Cтраница 2
В дальнейшем мы убедимся, что волна расширения подвержена затуханию и дисперсии. [16]
Прежде чем закончить описание теории распространения волн расширения в стержнях, следует упомянуть о подходе к ней Гибе и Блехшмидта [41], поскольку на основе этой теории было проведено большинство последующих экспериментальных исследований в Германии и в Америке. Согласно этой теории, вибрирующий стержень можно рассматривать как две отдельные механические системы, каждая из которых обладает своим спектром резонансных частот. Наблюдаемые резонансные частоты стержня рассматриваются как результат взаимодействия этих двух механических систем. Для цилиндрического стержня первый спектр резонансных частот берется таким же, как для стержня бесконечно малого поперечного сечения при продольных колебаниях, а второй спектр - таким, как в диске бесконечно малой толщины при радиальных колебаниях. Гибе и Блехшмидт предположили, что могут возбуждаться только фундаментальные частоты радиальных колебаний, которые комбинируются с различными возможными формами продольных колебаний. [17]
Так же, как и в случае волны расширения, решение типа простой волны, полученное таким образом, с физической точки зрения справедливо до тех пор, пока на плоскости a - t две прямые линии с постоянными / м не пересекутся, приводя к образованию ударной волны. [18]
Величина cs является адиабатической фазовой скоростью распространения волны расширения в неограниченной среде. [19]
В первом случае при FriCFr2 волну называют волной расширения ( рис. XXVII. [20]
Введем безразмерное время таким образом, чтобы скорость волн расширения была равна единице. [21]
Следовательно, уравнением (7.1.2) описывается распространение двух видов волн расширения, из которых один, связанный с 8j, близок к чисто упругой волне, а другой, связанный с 82, сходен по своему характеру с чисто тепловой волной. [22]
Следовательно, уравнение (9.3.20) описывает распространение двух видов волн расширения, из которых один, связанный с 619 близок к чисто упругой волне, а другой, связанный с 6а, сходен по своему характеру с чисто тепловой волной. [23]
Бели поле возмущений гладкое ( например, в волне расширения, вызванной плавным ходом поршня, или стационарным обтеканием гладкой стенки), то роль правой части ( 3.4.9 а) будет мала вме сте с т / Л / ( так как r ( dzp / dt2 dp / dt ill t) и ее можно отбросить. [24]
Волна искажения отражается под углом [ 3, а волна расширения под углом а, определяемым из закона синусов. Волна, падающая на границу раздела двух сред, порождает в общем случае четыре волны: в каждой среде будет распространяться волна расширения и волна искажения. Соотношения между амплитудами падающей, отраженных и преломленных волн даны уравнениями (2.41) - (2.58) гл. [25]
Из уравнений (1.40) и (1.43) видно, что распространение волны расширения связано с выделением тепла. Механическая энергия волны расширения частично переходит в тепло, что и приводит к росту температуры. [26]
После разрыва диафрагмы Между камерой и вакуумным баком образуется серия волн расширения, двигающаяся DO камере и затем по каналу. Прохождение этих волн расширения через нагретую отраженной ударной волной исследуемую смесь газов приводит к быстрому ( 5 - 105 град / сек) понижению температуры, а следовательно к замораживанию высокотемпературных реакций на той стадии, которая соответствовала моменту прихода серии волн расширения. После замораживания продуктов пиролиза производится отбор пробы на хроматогра-фйческий анализ. Разрыв диафрагм производится с различной задержкой во времени. [27]
Для обнаружения утечек используют метод, который основан на обнаружении волны расширения, образуемой при возникновении утечки. Минимально обнаруживаемую утечку можно определить с погрешностью не более 300 м; время обнаружения - не более 3 мин с момента возникновения утечки. [28]
Физический смысл этого состоит в том, что при распространении волны расширения среда подвергается не просто сжатию, а комбинации сжатия и сдвига. Рассмотрим для пояснения малый кубик материала на пути плоской волны расширения, распространяющейся в направлении оси х площадь его поперечного сечения, перпендикулярного к оси xt остается неизменной при прохождении волны, тогда как размер в направлении оси А: изменяется. Следовательно, имеет место изменение формы элемента наряду с изменением его объема, и сопротивление среды сдвигу играет роль наравне с сопротивлением сжатию. [29]
Пусть амплитуда падающей волны расширения равна А1 отраженной и преломленной волн расширения - Аа и Л4 соответственно, а для соответствующих волн искажения - Л3 и Аь ( фиг. [30]