Косая ударная волна

Cтраница 2

Эти результаты указывают на приближение нестационарной косой ударной волны при больших числах Маха к фазе опрокидывания. Почти вплоть до момента опрокидывания основные экспериментальные результаты по косым волнам находятся в хорошем соответствии с нашими расчетами. [16]

Расчет изменения физических величин в косой ударной волне по формулам ( 46 7) - ( 46 12) сопряжен с большими вычислительными трудностями. Поэтому был предложен ряд диаграмм и графических методов, облегчающих эти расчеты. [17]

Детонационные волновые генераторы плоской волны. а - с взрывной линзой, б - с инертной взрывопроводящей линзой, в - с металлической облицовкой. 1 - ВВ с высокой скоростью детонации, 2 - ВВ с низкой скоростью детонации, 3 - заряд ВВ, в котором формируется плоская детонационная волна, 4 - инертная линза, 5 - металлическая облицовка. [18]

Так как в экспериментальной практике нагружение исследуемой среды косыми ударными волнами используется редко, то здесь эта процедура не рассматривается. [19]

На рис. 7.14 и 7.15 представлены результаты расчета распространения такой косой ударной волны. [20]

Регулярное отражение косой ударной волны. [21]

Из ограниченности величины Хтах ( максимального угла отклонения потока в косой ударной волне) вытекают закономерности отражения косых скачков от твердой стенки или плоскости симметрии течения. [22]

Из этих зависимостей следует, что при гиперзвуковых скоростях в плоской косой ударной волне изменение параметров определяется ( как и в течении Прандтля - Майера) одним критерием / Сщ Мна - произведением числа Маха на угол отклонения потока. [23]

Из этих зависимостей следует, что при гиперзвуковых скоростях в плоской косой ударной волне изменение параметров определяется ( как и в течении Прандтля - Майера) одним критерием К Мн ( в - произведением числа Маха на угол отклонения потока. [24]

Mi), на который может повернуться поток, прошедший через косую ударную волну. Таким образом, если np ( Mi), то после перехода через отраженную волну газ уже не может течь параллельно стенке и набегает на нее под некоторым углом. [25]

Выведем соотношение, связывающее друг с другом две компоненты скорости газа после его прохождения через косую ударную волну; при этом будем предполагать газ политропным. [26]

Из-за искривленности фронта детонационной волны во всех точках фронта кроме осевой сжатие ВВ происходит в косой ударной волне. Известно, что за фронтом косой ударной волны течение ( относительно фронта) может быть как дозвуковым, так и сверхзвуковым. Режим течения при D const зависит от угла наклона ф фронта волны к вектору скорости набегающего потока, по модулю равному скорости детонации и направленному вдоль оси заряда ВВ. [27]

Проблема обтекания клина, плоскость симметрии которого имеет угол атаки, равный нулю, может быть рассмотрена на основе теории косой ударной волны. [28]

Волновые конфигурации в дне цилиндра и схема разрушения дна. 1 - откольная тарелка, 2 -диск лицевого откола, 3 - поверхность сдвига, 4 - кольцевой прорыв продуктов. [29]

Картина процесса взрыва для закрытого цилиндра № 12 ( схема IV) без отделения дна представлена на рис. 16.60. При схождении отраженной косой ударной волны к оси симметрии в ПД возникает второй пик давления. Схождение ударных волн проележивается и на распределении массовой скорости вдоль оси симметрии. Волновые процессы в стенке цилиндра ( рис. 16.6 воспроизводятся детально, уверенно просматриваются четыре пульсации волн. Время одной пульсации составляет около 8 мкс, протяженность зоны пульсации около 25 мм. [30]

Страницы: 1 2 3 4