Cтраница 3
Обменный резонанс наблюдают в ферримагнетиках с сильно различающимися - факторами ионов подрешеток. [31]
В отличие от этого у ферримагнетиков с антипараллельной ориентацией парциальных намагниченностей М и Мь магнитостатическая энергия не может быть минимальной при абсолютном нуле. [32]
Спонтанная намагниченность ферро - и ферримагнетика при возрастании температуры уменьшается до нуля, при этом вещество переходит в парамагнитное состояние. [33]
Применение теории молекулярного поля к ферримагнетикам также рассмотрим на примере двухподрешеточной коллинеарной магнитной структуры. В случае ферримагнетика магнитные подре-шетки уже не являются, конечно, эквивалентными. Предположим, что взаимодействия внутри подрешеток имеют ферромагнитный характер, а взаимодействие между подрешетками - антиферромагнитный. [34]
Задача о колебаниях намагниченности в ферримагнетиках решается таким же образом, как и для антиферромагнетиков, но с учетом того, что из-за неэквивалентности магнитных подрешеток намагниченности, гиромагнитные отношения и поля анизотропии для разных подрешеток в ферримагнетике оказываются различными. [35]
Таким образом, действительно, возникнет ферримагнетик с двумя подрешетками, взаимодействия которых определяют магнитное упорядочение. Обстоятельный анализ показывает, что взаимодействия ColV - Со3 ферромагнптны, а Со3 - Со3 аптифсрромагшгтпы ( см. также стр. Ионкером и ван Сантеном магнитные моменты и кривые, полученные с помощью упомянутой модели Гуднна-фа. Другим примером может служить система La ( Mn cGax) 03, которая будет обсуждаться в § 3.4 ( см. стр. [36]
Такое поведение принципиально отличается от поведения ферримагнетика с обменным взаимодействием гейзенберговского типа, у которого для образования неколлинеарной спиновой конфигурации необходимо, чтобы конкурирующее взаимодействие достигало некоторого критического значения. [37]
По данным [14] соединение YCo3 является ферримагнетиком с температурой Кюри 301 К. Магнитная восприимчивость этого соединения проходит через максимум при 170 К. [38]
Такое состояние может быть достигнуто в ферримагнетике из-за его сложного строения в процессе его термонамагничивания. [39]
Связан с прецессией векторов намагниченности подрешеток магнитных ферримагнетика во внеш. Образуется при полиморфном у-а-превращении. [40]
Созданная при температуре, близкой к Тс нормального ферримагнетика, ориентация магнитных доменов по Н закрепляется внешним магнитным полем Н и возникающим в процессе охлаждения потенциальным рельефом ферримагнетика, создающим спектр локальных минимумов потенциальной энергии. [41]
Все макроскопические образцы из ферро - и ферримагнетиков содержат в общем случае большое число доменов - областей, в каждой из которых вектор самопроизвольной намагниченности ориентирован по своему направлению легкого намагничивания. Домены разделены между собой доменными границами, имеющими некоторую избыточную по сравнению с объемом внутри домена энергию. Структура доменов в общем случае определяется из условия минимума суМиы магнитостатической энергии свободных полюсных поверхностей образца ( энергии магнитного поля, создаваемого образцом в пространстве) и суммарной энергии доменных границ в образце. При некотором критическом размере магнитоста-ти ФеКжая энергия однородно намагниченного образца становится меньше суммы энергии оДИой единственной доменной границы, разделяющей образец на два домена, и магнито-ствггической энергии двухдомеяного образца. Этот размер, при котором энергетически выгодным становится однодоменное состояние, : и называется критическим размером однодо-менности. Критический размер однодоменности зависит от основных магнитных констант материала и для реальных магнитных материалов колеблется от сотых долей до единиц микрометров. [42]
Показано, что для иона Fe3 в окисных ферримагнетиках характерной величиной магнитного поля на ядре ЯЭФФ при комнатной температуре является Яэфф 510 кэ. При уменьшении температуры до 0 К поле Яэфф увеличивается примерно до 550 кэ. [43]
Мр ], к-рую имеет ферро - или ферримагнетик, при напряженности внеш. К исчезновению ( уменьшению) О.н. приводят механич. [44]
Сначала рассмотрим интересующую нас проблему для простейшей модели ферримагнетика с двумя подрешетками, а затем укажем, как можно обобщить полученные результаты. [45]