Слабая ударная волна

Cтраница 2

Следовательно, местная скорость слабых ударных волн, распространяющихся по ударно сжатой среде, должна быть равна, объемной скорости св звука в сжатом материале. Однако экспериментальные результаты показывают, что в меди, дюралюминии, техническом алюминии АД1 [7] и алюминии 6061 - Т6 [8] скорость слабых ударных волн вторичного сжатия соответствует упругой скорости звука в ударно сжатом материале. [16]

Как видно, для слабых ударных волн обе оценки совпадают. Учет температурной зависимости Аг может, как мы увидим ниже, сделать указанное различие сколь угодно большим. Поэтому, вообще говоря, именно оценка типа (5.17), а не оценка по Прандтлю, отвечает экспериментально измеряемой ширине фронта. [17]

Симон, изучая движение слабой ударной волны в оболочке обобщенной модели Роша ( с распределением плотности по закону р Вг-а) при решении линеаризованных уравнений газодинамики использовал метод операционного исчисления. [18]

Специфика достаточно сильных и достаточно слабых ударных волн. Характерная особенность ударного сжатия состоит в том, что как бы ни было велико давление, степень сжатия ev0fv не превышает некоторой предельной конечной величины. [19]

Специфика достаточно сильных и достаточно слабых ударных волн. Характерная особенность ударного сжатия состоит в том, что как бы ни было велико давление, степень сжатия s v0fv не превышает некоторой предельной конечной величины. [20]

Специфика достаточно сильных и достаточно слабых ударных волн. Характерная особенность ударного сжатия состоит в том, что как бы ни было велико давление, степень сжатия E VO / V не превышает некоторой предельной конечной величины. [21]

Скорость движения газа в слабой ударной волне, как это следует из уравнений (5.5) и (5.4), мала по сравнению со скоростью волны. [22]

Таким образом, в слабой ударной волне стационарная структура фронта невозможна [311] - замороженное и равновесное состояния распространяются с заведомо неравными скоростями. Предельное непрерывное решение построено Р. И. Нигматуллиным ( см. Вести. [23]

Схема нагружения зарядов ВВ слабыми ударными волнами. 1 - противозагрузочный цилиндр, 2 - нагружающий заряд ВВ из низкоплотного взрывчатого состава, 3 - система инициирования уходящей детонационной волны, 4 - исследуемый заряд ВВ, 5 - подставка, 6 - аквариум с водой. [24]

При нагружении зарядов ВВ слабыми ударными волнами, когда процесс разложения значительно растянут во времени, имеется непосредственная возможность определения удельного объема реагирующего ВВ. [25]

Этот результат означает, что слабая ударная волна может быть возмущением равномерного потока только тогда, когда число Маха в нем равно единице; это очевидно из теории ударных волн в невязком газе. [26]

С одной стороны, скорость слабой ударной волны, близкая к скорости звука, возрастает с повышением тем - пературы и потому будет больше в газе, уже нагретом первой волной. С другой стороны, сам сжатый газ движется в направлении распространения волны сжатия. [27]

Адиабата Гюгонио ( Н и адиабата Пуассона ( Р. [28]

Рассмотрим величину скорости газа для слабых ударных волн. [29]

Таким образом, скорость распространения слабой ударной волны равна полусумме скоростей распространения слабых возмущений перед волной и за ней. [30]

Страницы: 1 2 3 4