Ферримагнетик
Cтраница 2
В ферримагнетиках магнитные моменты атомов одной подрешетки не компенсируют полностью намагниченность другой подрешетки. [16]
В нек-рых ферримагнетиках существуют точки компенсации по темп-ре или по составу - такие темп-ры или концентрации компонент, при к-рых А / 10 - A / 20 - 0 ( магн. [17]
Примером стехиометрическпх ферримагнетиков со структурой ильменита являются NiMnOg и СоМп03 [120-123], у которых плоскости ( 111) попеременно заполнены соответственно ионами Ni и Мп или Со и Мп. Сравнительно высокие температуры Кюри ( 118 С у СоМп03 и 164 С у NiMnOg) свидетельствуют о наличии сильного взаимодействия между этими плоскостями, тогда как небольшие моменты насыщения ( 1 1В) указывают на ферримаг-нитное упорядочение. Температурная зависимость намагниченности CoMnOg при различных значениях намагничивающего поля представлена на фиг. Как показали Бозорт и Уэлш [121], любое произвольное соотношение обеих возможных комбинаций валентностей ионов Мп4 - Со2, Мп3 - Со3 в случае полного упорядочения и чисто спинового магнетизма приводит к нулевому значению суммарного момента. Нескомпенсированными остаются только небольшие вклады, вносимые в намагниченность орбитальными моментами, которые у ионов разного сорта различны. [18]
Магнитные свойства ферримагнетиков, например зависимости В f ( H), качественно аналогичны свойствам ферромагнетиков, но между этими группами веществ имеются и принципиальные различия. [19]
Магнитные свойства ферримагнетиков, например зависимости В f ( Щ, качественно аналогичны свойствам ферромагнетиков, но между этими группами веществ имеются и принципиальные различия. [20]
Многие свойства ферримагнетиков, например зависимости / / ( / /), качественно аналогичны свойствам ферромагнетиков, но между этими группами веществ имеются и принципиальные различия. [21]
Некоторой модификацией кристаллических ферримагнетиков являются сперомагнетики, у которых магнитные моменты одного из типов магнитных ионов заморожены со случайной ориентацией. [22]
Намагничивание ферромагнетиков и ферримагнетиков связано с тем, что электроны обладают магнитным моментом, находящимся в определенном соотношении с их механическим моментом - спином. Намагничивание такого класса магнетиков связано с определенной ориентировкой спинов и поэтому называется спиновым. Объяснение спинового магнетизма выходит за рамки классической теории электричества и магнетизма и возможно лишь в рамках квантовой теории. Поэтому в данной книге описаны лишь наиболее важные свойства этого класса магнетиков без количественной теории. Вся излагаемая ниже теория магнитного поля в присутствии магнетиков относится лишь к диа - и парамагнетикам, если только не оговорено противное. [23]
Большинство ферритов являются ферримагнетиками и сочетают ферромагнитные и полупроводниковые или диэлектрические свойства. Это позволяет применять ферриты в магнитных полях высокой частоты, так как потери у них незначительны. Некоторые ферриты обладают резко выраженной прямоугольной гистерезисной петлей, что позволяет использовать их в элементах логической автоматики. [24]
В антиферромагнетиках и ферримагнетиках поле Я0 усиливает поле Я ( 0), создаваемое одной подрешеткой, и ослабляет поле Я ( 0), создаваемое другой nqApeuieTKoft, при условии, что Яо совпадает по направлению с осью магнитного упорядочения. [25]
Для этого типа колебаний ферримагнетик эквивалентен ферромагнетику и резонансная частота не зависит от констант обменного взаимодействия. [26]
 |
Возможные формы температурной зависимости намагниченности насыщения ферритов по Неелю. [27] |
Простейшая модель антиферромагнетиков и ферримагнетиков с двумя подрешетками с противоположными направлениями моментов пригодна лишь для простейших структур. В более сложных случаях приходится вводить большое число подрешеток, а их моменты иногда образуют треугольную структуру. [28]
Для ферромагнетиков ( и ферримагнетиков) энергетически выгодной является многодоменная структура, которой соответствует минимум магнитоста-тической ( и полной) энергии. При уменьшении D до критического значения Д р энергетически выгодным становится образование одного домена, что можно объяснить следующим. Поэтому при уменьшении D магпнтостатическая энергия убывает быстрее энергии граничных стенок и при D DKp становится меньше последней. Ориентировочно можно считать, что критический диаметр Dl ( p равен: для железа-0 05 мкм, бариевого феррита - 1 5 мкм, интерметаллического соединения Мп-Bi - 8 мкм. [29]
Чем антиферромагнетик отличается от ферримагнетика. [30]
Страницы: 1 2 3 4