Cтраница 3
Рассмотрим теперь слабовозбужденные квантовые состояния изотропной ферми-жидкости. Их энергия должна мало отличаться от энергии основного состояния. [31]
Хотя спектр квантовых возбужденных состояний изотропной ферми-жидкости, как уже было сказано, подобен спектру квантовых состояний идеального газа, эти спектры все же несколько различаются. [32]
Кинетическое уравнение для квазичастиц в нормальной ферми-жидкости уже рассматривалось в другом томе этого курса в связи с вопросом о распространении колебаний в этой жидкости ( см.: IX, § § 4, 5); для этих вопросов интеграл столкновений в уравнении был несуществен. Продолжим теперь изучение кинетического уравнения, имея в виду его применение к диссипативным процессам, связанным именно со столкновениями. [33]
Кинетическое уравнение для квазичастиц в нормальной ферми-жидкости уже рассматривалось в другом томе этого курса в связи с вопросом о распространении колебаний в этой жидкости ( см. IX, § 4, 5); для этих вопросов интеграл столкновений в уравнении был несуществен. Продолжим теперь изучение кинетического уравнения, имея в виду его применение к диссипа-тивным процессам, связанным именно со столкновениями. [34]
Напомним для сравнения, что в ферми-жидкости, при описании ее в терминах спектра элементарных возбуждений, отсутствующих в основном состоянии ( см. конец § 1), эти возбуждения могут появляться или исчезать лишь парами. Именно с этим связана возможность элементарным возбуждениям в этом типе спектра иметь полу целый спин. [35]
Рассмотрим теперь некогерентное рассеяние нейтрона в ферми-жидкости. Это рассеяние, обусловленное величиной Ъ в псевдопотенциале ( 1), происходит так же, как рассеяние нейтрона в идеальном ферми-газе ядер, масса которых равна эффективной массе ттг квазичастиц ферми-жидкости. [36]
В этом смысле число квазичастиц в ферми-жидкости равно числу реальных частиц жидкости. [37]
Своеобразными особенностями обладает распространение звука в ферми-жидкости. Поскольку в ферми-жидкости v а Г2, то при достаточно-низких температурах затухание звука резко возрастает и звук перестает распространяться. Скорость этого звука не выражается через сжимаемость жидкости, как для обычного звука, а определяется кинетическим уравнением для функции распределения элементарных возбуждений. [38]
В 1956 г. Ландау создал теорию ферми-жидкости - квантовой жидкости, возбуждения которой обладают полуцелым спином. [39]
В работе [1738] в рамках теории ферми-жидкости были учтены оба вышеупомянутых эффекта и выяснена относительная роль каждого из них. Было показано, что более точные вычисления / те приводят к значениям, иа порядок меньшим, чем оценка, полученная в работе [102], и не играющим роли при низких температурах, меньших 10 К. Эффект может оказаться важным при высоких температурах, например порядка 77 К. Как хорошо известно, теория ферми-жидкости справедлива лишь при Асо EF и kBT EF, где EF - типичное значение энергии Ферми. Однако в эксперименте эти условия зачастую не выполняются. Вычисления проводимости в пределе высоких частот в отсутствие магнитного поля [1845] показали, что влияние электронных соударений может быть описано с помощью зависящего от частоты времени релаксации. [40]
Температурные зависимости коэффициентов вязкости и теплопроводности ферми-жидкости могут быть установлены уже из простых качественных соображений ( И. [41]
II этот аппарат был развит для свободной ферми-жидкости. Выясним, в каких пунктах он должен быть изменен для жидкости в решетке. [42]
Эти колебания аналогичны спиновым волнам в спиновополяризоваиных вырожденных ферми-жидкостях ( металлах) и связаны с существованием корреляций, обусловленных большой длиной волны частиц К. [43]
Наконец, рассмотрим отражение нейтронов от поверхности ферми-жидкости. [44]
Строго учесть самосогласованное движение электронов позволила теория ферми-жидкости Ландау. [45]