Cтраница 3
S-матрицы ( фазы рассеяния и параметры смешивания действительны ниже порога рождения пионов), но лишь в конечном числе состояний со значениями орбитального момента I вплоть до нек-рого / макс. Идея его состоит в привлечении из теории поля информации о взаимодействии нуклонов в состояниях с I макс - В этих состояниях с высокими значениями I преобладающим является вклад Фейн-мана диаграммы, учитывающей обмен одним я-ме-зоном, что наглядно следует из соответствия ядерных сил с радиусом R - Й / ш с обмену частицей с массой тг. Обмен более тяжелыми мезонами приводит к более короткодействующим силам. Этот метод дает возможность независимо определить величину константы пион-нуклонного взаимодействия / ( см., напр. [31]
Хейвуда Термодинамика равновесных процессов существенно отличается от предыдущей. Если в Анализе циклов в технической термодинамике автор сразу обращается к анализу конкретных систем, а вопросы чистой теории кратко обсуждаются только в приложениях, то в предлагаемой книге эта последовательность обращена и на первый план выходят теоретические принципы. Фейн-ман, желал построить наилучшую и наиболее экономичную машину, и продолжает: Это один из немногих замечательных случаев, когда инженер заложил основы физической теории. В Термодинамике равновесных процессов Р. У. Хейвуда логика аксиоматических построений и доказательства теорем сочетаются с анализом действия конкретных тепловых машин. Такое органическое сочетание абстракции с инженерным расчетом, пожалуй, уникально в современной научной литературе. [32]
Термин энергия ( от греческого svEpyiot) известен всем, но истинный смысл его никто ( включая автора) не понимает. Ричард Фейн-ман подчеркивает, что мы не знаем, что такое энергия. [33]
Систематическое использование подхода галилеевых симметрии ( такого, который дан Леви-Леблондом [18]) является таким же справедливым путем для выяснения этих концепций. В обоих подходах показывается, например, что аппроксимированный - фактор электрона ( gs - 2) никак не является ( Пуанкаре) релятивистским результатом и может легко следовать из линейного ковариант-ного ( относительно группы Галилея) волнового уравнения. Как заметил Фейн-ман, р / 2т ( нерелятивистская кинетическая энергия) иначе может быть записана в спинорной форме ( а р) 2 / 2т, где а - спиновый вектор Паули. [34]
Крамерсом, а также группой Баба, показавшими из общих формальных соображений, что уравнения с высшими производными получаются, естественно, в рамках общих ундорных ( спин-тензорных) уравнений. Следует отметить возрождение интереса к теории с высшими производными в связи с новой теорией вакуума ( см. дополнение) вследствие того, что при помощи подобных уравнений, как видно, например, из ( 33 30) [ см. также ( 48 16) ], можно составить обобщенные регуляризованные гриновские функции и, следовательно, функции, определяющие перестановочные соотношения, которые не будут обладать сингуляркостями, и положить эти функции в основу теории. К подобному приему в сущности сводятся методы регуляризации Паули-Вилларса и Фейн-мана, хотя они и были введены самими авторами как искусственные приемы, вне связи с теорией высших производных. Кроме того, следует подчеркнуть, что идеи и методы теории с высшими производными, способной описывать различные размазанности, возможно, будут применены в связи с размазыванием заряда в новой теории вакуума. [35]
Благодаря этому свойству наиб, полно выявляются замечат. Как и в случае обычных полей, желательно, чтобы суперполя не были подвержены сторонним связям. Формулировки через суперполя без связей позволяют обнаруживать нетривиальные внутр. Доказательства конечности в суперполевом формализме основаны на общих теоремах о неперенормировке ( отсутствии соответствующих суперполевых контрчленов [ б ]) и не требуют детальных расчетов диаграмм Фейн-мана. [36]
Теория твисторов предлагает новый подход, основанный на конформно инвариантных понятиях, к синтезу квантовой теории и теории относительности. Твисторы в плоском пространстве-времени совпадают с SU ( 2, 2) - спинорами группы 0 ( 2, 4), являющейся двукратным накрытием конформной группы. Они описывают импульс и угловой момент частиц с нулевой массой покоя. То чки пространства-времени возникают как вторичные объекты, отвечающие линейным множествам в твисторном пространстве. Твисторы представляются в этой работе с помощью двухкомпонент-ных спиноров. Безмассовые поля описываются голоморфными функциями на твисторном пространстве, на котором имеется естественная каноническая структура, приводящая к естественному выбору канонических квантовых операторов. Обобщение твисторов на искривленное пространство приводит к трем различным понятиям: 1) локальные твисторы, конформно инвариантное исчисление, 2) глобальные твисторы и 3) асимптотические твисторы, которые лежат в основе S-матричного подхода в асимптотически плоских пространствах-временах. Для вычисления сечений рассеяния используется гамильтонова теория рассеяния глобальных твисторов. Это приводит к твисторным аналогам диаграмм Фейн-мана для изучения безмассовой квантовой электродинамики. Дается краткий обзор недавно развитых методов работы с массивными ( нарушающими конформную симметрию) источниками и полями. [37]