Высокопроницаемый феррит
Cтраница 1
Высокопроницаемые ферриты с малыми потерями требуют медленного охлаждения, скорость которого не должна превышать 50 - 100 град. [1]
 |
Зависимость начальной магнитной проницаемости марганцевоцинковых ферритов от температуры окружающей среды. Для феррита марки 2000НМ приведены три кривые, показывающие возможный разброс. [2] |
У высокопроницаемых ферритов температура Кюри имеет довольно низкое значение, причем для никельцинковых ферритов она ниже, чем для марганцевоцинковых. [3]
 |
Тангенс угла потерь сердечника. [4] |
Для высокопроницаемых ферритов и некоторых ферромагнетиков зависимость tg бс от f и Я имеет сложный характер и коэффициенты в формуле ( 1 - 21) не являются постоянными величинами. [5]
Например, высокопроницаемые ферриты - это смесь сильно и слабо магнитных ферритов. Наиболее широко применяются марганец-цинковые ( низкочастотные) и никель-цинковые ( высокочастотные) ферриты. [6]
Во время измерения высокопроницаемых ферритов следует строго поддерживать заданную величину тока, проходящего через обмотку. В табл. 1 - 8 показано изменение проницаемости при изменении напряженности поля в образце на 0 8 а / м в области Релея. В этой же таблице ориентировочно указан диапазон магнитных полей, соответствующих области Релея. [7]
Из экспериментального материала, которым мы располагаем, можно сделать вывод, что в высокопроницаемых ферритах старение является в основном дезаккомодационным процессом, тогда как изменение проницаемости во времени вследствие диффузионных процессов во всем объеме ферромагнетика ( структурное старение) играет для них второстепенную роль. Необратимая и не восстанавливаемая после магнитной встряски и теплового удара составляющая старения является следствием выпадения мелкодисперсных фаз, окислительно-восстановительных и других процессов, протекающих во всем объеме ферромагнетика. [8]
 |
Магнитные спектры некоторых ферритов II группы. - - - - - - зависимость ц - - - - - - - ц. [9] |
Температурный коэффициент магнитной проницаемости ТКц в сильных полях при индукциях больше 0 1 Тл для всех высокопроницаемых ферритов примерно одинаков и составляет около 0 3 % - КГ1, поэтому применение термостабильных Мп - Zn ферритов оправдано только в слабых переменных полях. [10]
Вследствие больших значений [ г и е высокопроницаемых ферритов длина электромагнитной волны в сердечнике становится соизмеримой с его размерами, в результате чего в сердечнике образуются стоячие волны, наподобие того, как это происходит в объемных резонаторах. [11]
В формировании магнитных свойств ферритов существенную роль играет скорость охлаждения. Высокопроницаемые ферриты с низким коэффициентом потерь требуют медленного охлаждения, скорость которого не должна превышать 50ч - 100 С в час. Более высокая скорость охлаждения приводит к возникновению внутренних напряжений л даже растрескиванию. [12]
При низких частотах относительная диэлектрическая проницаемость е имеет аномально высокие значения: - 10 и более. С ростом частоты диэлектрическая проницаемость ферритов уменьшается и предельные значения, характерные для монокристаллических ферритов, составляют 1 ( Ь-20. Аномальные значения е высокопроницаемых ферритов вызывают эффект объемного резонанс, для которого характерно падение магнитной проницаемости и резкое возрастание потерь. В марганцево-цинковых ферритах эффект объемного резонанса наблюдается на частотах, равных единицам мегагерц. [13]
А ориентируются в направлении одной из осей кристалла, получившей название оси легкого намагничивания, и ведут себя как микроскопические постоянные магниты, так как создают в окружающем их пространстве магнитное поле. При помещении такого тела ( назовем его однодоменом) в магнитное поле, направленное под углом к его оси легкого намагничивания, все находящиеся в нем нескомпенсированные спины повернутся на некоторый угол в направлении внешнего поля. В одно-доменах железа, углеродистой и кремнистой стали, имеющих объем-ноцентрированную кристаллическую решетку, направление легкого намагничивания совпадает с ребром куба, а у однодоменов высокопроницаемых ферритов, имеющих гранецентри-рованную кристаллическую решетку - с диагональю куба. Направление ребра куба является для последних направлением трудного намагничивания. В кристаллах кобальта с гексагональной структурой направлением легкого намагничивания является гексагональная ось, а любое направление в перпендикулярной ей плоскости - направлением трудного намагничивания. В кристаллах различных ферромагнетиков число осей легкого намагничивания различно: в объемноцентрированных кристаллах их три, в гране-центрированных - четыре, а в гексагональных - одна. Количество направлений, в которых могут быть ориентированы спины однодоменов, вдвое больше, чем число осей. [15]
Страницы: 1 2