Волна - поле
Cтраница 3
Такая возможность обусловлена принципом суперпозиции: при наличии нескольких волн поля этих волн просто накладываются друг на друга; общая напряженность поля двух источников равна сумме напряженностей полей, создаваемых каждым источником в отдельности. Этот известный из опыта факт находит свое математическое выражение в том, что описывающие электромагнитное поле уравнения Максвелла линейны. Линейные уравнения обладают тем свойством, что любая суперпозиция решений ( сумма, линейная комбинация) также является решением. [31]
Угол намотки спирали ( угол наклона витков спирали по отношению к плоскости zconst) равен а. Считаем, что выполняются условия а0СА, АСА, где А - длина волны поля в свободном пространстве. [32]
Как следует из рис. 4.4 и 45, фазовая диаграмма отражения имеет более сложную структуру чем амплитудная, и, следовательно, для ее определения требуются более точные методы. Обычно зависимости / ( у) определяют методами геометрической или физической теории дифракции, поскольку характерные размеры поверхностей локальных источников значительно превышают длину волны поля. Результаты расчетов / ( у), выполненные на основе рассмотренных методов, представляются удовлетворительными как по точностным критериям так по многообразию форм поверхностей. Снижение ее путем каких-либо уточнений полученных решений не приводит к положительным результатам так как приближенный характер решения заложен в самих методах расчета. [33]
Случайный характер ЭПР обусловлен главным образом качкой рассеивающих объектов даже в тех случаях, когда ее амплитуда не превышает единиц градусов. Действительно, для возникновения флуктуации ЭПР достаточно, чтобы расстояния от точки наблюдения до отдельных элементов отражающей поверхности объекта изменялись во время качки на величину порядка длины волны поля. Если локация объектов производится в сантиметровом диапазоне волн, то рассматриваемые изменения расстояний представляются вполне реальными даже при незначительной качке объектов. [34]
Хотя секторы Е и Н в разных симметричных точках ориентированы в пространстве по-разному, они не умножаются на матрицу поворота CzN потому, что в цилиндрических координатах их компоненты одинаковы с точностью до множителя Я. Выражения (11.16), характеризующие закономерности распределения поля, указывают, что поля в соседних симметричных точках отличаются по фазе a p2nq / N, где число q показывает количество длин волн поля, укладывающихся на окружности. [35]
Давайте рассмотрим идеализированный случай однородной среды из непроницаемых дипольных рассеивателей, которые в остальном являются некоррелироваными. Таким образом предполагается, что рассеивающие центры занимают объем, внутри которого не должно находиться никаких других рассеивателей, и что размер этого объема мал по сравнению с характерной длиной волны поля, распространяющегося в среде. [36]
Радиоволны отражаются от любой неоднородности, которая может иметь место в среде распространения. Отражения от объектов, размеры которых малы по сравнению с длиной волны облучающего поля, обычно малы по величине. Радиоволны полностью отражаются от больших проводящих поверхностей, в то время как от диэлектрических поверхностей они отражаются только частично. [37]
Этот пример имеет принципиальный интерес ( к тому же он не столь отвлечен, как случай волн поля), поэтому опишем его подробнее. [38]
 |
Распределение линий i. ф ( г, г const поля дифракции Я01 - волны иа ступеньке ( падение из узкого волновода, 9 0 5, х 7 0. [39] |
Это, очевидно, объясняется тем, что даже малый скачок в волноводе приводит к разрыву линий тока для о - волн, и влияние такого скачка более существенно по сравнению с Я0 - волнами. Этот факт, а также проявляющаяся при х 3 Ч - - т - 4 закономерность в поведении амплитуд волн прошедшего поля ( с ростом частоты величины 7 12) устанавливаются практически на неизменном уровне, определяемом значением 6) составляют основные предпосылки для использования приближения Кирхгофа в соответствующих внутренних задачах электродинамики, особенно для оценки амплитудного спектра волн в волноводах со ступенчатыми неоднородностями. [40]
Ео представляется возможным перейти к характеристике перераспределения энергии во времени между Ео и А. Определяющие A ( t) параметры давления плазмы p ( f), объема и радиуса канала V ( t), r ( t), являясь результатом реакции среды на изменение внутренней энергии канала, зависят как от режима выделения энергии в канале, так и от упругих свойств среды. Решение краевой задачи расширения канала в твердом теле выводит на установление параметров возникающего в твердом теле нестационарного поля механических деформаций и напряжений. Частью возбужденная в твердом теле волна поля механических напряжений реализуется в полезном эффекте ЭЙ - нарушении сплошности твердого тела, т.е. его разрушении, значительной же частью выносится с волной давления вне твердого тела, рассеивается на дислокациях, преобразуется в тепло. [41]
Физическое моделирование занимает одно из главных мест в прикладных исследованиях по рассеянию волн на объектах различного назначения. Объясняется это тем, что, с одной стороны, вероятностные характеристики рассеяния, как правило, не определяются точными методами теории дифракции, а с другой - измерение их в реальных условиях связано со значительными трудностями. Название методов моделирования обязано выбором электромагнитного или акустического поля на моделирующей установке. Однако в том и другом случае в основу положен принцип масштабного моделирования - сокращение в равное число раз линейных размеров объекта и длины волны поля. Основанием для этого служит линейность волнового уравнения, с помощью которого описывают процессы рассеяния электромагнитных и акустических волн в однородной среде без потерь. [42]
Такие случаи типичны для радиотехники, поскольку металлы обл 1дают весьма высокой удельной проводимостью и их волновое сопротивление пренебрежимо мало. Поэтому при практических расчетах их часто считают идеальными проводниками. Высокая отражательная способность металлов обусловлена тем, что экранируемое поле вызывает вихревые токи, содержащие вторичное поле почти равной амплитуды, а по фазе почти противоположное экранируемому полю. Вследствие этого результирующее поле, получающееся при сложении этих двух полей, в толше экрана очень быстро убывает, проникая на незначительную глубину. Сплошной металлический экран толщиной порядка длины волны воздействующего поля в материале экрана практически непроницаем. [43]
Как уже отмечалось выше, определение расстояния дальней зоны связано лишь с наибольшим линейным поперечным размером рассеивающего тела. Поэтому наиболее удобным для проверки степени сферичности волны оказывается вытянутый цилиндр, длина и диаметр которого значительно превышают длину волны. В данном случае цилиндр выступает в качестве линейного отражателя, у которого существенна лишь длина, а ширина роли не играет. Указанная аналогия между цилиндром и линейным отражателем имеет не только формальный характер. Доказано, что при отражении волн от цилиндра больших размеров относительно длины волны поля область локального отражения представляет собой полосу вдоль его образующей. Таким образом, оказывается, что весьма абстрактный линейный отражатель имеет физический аналог - вполне конкретный цилиндрический отражатель. [44]
Задача аналитического определения средней интенсивное суммарного поля в соответствии с (4.3) содержит две неравноцен ные по сложности части. Вторая, наиболее сложная, часть задачи - объединение полей локальных источников. Если источники частично или полностью когерентны, то объединение должно производиться с учетом фазовых соотношений между ними. При этом возникают следующие трудности. Поверхности локальных источников реальных объектов имеют сложную форму и большие по сравнению с длиной волны поля размеры. Расстояния между локальными источниками определяются отрезками между точками отсчета ( рис. 4.1), местоположение которых на поверхности каждого источника выбирается произвольно, за исключением случаев, когда местоположение фазовых центров отражения известно. Однако на практике такие случаи встречаются крайне редко, и они тио-гут быть исключены из общего рассмотрения. [45]
Страницы: 1 2 3 4