Сильная ударная волна

Cтраница 2

При сильных ударных волнах и е С 1 имеют место закон плоских сечений и нестационарная аналогия между стационарным гиперзвуковым обтеканием удлиненных двумерных ( пространственных) тел и нестационарным расширением одномерного ( двумерного) поршня. Важно, что в этих условиях указанная аналогия обеспечивает не только качественное, но и количественное соответствие течений. Благодаря этому и перечисленным выше особенностям течений с сильными ударными волнами, удается без использования вычислительных машин получить решение интересных в теоретическом отношении и важных для приложений задач гиперзвукового обтекания. Полученные при этом теоретические результаты оказались близки к экспериментальным данным. [16]

При сильных ударных волнах эта формула хорошо согласуется с результатами экспериментальных замеров. [17]

Для случая сильных ударных волн можно использовать формулы, полученные выше для замагниченной плазмы. [18]

За фронтом сильной ударной волны, движущейся в оболочке звезды, давление и плотность энергии излучения соизмеримы или даже больше давления и плотности энергии газа. [19]

Структура фронта сильной ударной волны находится путем решения системы уравнений, рассмотренных ранее. [20]

Особенности движения сильной ударной волны наиболее четко проявляются в случае ее распространения в атмосфере с экспоненциальным законом изменения плотности. [21]

Распределение температуры вдоль эйлеровой координаты, соответствующее различным моментам времени движения сильной ударной волны в протяженной оболочке звезды - сверхгиганта. заштрихованная область - прогрееная зона ( тепловая волна, образующаяся перед фронтом ударной волны. [22]

При движении сильной ударной волны в оболочке звезды наиболее существенным механизмом, приводящим к отклонению от адиабатичности движения, является лучистая теплопроводность. [23]

Тепловые воздействия сильной ударной волны, движущейся вдоль поверхности тела, также могут привести к уносу массы с поверхности. Это явление отчасти наблюдается в ударных трубах ( см. А. [24]

Рассмотрение фронта сильных ударных волн как разрыва ( математического) в континууме часто приводит к ошибочным выводам, если не учитывать надлежащим образом накладываемые при таком рассмотрении ограничения. [25]

В случае сильных ударных волн с высокой степенью ионизации газа за фронтом существуют более благоприятные условия отражения, поскольку коэффициент отражения в этом случае определяется проводимостью плазмы в пограничном слое, которая существенно зависит от плотности электронов N см-3 и частоты столкновений v сек-1. Возникшее при этом изменение давления приведет к изменению плотности электронов, которое выразится в повышенном отражении или поглощении плазмой микроволнового излучения. [26]

Таким образом, сильная ударная волна в плазме с учетом процессов многократной ионизации качественно сходна с ударной волной в плазме. [27]

Для формирования структуры достаточно сильной ударной волны одной теплопроводности оказывается недостаточно, как бы велика она ни была. Физически это обусловлено тем, что теплопро водность эффективно диссипирует поток энергии втекающего во фронт ударной волны газа, но скорость изменяется за счет тепло-проводности только посредством изменения давления, и потому Данный диссипативный механизм сам по себе не способен затормозить достаточно быстрый поток газа. [28]

Петля в Лебеде - остаток С. а. II типа, вспыхнувшей 50 - 100 тысяч лет тому назад на расстоянии 700 пс. р-сек от Солнца.| Крабовиднап туманность - остаток С. з. 1 типа на расстоянии 1000 парсек от Солнца, вспышка к - pott наблюдалась в 1054 г.. вверху - снимок в лучах На, видна волокнистая структура. внизу - снимок в непрерывном спектре, видна аморфная масса. [29]

Расширяющаяся оболочка вызывает сильную ударную волну н межзвездной среде; она сгребает межзвездное вещество, ионизует его, возбуждает сильное свечение и сама при этом тормозится. [30]

Страницы: 1 2 3 4