментально определяемого начала превращения еще не перекрывает его снижения, вызванного возрастанием внутренней энергии системы при внесении в нее дефектов. [36]
Это справедливо для свободных частиц или гармонического осциллятора; таким образом, жидкости и кристаллические решетки, всегда имеют положительные температуры. Однако существуют некоторые весьма специфические системы, в которых имеется верхний предел спектра энергетических состояний. Если частицы в этих состояниях находятся в тепловом равновесии друг с другом и одновременно термически изолированы от состояний, не имеющих верхнего энергетического предела, то они могут вести себя так, как если бы они обладали отрицательными температурами. Поскольку выше предельного уровня нет других энергетических уровней, при возрастании внутренней энергии системы достигается такое состояние, когда все уровни одинаково заселены. [37]
При кристаллической упаковке частицы колеблются около положений равновесия, расстояния между которыми соответствуют минимальному значению энергии взаимодействия при данной температуре вещества. При плавлении кристалла пространственная решетка разрушается и дальний порядок в упаковке частиц переходит в ближний. Обычно в этом случае происходит разрыхление упаковки, расстояние между частицами возрастает, что ведет к возрастанию энергии взаимодействия между ними. Если же жидкостная упаковка оказывается более компактной, чем кристаллическая ( как у воды), то расстояние между молекулами становится меньше расстояния, соответствующего минимуму энергии взаимодействия, что также приводит к возрастанию внутренней энергии. [38]
Примем, что из аксиомы Каратеодори следует существование непрерывной эмпирической энтропии. Так как каждая линия постоянной конфигурации пересекает каждую поверхность постоянной энтропии в одной точке, состояния Р и Р лежат на разных поверхностях и, следовательно, не могут быть связаны обратимым адиабатическим процессом. Остаются две возможности: 1) Р достижимо из Р нестатическим адиабатическим процессом или 2) Р достижимо из Р нестатическим адиабатическим процессом, которые не могут реализоваться одновременно. Пусть реализуется первая из них. Такую систему можно привести из состояния Р в состояние Р нестатическим адиабатическим процессом, при котором возрастание внутренней энергии U-U осуществляется благодаря совершению работы Лад над системой. Таким способом в рассматриваемом циклическом процессе происходит полное превращение работы в тепло. Пусть теперь реализуется вторая возможность. Возвращаем систему из Р в Р нестатическим адиабатическим процессом, причем уменьшение внутренней энергии происходит благодаря совершению работы Лад системой. [39]
В отличие от других видов излучения, тепловое излучение способно поддерживать состояние равновесия с излучающим телом в закрытом объеме. Предположим, что равновесие системы нарушилось и тело излучает больше энергии, чем поглощает. Тогда внутренняя энергия тела начинает убывать, что приводит к понижению температуры и уменьшению излучаемой телом энергии. Температура тела понижается до тех пор, пока значение излучаемой им энергии не станет равным значению поглощаемой энергии. Следовательно, равновесное состояние системы восстанавливается. И, наоборот, нарушение равновесия в случае преобладания поглощаемой телом энергии над энергией излучения приводит к возрастанию внутренней энергии тела и повышению его температуры. [40]