Первая ударная волна
Cтраница 2
Переход ударной волны из металлического экрана 3 толщиной 1 5 - 1 мм в исследуемое вещество 4 исходной толщины 1 - 5 мм генерировал в нем первую ударную волну с амплитудным давлением pi 2 - 80 ГПа, которая отражалась от прозрачного сапфирового окна 5 толщиной 4 - 5 мм и диаметром 20 мм и порождала ударную волну повторного сжатия. [16]
Рассмотрим такие взаимодействия ударных волн, когда их фронты ( либо фронт ударной волны и контактной поверхности) образуют между собой некоторый угол. Если обе ударные волны в окрестности точки их пересечения распространяются по одному и тому же газу, то назовем такое взаимодействие встречным. Если вторая ударная волна распространяется по газу за первой ударной волной, то говорят о взаимодействии двух волн одного направления. При маховском взаимодействии в тройной точке О пересекаются три фронта ударной волны и контактная поверхность, разделяющая частицы газа, прошедшие через ударные волны S, К с одной стороны, и через ударную волну N, с другой. При больших углах между взаимодействующими волнами в определенном интервале интенсивностей волн задача решения не имеет. Это означает, что в сколь угодно малой окрестности точки пересечения ударных волн течение нельзя считать однородным. [17]
В [40] с помощью низкоомых манганиновых датчиков давления исследовалось инициирование детонации в зарядах флегматизирован-ных гексогена и октогена последовательными ударными волнами. Установлено, что предварительное нагружение заряда ВВ ударной волной с амплитудой - 1 5 ГПА практически предотвращает возбуждение разложения ВВ второй ударной волной с амплитудой более 5 ГПа, которая следует за первой через 0 85 мкс. Более того, быстрое развитие детонации начинается только после того, как вторая ударная волна догонит первую ударную волну. [19]
Согласно современным представлениям, химическая реакция при воздействии ударной волны на пористое ВВ начинается в. Причиной, возникновения и существования горячей точки является физико-химическая неоднородность ВВ. Возникшая реакция распространяется возможно в форме горения на остальную массу ВВ, что приводит к возникновению системы волн сжатия, которая усиливает первую ударную волну. Это вызывает увеличение концентрацииторячих точек, давления в зоне реакции и в конечном итоге приводит к детонации. [20]
 |
Адиабата Гюгонио для типичного фазового перехода, вызванного ударной волной ( S - область сосуществования фаз Л н В. GA и GB - границы существования фаз А и В. [21] |
Анализ фазовых переходов основан либо на равновесном термодинамическом анализе при установившихся режимах распространения ударных волн, либо на кинетических моделях превращения во фронте волн сжатия н разгрузки. На рис. 2.36 в координатах р - V фазовая граница отмечена штриховыми линиями аа и ЪЪ: справа от аа. ЪЪ фаза В, между ними могут быть как отдельные фазы, так и их совокупность. Ударное сжатие в фазе Л ограничено точкой а на фазовой границе, где начинается фазовый переход. Пусть линия Рэлея od, которая связывает начальное состояние ударно сжимаемого твердого тела с конечным, пересекает адиабату Гюгонио. Тогда ударная волна, соответствующая этому состоянию, является неустойчивой и поэтому расщепляется на две ( линии Рэлея оа и ad, первая ударная волна сжимает материал до состояния а в начале перехода, а вторая, имеющая меньшую скорость, - до состояния d в конце перехода. Превращение может происходить также через одну устойчивую ударную волну, если точка d лежит выше точки с в месте пересечения продолжения линии Рэлея оа с верхней ветвью адиабаты Гюго-иио. [22]
Страницы: 1 2