Cтраница 3
При в QI пространственное распределение магнитного поля в ударной волне близко к случаю поперечного распространения, при в в имеет место распределение, характерное для косых ударных волн. Для угла 04 начинается нарушение регулярной осцилляторной структуры позади основного фронта, в случае угла 95 происходит непрерывный пространственный переход задних осцилляции в передние. Результаты этих расчетов находятся в соответствии с экспериментами. [31]
Соответствующие магнитные структуры представляются отрезками интегральных кривых на сверхзвуковом листе от точки 0 до точки 38Ць, ударные волны этого типа являются, вообще говоря, косыми ударными волнами, но в частном случае BZO 0 возможны и наклонные ионизующие ударные волны типа Ssuper. [32]
Если известны форма фронта и ударная адиабата ВВ, то все параметры в (9.49), кроме кривизны линий тока R, могут быть определены из условий совместности на фронте косой ударной волны. Для определения R необходимо решать сложную задачу о течении во всей зоне химической реакции. Если же пренебречь кривизной линий тока и считать их прямыми, то из уравнения (9.49) легко определяется скорость разложения ВВ И фр. Однако, как показано в [9.60], неучет кривизны линий тока может существенно искажать кинетические данные о разложении ВВ. Связано это со следующим свойством экзотермически реагирующей среды: если ширина зоны химической реакции мала по сравнению с радиусом кривизны фронта волны, то линии тока за выпуклым ударным фронтом поворачивают к оси симметрии заряда в противоположность потоку без реакции, в котором они поворачивают от оси симметрии. [33]
В плоской косой ударной волне изменение плотности, согласно ( 47) гл. [34]
Из-за искривленности фронта детонационной волны во всех точках фронта кроме осевой сжатие ВВ происходит в косой ударной волне. Известно, что за фронтом косой ударной волны течение ( относительно фронта) может быть как дозвуковым, так и сверхзвуковым. Режим течения при D const зависит от угла наклона ф фронта волны к вектору скорости набегающего потока, по модулю равному скорости детонации и направленному вдоль оси заряда ВВ. [35]
Причем дозвуковое течение реализуется за ударными волнами, отвечающими сильной ветви ударной поляры, а сверхзвуковые - слабой. На этом основании часто утверждают, что за фронтом косой ударной волны, как правило, реализуется слабый ударно-волновой режим, поскольку сильный оказывается неустойчивым по отношению к возмущениям, распространяющимся в ударно-сжатой среде. [36]
![]() |
Схема процесса соударения двух струй сжимаемой жидкости.| Схема формирования кумулятивной струи в сжимаемой жидкости. [37] |
Сжимаемый сверхзвуковой поток со скоростью г о поворачивается на угол а и при этом тормозится. Такое торможение сверхзвукового потока осуществляется с помощью фронта ОМ косой ударной волны. В этом случае поток перед фронтом ударной волны ударно не сжат. Резкое повышение давления имеет место за фронтом косой ударной волны ОМ и кумулятивная струя в направлении Ох не образуется. При этом интенсивность фронта ударной волны ММ возрастает. Жидкость за фронтом ударной волны ММ ударно сжата, но, вследствие того, что поверхность А МО свободна от давления, то жидкость на участке ОМ начинает истекать вправо, и образуется кумулятивная струя. [38]
Сравнение с предыдущим снимком показывает, что расстояние отхода головной ударной волны для оеесимметрично-го тела примерно вдвое меньше, чем для плоского тела того же поперечного сечения при том же числе Маха. Во всех остальных отношениях структура течения остается примерно такой же-видна точки отрыва и косая ударная волна в месте обратною присоединения. Головная волна пересекает пристеночные пограничные слои по двум кривым линиям справа. [39]
Следовательно, при и 0 трехчлен положителен и д % С2, то есть течение в точке ( 0т, рт) дозвуковое. Такому значению массовой скорости соответствуют достаточно интенсивные ударные волны, когда линейное соотношение (4.75) уже плохо описывает экспериментальные данные по ударно-волновому сжатию. Тем не менее, за фронтом косой ударной волны в средах с линейной ударной адиабатой (4.75), максимально отклоняющийся поток при Л 3 / 2 ( такое значение Л характерно для органических соединений) всегда является дозвуковым, то есть звуковая точка располагается на слабой ветви ударной поляры. При 1 Л 3 / 2 ( такое значение Л характерно для большинства металлов) звуковая точка может переместиться на сильную ветвь ударной поляры только в достаточно сильных ударных волнах. [40]
Согласно гидродинамической теории кумуляции, основанной на модели несжимаемой жидкости, кумулятивная струя образуется при любых углах схлопывания кумулятивной облицовки. Для объяснения этого эффекта необходимо учитывать сжимаемость материала кумулятивной облицовки в процессе ее схлопывания. В основе этой модели лежит теория косых ударных волн. [41]
Из этого уравнения следует, что если сначала вихрь о равен нулю, то он и дальше остается равным нулю: вихрь не создается. Но если тензор напряжений, представленный последним членом в уравнении (22.3), не является симметричным, то вихрь, конечно, появляется. Так происходит, например, в косой ударной волне или в сильно вязкой жидкости. [42]
Характер и степень деформации получаемых заготовок определятся полем массовых скоростей, создаваемых в прессуемом материале на стадиях нагрузки и разгрузки. На стадии нагружения поле массовых скоростей определятся ориентацией детонационного фронта относительно верхней поверхности контейнера и формой детонационного фронта. При скользящей детонации в прессуемом материале возникает косая ударная волна, во фронте которой материал получает горизонтальную составляющую скорости, в результате чего продольное сечение заготовки приобретет форму параллелограмма. Если при этом фронт детонационной волны искривлен, то и компактирование материала будет осуществляться косой ударной волной с выпуклым фронтом. Понятно, что за фронтом такой ударной волны горизонтальная составляющая массовой скорости будет иметь продольную и поперечную компоненты. Наличие поперечных компонент массовой скорости приводит к деформированию заготовки в поперечном направлении, а при недостаточной прочности контейнера - к растрескиванию заготовки в продольном направлении. Для ослабления описанных эффектов применяют различные способы инициирования нагружающих зарядов. Размещение контейнера в какой-либо среде увеличивает инерционное сопротивление стенок контейнера, что способствует уменьшению деформаций заготовки. Известно, что интенсивность нагружения определяется не только бризантностью ( скоростью детонации и плотностью) заряда ВВ, но и ориентацией фронта детонации относительно поверхности нагружения. Для организации такого нагружения применяются ДВГ плоской волны, плосковолновые генераторы ( ПВГ), схема IV. При прессовании заготовок относительно больших габаритов ( 100мм), применение ПВГ не рационально по экономическим соображениям. Если интенсивность нагружения по схеме СДВ ( схемы I, II) недостаточна и отсутствует возможность использования более мощных ВВ, то применяют нагружение наклонной детонационной волной, когда вектор скорости детонации направлен к заготовке и составляет с ней острый угол. [43]
На теневой фотографии показан шар диаметром 1 / 2 дюйма, схваченный при его движении в воздухе. За тем участком головной волны, который находится непосредственно перед шаром вдоль его поверхности вплоть до угла 45, течение дозвуковое. На угле примерно 90 ламинарный пограничный слой отрывается, создавая косую ударную волну, и быстро становится турбулентным. Флюктуирующий след порождает систему слабых возмущений, постепенно сливающихся во вторую ударную волну. [44]
Во многих практически важных случаях ударные волны в твердых и жидких средах распространяются таким образом, что их фронты оказываются непараллельными различным границам раздела или неперпендикулярны вектору скорости среды перед фронтом. Возникающее за фронтом такой ударной волны течение удобно анализировать с помощью аппарата теории косых ударных волн. [45]