Cтраница 2
Их порядковый номер р равен порядковому номеру волны поля возбуждения: pv для волн поля статора; р ( г для волн поля ротора; р т ] для волн поля вращающихся полюсов синхронных машин. [16]
Дополнительно к этому будем рассматривать только изотропно отражав Шую статистически шероховатую поверхность с пологими неровностями, возвь шения которых значительно больше длины волны поля. [17]
Давайте предположим, как и раньше, что С ( г) 0 только в области, малой по сравнению с длиной волны поля. [18]
Для обычных конденсированных диэлектрических сред это есть разложение по степеням а / К, где а - атомные размеры, К - длина волны поля. [19]
Для обычных конденсированных диэлектрических сред это есть разложение по степеням а / А, где а - атомные размеры, Л - длина волны поля. [20]
Для обычных конденсированных диэлектрических сред это есть разложение по степеням а / К, где а - атомные размеры, К - длина волны поля. [21]
О с gzl gK mal с уравнением ( 4 - 44) дают jr, 2 мин12, таким образом, влияние и этих произведений волн поля не надо исследовать. [22]
![]() |
Многозаходные ленточные спирали с односторонней и двусторонней намотками. [23] |
Граничная задача может быть рассмотрена при некоторых упрощающих предположениях, главными из которых являются малость поперечных размеров проводников, образующих заходы, по сравнению с длиной волны поля и идеальная проводимость металла проводников заходов. [24]
Их порядковый номер р равен порядковому номеру волны поля возбуждения: pv для волн поля статора; р ( г для волн поля ротора; р т ] для волн поля вращающихся полюсов синхронных машин. [25]
Для исследования порядкового номера г и частоты fr силовой волны согласно уравнениям ( 4 - 17) и ( 4 - 18) для порядковых номеров ii и iz надо ввести порядковые номера, зависящие от р соответственно ( р &) интересующих нас волн поля. [26]
![]() |
Энергетические коэффициенты преобразования Я10 - волны в Я. 0-волны отраженного и прошедшего полей ( 9 0 25, падение из узкого волновода. [27] |
С переходом в многомодовую область картину дифракционных свойств скачкообразной неоднородности в прямоугольном волноводе определяет количество волн, распространяющихся в узком и широком каналах. Для малых ступенек в спектре волн прошедшего поля доминирует основная волна. [28]
Предположим, что обе они имеют одинаковую структуру поля и являются аналогом поля волны Е01 в гладком цилиндрическом волноводе. Одна волна создается высокочастотным генератором, другая - волна поля излучения сгустков. [29]
При сопоставимых и и г)) зависимости волн прошедшего поля для симметричного излома слабо отличаются от аналогичных зависимостей для наклонной заглушки, но по отраженному полю. Этот факт следует из равенства (2.7) и результатов численных расчетов. [30]