Волна - накачка
Cтраница 2
 |
Экспериментальные данные нестационарной КАРС-спектроскопии кристалла перллена, полученные при длительности импульса ти, меньшей периода молекулярных колебаний Гм. [16] |
Интенсивная световая волна - волна накачки Бн - енЛ ехр ( ( ( йн ( - kHr), распространяющаяся в среде с быстрым нелинейным откликом, модулирует ее диэлектрич. [17]
Если менять направление распространения волны накачки по отношению к оптической оси кристалла ( например, путем вращения самого кристалла при неизменном направлении распространения волны накачки), то очевидно, что условие синхронизма для волн ы и со2 нарушится и никакое их усиление не произойдет. [18]
В случае фазовой модуляции волны накачки в диспергирующей среде эффективность процесса существенно зависит от того, смогут ли в ходе усиления установиться благоприятные значения для фазы стоксовой волны. [19]
ПУ) и амплитуда волны накачки достаточно велики. [20]
При несохранении состояния поляризации волны накачки значение порога возрастает в 1 - 2 раза. В частности, для полностью деполяризованного излучения величина порога увеличивается в 2 раза. [21]
 |
Зависимость изменения частоты излучения параметрического генератора света от температуры кристалла.| Освоение длин волн когерентного излучения. [22] |
В этом случае энергия волны накачки передается волнам с частотами ом и о2, а последние усиливаются в нелинейной среде. [23]
 |
Схема генератора с петлей обратной связи.| Расчетные зависимости коэффициента отражения обращенной волны Rpc /, ( / / /, ( / от константы связи yl для генератора с петлей обратной связи. [24] |
Встречная по отношению к волне накачки волна формируется на начальном этапе развития генерации из излучения рассеянного на неоднород-ностях кристалла. Внутри кристалла разность хода между породившей рассеяние волной 2 и рассеянной волной 3 практически нулевая. В то же время, пройдя через петлю обратной связи одинаковое расстояние ( хотя и во встречных направлениях) и превратившись в волны / и 4 соответственно, эти волны сохраняют нулевую разность хода независимо от длины петли. [25]
При g / H l волна накачки истощается, происходит эффективный энергообмен между волнами. [26]
Предположение о том, что волна накачки обладает фиксированным положением фазы, означает допущение специальных свойств когерентности, которыми обладает идеализированный лазерный свет. [27]
Выбрав волну el в качестве волны накачки, а волну el в качестве сигнальной, получим из (3.182) и (3.183), что с ростом jl интенсивность сигнальной волны на выходе только падает, в то время как интенсивность появляющейся обыкновенной волны о растет тем больше, чем больше начальная интенсивность сигнальной волны. [28]
Используя [1,2] рассмотрим процесс рассеяния волны накачки в стоксо-ву волну. [29]
Но, как и раньше, волна накачки должна быть представлена одной модой. Нас интересует число сигнальных фотонов и фотонов холостой волны, излученных в единицу времени, в единичном частотном интервале и в единицу телесного угла в результате возбуждения волной накачки. За начальное состояние сигнальных фотонов и фотонов холостой волны следует выбрать вакуумное состояние. [30]
Страницы: 1 2 3 4