Намагниченный феррит

Cтраница 1

Намагниченный феррит переизлучает в плечи 2 и 3 волны E 2i и Е зь Первичные волны Е21 и ESI в плечах 2 и 3 циркулятора в силу симметрии сочленения синфазны и равны по амплитуде. [1]

Эффект смещения поля ферритами. [2]

Поперечно намагниченные ферриты могут использоваться [409, 437] для создания взаимных и невзаимных устройств. [3]

Продольно намагниченный феррит размещают по оси или в волноводе прямоугольного поперечного сечения с Ню-волной, или в волноводе круглого поперечного сечения с Нп-волной. [4]

Ферритовые структуры с двойным лучепреломлением. [5]

Присутствие намагниченного феррита в круглом волноводе снимает вырождение взаимно ортогональных колебаний вида TEU. [6]

Использование намагниченных ферритов [304, 370, 403] расширяет возможности антенн при сканировании. Например [7] показано, что диаграмма направленности для прямоугольнного волновода с волной ТЕ01 при наличии в раскрыве ферритовой пластины обладает невзаимными свойствами. Кроме того, два отверстия, расположенные симметрично на широкой стенке волновода на расстоянии четверти ширины волновода от краев, имеют диаграмму направленности, которой можно управлять путем наложения поперечного магнитного поля. Симметричное отклонение луча получается [ 5191 с круглым волноводом, в котором распространяется волна с круговой поляризацией; в этом случае феррит располагается вблизи выхода и возбуждается поперечным магнитным полем. Коническое сканирование на частоте 9 2 Ггц было осуществлено с помощью сферы из материала ферра-мик - Rl диаметром 0 89 см с добавлением пластинки с излучающими отверстиями. При правильно сконструированных магнитных цепях с помощью ферритов можно получить высокоскоростное сканирование. [7]

В намагниченном феррите магнитная проницаемость для малых по амплитуде переменных составляющих поля является тензором. Зависимости составляющих тензора от Яв имеют резонансный характер. [8]

В намагниченном феррите магнитная проницаемость для малых по амлитудя переменных составляющих поля является тензором. Зависимости составляющих тензора от Я0 могут иметь резонансный характер. [9]

Прецессия спина в переменном магнитном поле. [10]

Тензор магнитной проницаемости намагниченного феррита определяет связь компонент переменных во времени векторов индукиии В, и напряженности магнитного поля Н, которые в общем случае не совпадают по направлению. Природа магнитных явлений на СВЧ определяется прецессией спиновых магнитных моментов электронов, находящихся под одновременным воздействием постоянного и переменного магнитных полей. [11]

Направленная связь двух волноводов с помощью ферритовых. [12]

Отверстия связи, нагруженные намагниченным ферритом, обладают [98, 373] невзаимными свойствами. Обычная магнитная поляризация отверстия улучшается при заполнении его ферритом, и можно показать, что при определенных положениях отверстия или напряженностях магнитного поля для одного направления распространения во вспомогательном волноводе связь равна нулю. [13]

Особенностью терморезистивного эффекта в намагниченном феррите является частотная зависимость электрического сопротивления. Вблизи частоты ферромагнитного резонанса электрическое сопротивление резко уменьшается и приобретает невзаимный характер для прямых и обратных волн в волноводах. [14]

Они получаются при воздействии на намагниченный феррит электромагнитной волны частоты f с вектором магнитного поля Я, перпендикулярным вектору постоянного поля / /, Если бы вектор / JL вращался в ту же сторону, что и ось О О во время свободных колебаний, то прецессия усилилась бы, а если в противоположную сторону, то ослабилась бы. Если, кроме того, частота / приближается к f0, то вынужденная прецессия сказывается еще больше и при f / 0 ( ферромагнитный резонанс) достигает максимума. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5