Первая ударная волна

Cтраница 1

Распределение давлений в ПД и радиальных напряженияй в оболочке в различные моменты времени. [1]

Амплитуда первой ударной волны в оболочке затухает сначала медленно, а затем, по мере приближения к внешней поверхности, быстро. [2]

Установлено, что, помимо текущих параметров состояния, скорость процесса определяется интенсивностью первой ударной волны. [3]

Схема процесса передачи энергии от заряда ВВ к заготовке. [4]

Поскольку нагружение заготовки осуществляется в течение всего времени ее деформирования, то применение для расчета модели импульсного нагружения первой ударной волной не всегда соответствует действительности и, как правило, приводит к ошибкам. [5]

Наиболее наглядно количественное изменение ударно-волновой чувствительности проявляется в зависимости критического давления инициирования детонации при повторном нагружении от давления в первой ударной волне. [6]

Возникшая в точке 1 новая волна понижения давления перемещается от точки 1 к точке 2 со скоростью звука а и гасит давление, созданное первой ударной волной. [7]

В работе Уайта [1], посвященной вопросам формирования ударной волны в трубе, указывается, что диафрагма полностью раскрывалась лишь через 600 мксек, а при ее постепенном разрушении рождалась последовательность волн, которые, догоняя первую ударную волну, взаимодействуют с ней и увеличивают время окончательного формирования волны. Постепенность открытия диафрагмы ведет к турбулиза-ции течения газа за контактной поверхностью. Турбулизация контактной области должна повлечь за собой усиление теплообмена между горячим газом пробки и холодным толкающим газом. [8]

Две ударные волны, распространяющиеся по однородному газу в одном направлении, рано или поздно догонят друг друга. Действительно, первая ударная волна относительно газа за ней движется с дозвуковой скоростью. Следующая волна относительно этого же газа, расположенно-го перед ее фронтом, движется со сверхзвуковой скоростью. [9]

Рассмотрим вначале нагружение заряда ВВ двумя ударными волнами. При предварительном нагружении заряда ВВ первой ударной волной, амплитуда которой недостаточна для инициирования детонации, происходит уменьшение чувствительности ВВ к последующему ударно-волновому воздействию. Это хорошо известное явление называют ударно-волновой десенсибилизацией зарядов ВВ. [10]

Но в первые моменты времени после удара давление за этой волной существенно выше чем 13 ГПа, а следовательно, больше чем 5 05 мм / мкс и ее скорость, так как фазовый переход, для прохождения которого необходимо время примерно 0 2 мкс, в слое, прилегающем к поверхности контакта с ударником, не успевает произойти. Лишь по прошествии указанного времени фазовый переход приводит к релаксационной разгрузке за первой ударной волной, и в процессе релаксационного ослабления ее скорость Dw постепенно уменьшается до указанной величины. Расчет показывает, что для первой серии опытов ( скорость удара va 3 5 мм / мкс) начальная скорость этой волны равна 6 1 мм / мкс, а для второй серии ( va 2 1 мм / мкс) - 5 5 мм / мкс, и лишь на глубине 7 мм эта скорость становится равной 5 05 мм / мкс. В связи с этим была уточнена идентификация времени экспериментальных осциллограмм. Заметим, что при численном расчете экспериментов Баркера и Холленбаха ( см. ниже), в которых тщательно замерялся момент удара, расчетное время выхода ударной волны D ( 1 на свободную поверхность с большой точностью совпадало с экспериментальным. [11]

Но в первые моменты времени после удара давление за этой волной существенно выше чем 13 ГПа, а следовательно, больше чем 5 05 мм / мкс и ее скорость, так как фазовый переход, для прохождения которого необходимо время примерно 0 2 икс, в слое, прилегающем к поверхности контакта с ударником, не успевает произойти. Лишь по прошествии указанного времени фазовый переход приводит к релаксационной разгрузке за первой ударной волной, и в процессе релаксационного ослабления ее скорость Dw постепенно уменьшается до указанной величины. Расчет показывает, что для первой серии опытов ( скорость удара i o 3 5 мм / мкс) начальная скорость этой волны равна 6 1 мм / мкс, а для второй серии ( i 0 2 l мм / мкс) - 5 5 мм / мкс, и лнпть на глубине 7 мм эта скорость становится равной 5 05 мм / мкс. В связи с этим была уточнена идентификация времени экспериментальных осциллограмм. Заметим, что при численном расчете экспериментов Баркера и Холленбаха ( см. ниже), в которых тщательно замерялся момент удара, расчетное время выхода ударной волны D ( l на свободную поверхность с большой точностью совпадало с экспериментальным. [12]

Взаимодействие ударных волн одного направления. а-схема взаимодействия, б - решение на ро-диаграмме, в - теневой снимок, 1 - первая волнэ, 2 - вторая волна, 3 -вновь образовавшаяся волна, 4 - контактная поверхность, 5 -волна разрежения. [13]

При разрыве первой диафрагмы возникает ударная волна. Через некоторый промежуток времени рвется вторая диафрагма, и в потоке за первой ударной волной формируется вторая ударная волна. [14]

Пусть линия Рэлея оd, которая связывает начальное состояние ударно сжимаемого твердого тела с конечным, пересекает адиабату Гюгонио. Тогда ударная волна, соответствующая этому состоянию, является неустойчивой и поэтому расщепляется на две ( линии Рэлея оа и ad): первая ударная волна сжимает материал до состояния а в начале перехода, а вторая, имеющая меньшую скорость, - до состояния d в конце перехода. Превращение может происходить также через одну устойчивую ударную волну, если точка d лежит выше точки с в месте пересечения продолжения линии Рэлея оа с верхней ветвью адиабаты Гюгонио. Нетрудно показать, что прямой ударный переход из точки о в любую точку на ударной адиабате с фазовым переходом, расположенную в диапазоне давлений ра р рс, невозможен, так как при этом нарушался бы второй закон термодинамики. [15]

Страницы: 1 2