Макроскопическая физика

Cтраница 2

Таким образом, до сих пор в макроскопической физике среды с детерминированными стационарными свойствами всегда рассматривались как нечто очевидное. В этом разделе мы напомним некоторые важные результаты, полученные в рамках такого подхода. Позднее это поможет нам более ясно оценить новизну и нетрадиционность, привносимые индуцированными шумами переходами. [16]

В настоящее время совершенно ясно, что законы макроскопической физики очень хорошо описывают макроскопические явления, а законы микроскопической физики адекватно описывают атомно-молекулярные явления. Столь же ясно, что наблюдаемые нами макроскопические свойства представляют собой проявление панашем уровне обусловливающих их микроскопических атомных процессов. При столь различном характере описания природы на двух разных уровнях возникает необходимость в том, чтобы вывести законы макроскопической физики, оперирующей непрерывными величинами, из рассмотрения микроскопической эволюции совокупности дискретных частиц. Статистическая механика образует именно такой мост между упомянутыми двумя уровнями описания. [17]

Различие между механической и статистической системами исчезает в макроскопической физике в случае однородного кристалла при температуре абсолютного нуля. Статистический вес в этом случае равен единице ( ДГ 1) и, согласно (2.112), энтропия равна нулю. [18]

Таким образом, мы приходим к одному из основных вопросов макроскопической физики: при каких условиях можно экстраполировать результаты, полученные равновесной или линейной неравновесной термодинамикой, на условия, далекие от равновесия. Точнее, в чем состоит общность различных явлений неустойчивости; при каких условиях они могут возникнуть в чисто диссипативных системах и как организована система после такого перехода. [19]

На этом простом примере мы видим, что даже если законы макроскопической физики Ti ire выводятся из вариационных принципов, : как законы индивидуальных событий, описываемых и глас сине оной или квантовой теорией, они еще обладают важными пари а: щепным и свойствами, которые приводит к новому методу конструировании решений. [20]

Такое положение нельзя не признать весьма удовлетворительным: построен мост между микроскопической и макроскопической физикой. Микроскопическая функция Ляпунова, введенная в динамическое описание, обретает прямой макроскопический смысл. Единственные допущения, которые для этого необходимы-короткодействующие силы и малость отклонений от равновесия, необходимая для получения линеаризованных уравнений гидродинамики. [21]

В этой главе мы установим общее неравенство, справедливое во всей области макроскопической физики при постоянных граничных условиях в предположении, что выполняется локальное равновесие. Обладая высокой степенью общности, такое неравенство представляет собой - по существу универсальный критерий эволюции. [22]

Этот результат позволяет надеяться на лучшее понимание с новой точли зрения различных специальных разделов макроскопической физики, подобных термодинамике и гидродинамике. [23]

Техническая термодинамика, основные положения которой изложены в предыдущих главах, является одним из разделов макроскопической физики и описывает изучаемые объекты в рамках четырехмерного пространства - времени. Энергия и вещество принимаются при этом в виде непрерывных функций величин, определяющих вещество, характеризуют его только в целом и не имеют смысла в применении к отдельным частицам, составляющим это вещество К числу га-ких величин относятся давление, температура, объем и др. Термодинамические методы исследования тепловых процессов наглядны и дают достаточно достоверные результаты, подтверждаемые многочисленными опытами. [24]

Здесь мы подходим к одному из наших главных выводов: на всех уровнях, будь то уровень макроскопической физики, уровень флуктуации или микроскопический уровень, источником порядка является неравновес-ность. Не равновесность есть то, что порождает порядок из хаоса. [25]

Здесь мы подходим к одному из наших главных выводов: на всех уровнях, будь то уровень макроскопической физики, уровень флуктуации или микроскопический уровень, источником порядка является неравновесность. Неравновесность есть то, что порождает порядок из хаоса. [26]

Схема расположения участков локализации плотности дефектов разного масштабного уровня в состоянии СН. [27]

Однако если использовать развитый в настоящей главе подход к процессам структурообразования, основанный на использовании фундаментальных законов макроскопической физики в области, далекой от равновесия, а также концепцию сильновозбужденных состояний в деформируемых кристаллах, то этот факт легко объясняется. Действительно, в состоянии СН отсутствует непрерывная сетка участков, по которым осуществляется пластическое течение путем безактивационного переноса массы. Тогда взаимосвязь между течением материала по этим участкам может обеспечиваться обычным трансляционным скольжением, осуществляемым хаотически распределенными дислокациями. [28]

Такое определение, с одной стороны, позволяет считать, что диффузия - макропроцесс, который описывается уравнением макроскопической физики. [29]

Для этого необходимо воспользоваться принципом микроскопической обратимости и принять, что затухание флюктуации в системе можно описать линейными уравнениями макроскопической физики. Последнее условие особенно важно для процессов, связанных с переносом массы. [30]

Страницы: 1 2 3 4