Сильная ударная волна

Cтраница 1

Сильная ударная волна сопровождается значительным увеличением температуры; под / надо понимать длину пробега, соответствующую некоторой средней температуре газа в волне. [1]

Сильная ударная волна выметает осн. Холодному газу сообщаются пекулярные скорости яу 6 - 15 км / с. [2]

Адиабата Гюгонио. [ IMAGE ] Ударная адиабата. 7. [4]

Если сильная ударная волна движется в среде, состоящей из водорода, находящегося в молекулярном состоянии, то на ее фронте происходит диссоциация, затем ионизация газа. [5]

Если достаточно сильная ударная волна распространяется по непроводящему газу, то возрастание температуры может вызвать появление электрической проводимости газа. В этом случае газ начинает взаимодействовать с магнитным полем. Перед фронтом взаимодействие между электромагнитным полем и газом отсутствует. [6]

Для сильных ударных волн угол 9о близок к предельному углу правильного отражения. Поэтому для сильных ударных волн косое отражение не может дать повышение давления, превосходящее повышение давления при прямом отражении. [7]

Действие сильной ударной волны сказывается, во-первых, в том, что ею приводятся в движение большие массы вещества и, во-вторых, в нагревании газа, вызывающем его свечение. Оба эти обстоятельства оказываются очень важными для исследования космических взрывов, так как по движению и свечению небесных тел можно судить о силе космических взрывов и других их особенностях. [8]

Распределение температуры Т по высоте h в нижней части хромосферы согласно расчетным ( 1 2 и наблюдательным данным ( 3. Кривые / и 2соответствуют.| Изменение потока энергии в волне по мере ее подъема при начальных значениях амплитуды. / - 0 6 км / с, 2 - 1 3 км / с и 3 - 6 км / с. [9]

Образование сильных ударных волн прекращается при f 2000 с, само же время действия поршня может быть гораздо меньшим. [10]

Структура земной магнитосферы.| Течение газа вблизи ударной волны. vs - скорость звука в покоящемся газе, v - скорость ударной волны. Под воздействием ударной волны газ нагревается и сжимается. Число Маха по определению равно М u / us. В случае идеального газа с отношением удельных теплоемкостей у cp / cv сжатие после прохождения ударной волны равно. [11]

Для сильных ударных волн М 1, PI / PQ ( у 1) / ( т - О - Для того же предела отношение температур по обе стороны от фронта ударной волны есть ( у - ) р / ( у 4 - 1) р0, где отношение давлений равно [ 5, гл. [12]

Прохождение сильной ударной волны с числом Маха около 10, или отраженной волны той же интенсивности, но для которой первичная волна должна быть несколько слабее, сопровождается установлением в газе высокой температуры и соответственно яркой вспышкой света. Спектр испускания при этом может быть без труда получен при помощи спектрографа с небольшой дисперсией, а в некоторых случаях применение спектрографа с фоторегистром позволяет получить фотограммы спектров, разрешенные во времени. Однако при столь высоких температурах все молекулы полностью диссоциированы на свободные атомы, тогда как для химических исследований в основном интересны ударные волны, которые нагревают газ до более низких температур, обычно в пределах 1000 - 4000 К. Интегральная интенсивность света в ударных волнах с такой пониженной температурой слишком низка для того, чтобы можно было получить хорошо разрешенные во времени спектрограммы от единичных вспышек в ударной трубе. Вместе с тем применение монохроматора с фотоумножителем дает возможность изучать изменение интенсивности света во времени на какой-либо заранее выбранной длине волны. [13]

Образование сильной ударной волны путем слияния последовательных волн сжатия происходит на некотором расстоянии от поверхности поршня и это объясняет наблюдающийся в экспериментах факт, что детонационная волна возникает на некотором расстоянии вперед по потоку от фронта пламени. В точке зарождения детонационная волна начинает распространяться в обе стороны по трубе; после пересечения фронта пламени обратная детонационная волна переходит в ударную и далее ударная волна распространяется уже по продуктам горения. [14]

Для более сильных ударных волн эти уравнения также имеют решения, описывающие структуры фронта, но рассчитанная таким образом ширина фронта обычно в несколько раз отличается от результатов эксперимента. Уравнения Бар - нетта и Трэда [5,6] уже в & могут служить следующим приближением, уточняющим навье-стоксовское описание. Так, для слабых ударных волн ( М 2) решения уравнений Барнетта согласуются с экспериментом не лучше ( а решения уравнений Трэда - хуже), нежели решения уравнений Навье-Стокса. Для сильных ударных волн ( М 2) уравнения Барнетта и Трэда вообще не имеют решений, представляющих структуры ударных волн [ 8J; более высокие приближения также не могут быть использованы, так как, например, ряд по полиномам Эрмита, представляющий функцию распределения в сильной ударной волне, расходится. Навье-Стокса оказывается пригодным хотя бы для качественного описания структур ударных волн в условиях, когда более тонкие газодинамические приближения Барнетта и Трэда полностью неадекватны. Эти приближения строятся при определенных предположениях относительно вида функции распределения и теряют силу с их нарушением, тогда как уравнения Навье-Стокса могут быть выведены феноменологически, исходя из законов механики и термодинамики. [15]

Страницы: 1 2 3 4