Cтраница 1
Ферми-жидкость Квантовая ж-ть, в к-рой элементарные возбуждения ( квазич-цы) подчиняются Ферм и - Д ирака статистике. [1]
Ферми-жидкость изотопа 3Не тоже становится сверхтекучей, но при гораздо более низких температурах - 10 - 3 К, Гидродинамика этой сверхтекучей жидкости более сложна ввиду более сложного характера описывающего ее состоиние параметра порядка ( ср. [2]
Ферми-жидкость изотопа 3Не тоже становится сверхтекучей, но при гораздо более низких температурах - 10 - 3 К. Гидродинамика этой сверхтекучей жидкости более сложна ввиду более сложного характера описывающего ее состояние параметра порядка ( ср. [3]
Ферми-жидкость изотопа 3Не тоже становится сверхтекучей, но при гораздо более низких температурах - 10 - 3 К Гидродинамика этой сверхтекучей жидкости более сложна ввиду более сложного характера описывающего ее состояние параметра порядка ( ср. [4]
Ферми-жидкость изотопа 3Не тоже становится сверхтекучей, но при гораздо более низких температурах - 10 - 3 К. Гидродинамика этой сверхтекучей жидкости более сложна ввиду более сложного характера описывающего ее состояние параметра порядка ( ср. [5]
В ферми-жидкости взаимодействие сталкивающихся частиц с частицами среды приводит к их эффективной замене квазичастицами. Дополнительного учета требуют, однако, поправки к внешним линиям. Хотя изложенный там вывод справедлив и для квазичастиц в ферми-жидкости, поясним здесь происхождение этого множителя также и с помощью более простых ( хотя и не строгих) рассуждений. [6]
К ферми-жидкости неприменимы формулы (87.4) - (87.6) для формфактора при Т 0, поскольку их вывод предполагает существование ( при малых cj и k) лишь фононной ветви спектра элементарных возбуждений. Неприменима к ферми-жидкости также и развитая в § 88, 89 гидродинамическая теория флуктуации: она требует выполнения условия Ы С 1 ( / - длина свободного пробега квазичастиц), заведомо нарушающегося в ферми-жидкости, поскольку / ос Т-2 и стремится при Т - 0 к бесконечности. [7]
Теория ферми-жидкости естественным образом переносится на электроны проводимости. Правда, состояние частиц ( электронов) и дырок определяет квазиимпульс, а не импульс, а ферми-сферу заменяет ферми-поверхность. При этом многие из формул, выведенные согласно теории ферми-жидкости Ландау, не отличаются от формул, которые получены в предположении, что электроны проводимости - ферми-газ. Последнее относится и к температурной зависимости теплоемкости, и к значению константы в законе Видеманца-Франца, и к зависимости сопротивления от температуры. [8]
Квазичастица ферми-жидкости, по существу, описывает движение отдельного электрона, находящегося в эффективном поле всех остальных электронов. [9]
Но в ферми-жидкости необходимо учесть тот факт, что в силу взаимодействия квазичастиц энергия каждой из них изменится еще и в результате изменения функции распределения в магнитном поле. [10]
Неравновесные состояния ферми-жидкости описываются функциями распределения квазичастиц, зависящими не только от импульсов, но также и от координат и времени. [11]
Гриновская функция ферми-жидкости не может быть, конечно, вычислена в общем виде, как это было сделано для ферми-газа. [12]
Важное отличие ферми-жидкости от идеального фсрми-газа состоит в том, что энергия квазичастицы е ( р) зависит от распределения всех остальных квазичастиц. [13]
Теплопроводность в нормальной ферми-жидкости пропорциональна Т-1, а в фазе А она обнаруживает нелинейное поведение, зависящее от предыстории. [14]
Жидкий 3Не - ферми-жидкость, свойства к-рой при 7 0 1 К хороню описываются теорией ферми-жид-кости Ландау. Согласно этой теории, ферми-жидкость можно представ и Tii как систему кназичаотиц, подчиняющихся статистике Ферми - Дирака и заполняющих квантовые состояния внутри ферми-по-верхности в импульсном пространстве. Наличие ферми-поиерхности определяет осн. [15]