Волна - накачка
Cтраница 3
Амплитуда колебаний волны поляризации пропорциональна амплитуде волны накачки ( частоты c i), поэтому и вторичные волны частоты с з также пропорциональны ее амплитуде. В результате исходная слабая волна Е3, благодаря фазовому синхронизму со вторичными волнами той же частоты, усиливается по мере прохождения в нелинейной среде, черпая свою энергию из исходной сильной волны - явление называется параметрическим усилением света. [31]
Поэтому после произошедшего изменения распределения амплитуды волны накачки на входе в АКПФ за время t tr предыдущий корреляционный фильтр будет стерт и записан новый, который уже будет согласован с измененной структурой поля волны излучения из ОМИ. Таким образом, в формировании выходного сигнала в системе обработки будут участвовать только такие структурные изменения поля излучения из ОМИ, которые происходят за времена т тд. Все же другие изменения с временами т тц окажутся заблокированными и не дадут вклад в результирующий выходной сигнал. [32]
 |
Диаграмма волновых векторов в схеме синхронной каскадной генерации сигнала четырехволнового смешения в недентросимметричном кристалле. частота сигнала чсты-рехволновой спектроскопии. [33] |
Изменяя угол 6 между волновыми вектора-ии волн накачки ki, k, при сохранении условия синхронизма каскадного процесса kc k - - kj kj, можно изменять kp и соответственно величину волновой расстройки процесса генерации промежуточной частоты ikj ( j - kp [ 1чФ & рп ( Шр) / с - волновой вектор поляритона е частотой tattii - оь; п ( ор) - показатель преломления на соответствующей частоте ], осуществляя тем самым спектроскопию п k - простракстве. [34]
Равенство (10.3.6) справедливо, если длина волны накачки ( A, t 2пс / ( о1) не слишком близка к длине волны нулевой дисперсии Xn. Поскольку при Xj Хд - 1 3 мкм Р2 0, расстройка Д / см положительна в видимой и ближней ИК-областях спектра. При Xt 1 3 мкм фазового синхронизма можно достичь, сделав & kw отрицательной, что возможно при распространении взаимодействующих волн в различных модах многомодового световода. [35]
До сих пор мы предполагали, что волна накачки является строго монохроматической и неслучайной. Эта простая модель, разумеется, не всегда соответствует реальным условиям. Теперь рассмотрим более сложную задачу определения характеристик параметрического процесса, который идет в поле случайной и немонохроматической накачки. [36]
Нелинейное взаимодействие происходит в ближней зоне излучения волны накачки ( см. Звуковое поле), где она является плоской. Протяженность зоны взаимодействия в направлении распространения волн в этом случае определяется длиной пробега волны на-качки I от1, где а - коэф. [37]
Условием реализации такой особенности является наличие двух волн накачки, падающих на кристалл с разных сторон, помимо сигнальной волны. Минимальный порог расщепления спектра соответствует равенству интенсивностей волн накачки. [38]
 |
Геометрия четырехволнового смешения. [39] |
Покажем теперь, что если в присутствии волн накачки Е и Еу на нелинейный кристалл падает сигнальное поле Е, то создается новое поле ЕЗ, фазово-сопряженпое полю EI. [40]
Как видно, из-за поглощения в световоде волны накачки в выражение (7.4) входит значение эффективной длины световода. На практике ВКР образуется из спонтанного комбинационного рассеяния, возникающего на всем протяжении длины световода. [41]
 |
Зависимость амплитуд Л ] и АЧ от г в случае высокочастотной накачки. [42] |
Энергия этих волн увеличивается за счет энергии волны накачки, меняющей параметр системы. Такая система представляет собой регенеративный распределенный усилитель. [43]
В простейшем случае, когда можно пренебречь влиянием волны накачки на собств. [44]
Если длина полного обхода резонатора не кратна длине волны накачки, то частота генерации смещается таким образом, чтобы возникающая фазовая добавка, связанная с появлением локального отклика, могла восстановить фазовое условие генерации. [45]
Страницы: 1 2 3 4