Намагниченный феррит

Cтраница 2

Диагональная компонента тензора магнитной. [16]

Говоря о фазовращателях на основе намагниченного феррита, необходимо, прежде всего различать два вида фазовращателей: взаимные фазовращатели и невзаимные фазовращатели. В первом случае фазовый сдвиг для волн, распространяющихся в прямом и обратном направлении, одинаков. Взаимные фазовращатели удобны для использования в ФАР, которая работает на прием и на передачу по отношению к одному и тому же источнику сигнала. Этот случай соответствует антенне в составе радиолокационной станции. Если антенна предназначена для работы только в режиме передачи или приема, то для этого случая неважно, обладает фазовращатель взаимностью или нет. [17]

Интересные особенности наблюдаются в поведении намагниченных ферритов в быстропеременных электромагнитных полях. Выявлена возможность быстрого изменения их параметров внешними воздействиями и нелинейность отклика на эти воздействия. [18]

Круговое гибридное соединение, содержащее продольно намагниченный феррит. [19]

Фарадеевское вращение и потери в намагниченных ферритах могут быть измерены с помощью гибридного устройства в круглом волноводе [156], изображенного на рис. 8.14. На частоте 35 Ггц в качестве образцов служат стержни диаметром 1 59 мм и длиной около 19 мм. [20]

Теория распространения электромагнитных волн в намагниченных ферритах была развита Полдером [1] и другими. Согласно этой теории, в некоторых случаях условия распространения не будут зависеть от амплитуды высокочастотного поля. [21]

В одном из устройств [416] для измерений намагниченных ферритов на частоте 24 Ггц, изображенном на рис. 8.12, стержень занимал центральное положение в цилиндрическом резонаторе с колебаниями вида ТЕИ. [22]

Простейший фазовращатель на прямоугольном волноводе с продольно намагниченным ферритом представляет собой ферритовый стержень, расположенный по оси прямоугольного волновода и намагничиваемый в продольном направлении управляющей обмоткой, расположенной снаружи волновода. Эффект Фарадея а этой системе не проявляется, поскольку волновод с ферритом является запредельным для волны с вектором Hi, параллельным широким стенкам волновода. [23]

Безграничная плоская волна, распространяющаяся через пластинку намагниченного феррита. [24]

Итак, хотя задача распространения волны в намагниченном феррите крайне сложна, главным в выше приведенном анализе является то, что магнитная проницаемость безграничной насыщенной ферритовой среды по отношению к наложенным переменным полям является тензорной величиной. Подобным же образом магнитная восприимчивость эллипсоида, связывающая его намагниченность с внешним высокочастотным магнитным полем, является тензором. Если эллипсоид имеет цилиндрическую симметрию ( МхМу), тензоры практически одинаковы везде, кроме области резонансных частот. [25]

Как было показано, для удвоения частоты необходим намагниченный феррит, к которому приложено высокочастотное магнитное поле, линейно поляризованное в плоскости, перпендикулярной постоянному полю. Конструкция устройства должна обеспечить связь выходного плеча с полем удвоенной частоты и исключать прохождение на выход сигнала основной частоты. В первой конструкции, использовавшейся при изучении явления удвоения частоты, для создания сильных высокочастотных полей в феррите применялся полый резонатор трехсантиметрового диапазона, на одной из стенок которого был укреплен ферритовый диск, намагниченный перпендикулярно своей плоскости. [26]

Вентиль со смещением поля.| Структура электрического поля прямой и обратной волны. [27]

Под и, понимается эффективная Магнитная проницаемость поперечно намагниченного феррита. В общем случае это комплексная величина, мнимая часть которой ( р) определяет потери в феррите на СВЧ. В каче-стве примера на рис. 3 изображена зависимость мнимой и действительной частей ц от напряженности постоянного магнитного поля Я0 Зависимость эта имеет ярко выраженный резонансный характер. Пунктирными линиями отмечена область полей, при которых обычно работают вентили со смещением поля. [28]

Описанное явление представляет собой искусственное двойное лучепреломление в намагниченном феррите. Оно подобно эффекту Керра - искусственной оптической анизотропии, вызываемой в жидкостях постоянным электрическим полем, и эффекту Коттона-Му - тона - двойного лучепреломления в жидкости под действием постоянного магнитного поля. [29]

Согласно существующим теориям, постоянная распространения электромагнитной волны в намагниченном феррите не зависит от амплитуды высокочастотного поля лишь при некоторых условиях. Если эти условия не выполняются, постоянная распространения зависит от амплитуды высокочастотного поля и следует ожидать появления нелинейных эффектов. Свойства феррита не будут зависеть от амплитуды распространяющейся волны в том случае, когда амплитуда высокочастотного магнитного поля значительно меньше напряженности постоянного магнитного поля. Это условие нарушается, когда пиковая мощность электромагнитной волны, падающей на феррит, велика. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5